Цилиндрические металлодиэлектрические резонаторы в аппаратуре для физических исследований

• Автор: Пихтелев, Николай Александрович
• Шифр специальности: 05.12.07, 05.11.13
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2005
• Место защиты: Нижний Новгород
• Количество страниц: 149 с. : ил.

Методика расчета параметров диэлектриков. Результаты расчета и исследования характеристик резонатора в 8 зависимости от параметров металлической пленки
фиях . В этих работах приведены характеристические уравнения резонаторов, рис. В4 и В5. С их помощью в предположении малых размеров диэлектрических образцов получены простые расчетные выражения для определения е и I5 диэлектрика по данным измерений резонансной частоты и добротности резонатора. Характеристические уравнения резонаторов, рис. В4 и В5, можно также получить, рассматривая их как закороченные на концах отрезки двухслойных волноводов соответственно, плоского радиального, рнс. Вб, и круглого цилиндрического, рис. В7. Круглый волновод с двухслойным диэлектрическим заполнением относится к числу хорошо исследованных электродинамических структур ,. Рис. В6 Рис. Для этого волновода разработана классификация типов волн и подробно исследованы дисперсионные свойства большого числа воли , включая комплексные . Плоские радиальные слоистые волноводы на практике не используются как направляющие системы, поэтому их дисперсионные свойства изучены в меньшей степени .


Очевидно, что на основе такого разбиения можно построить строгий вариант М, но соответствующий ему расчетный алгоритм будет обладать низкой сходимостью, поскольку запись поля в области 1 резонансного объема в виде СФ радиального слоистого волновода не позволяет учесть граничных условий на цилиндрической поверхности экрана, размеры которого вдоль оси резонатора при малой толщине щели велики по сравнению с размерами границы сшивания и 3. СФ слоистого волновода. В соответствии со сказанным выше для резонансной структуры, рис. В2, больше подходит такой вариант М, при котором области 1 и 2 выделяются в качестве самостоятельных . При этом область 1 можно рассматривать как короткозамкнутый отрезок полого круглого волновода. Область 2 в этом случае обладает следующей особенностью на ее границах отсутствуют граничные условия, соответствующие краевой задаче ШтурмаЛиувилля, поэтому полный набор СФ для нее является непрерывным. При таком разбиении на резонатора, рис. В2, его исследование можно проводить либо приближенно, подобрав подходящий набор СФ для описания поля в области 2 , либо строго с использованием непрерывного спектра собственных функций НССФ в 2 . Отметим, что непрерывный спектр собственных волн или собственных колебаний, в основном, находит применение при исследовании открытых линий передачи или открытых резонаторов . При исследовании экранированных волнопедущих и резонансных структур то есть при решении внутренних задач электродинамики НССФ использовался в сравнительно небольшом числе работ .