Контроль магнитных и структурных свойств аморфных сплавов системы Fe-Si-B

• Автор: Петров, Геннадий Иванович
• Шифр специальности: 05.11.13
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2002
• Место защиты: Казань
• Количество страниц: 95 с. : ил

ОГЛАВЛЕНИЕ

ВВЕДЕНИЕ
ГЛАВА I. АМОРФНЫЕ МАГНИТОМЯГКИЕ СПЛАВЫ: ПОЛУЧЕНИЕ,
СВОЙСТВА И МЕТОДЫ ИССЛЕДОВАНИЯ
1.1. Общая характеристика аморфных сплавов
1.2. Физико-химические основы получения аморфных магнитомягких сплавов
1.3. Способы получения аморфных материалов
1.4. Особенности структуры аморфных сплавов
1.5. Магнитные свойства аморфных сплавов
1.6. Методы измерения магнитных свойств аморфных сплавов
1.7. Структурная релаксация в аморфных металлических сплавах
1.8. Кинетика процессов релаксации и методы ее исследования
1.9. Электрическое сопротивление аморфных материалов
1.10. Применения аморфных сплавов
ГЛАВА П. МЕТОДИКА И ТЕХНИКА ЭКСПЕРИМЕНТА
2.1. Индукционный метод измерения параметров аморфных магнитомягких сплавов
2.2 Исследование структуры доменов аморфных магнитомягких сплавов магнитооптическим методом
2.3 Физические основы и математическая обработка мессбауэровских спектров

ГЛАВА ПІ. МАГНИТНЫЕ СВОЙСТВА АМОРФНОГО Ре8і8і3В14 СПЛАВА ПОДВЕРГНУТОГО ДЖОУЛЕВОМУ ОТЖИГУ ПРИ ПЕРЕМЕННОМ МАГНИТНОМ ПОЛЕ
3.1. Магнитные свойства аморфного Реяі8і?В)4 сплава после воздействия джоулевого отжига
3.2. Исследование процессов структурной релаксации в аморфном магнитомягком Ее8і8і5В]4 сплаве
3.3. Магнитооптические исследования магнитных свойств аморфного магнитомягкого сплава Ге818І5В14 после обработки джоулевым отжигом
3.4. Джоулевый отжиг аморфного магнитомягкого сплава Ге8і8і5В|4 при воздействии переменного магнитного поля
ГЛАВА IV. ИССЛЕДОВАНИЯ АМОРФНОГО МАГНИТОМЯГКОГО СПЛАВА МЕТОДАМИ РЕНТГЕНОВСКОЙ И МЕССБАУЭРОВСКОЙ СПЕКТРОСКОПИИ
4.1. Использование метода ядерной гамма-резонансной спектроскопии при исследовании процессов намагничивания
4.2. Исследование процессов намагничивания аморфного Рея 1813В 44 сплава после воздействия джоулевого отжига в переменном магнитном поле
4.3. Рентгеноструктурные исследования аморфного Ре81815В14 сплава после воздействия джоулевого отжига в радиочастотном магнитном поле
ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ И ВЫВОДЫ ЛИТЕРАТУРА

ВВЕДЕНИЕ.
Внедрение новых материалов в значительной степени определяет научно-технический прогресс. Именно с применением аморфных магнитомягких сплавов (АММС) связывают будущее магнитных компонентов и различных устройств электротехники и электроники.
Пока не найдено других магнитных материалов, которые имели бы столь хорошие магнитные характеристики, обладали бы также и высокими электросопротивлением, твердостью, износостойкостью, коррозионной и радиационной стойкостью [1]. Эти уникальные физико-механические и химические свойства определяются прежде всего тем, что у аморфных материалов, в отличие от кристаллических, отсутствует дальний порядок в расположении атомов, они не имеют дефектов, повышающих сопротивление движению границ доменов, в них отсутствует кристаллографическая анизотропия. Именно поэтому ЛММС характеризуются высокой магнитной проницаемостью, высокой индукцией насыщения, а также малым значением коэрцитивной силы (Нс), не столь значительно зависящей от частоты перемагничивания, как аналогичные по составу кристаллические сплавы. Основной характерной особенностью АММС является то, что их удельные потери при перемагничивании вплоть до частот десятки килогерц крайне малы из-за высокого значения удельного сопротивления, малых значений Нс и гол шины ленты.
Аморфные сплавы непосредственно после их получения еще не обладают комплексом высоких магнитных свойств. Как правило, они имеют повышенные значения Нс и невысокие значения магнитной проницаемости. Для повышения этих значений проводят термическую обработку аморфных сплавов при наложении магнитного поля. Так, обработка одних и тех же сплавов в поперечном магнитном поле позволяет получить АММС с пологой петлей гистерезиса с коэффициентом прямоугольности ап, близким к 0, а в

сопротивление р аморфных сплавов выше, чем у кристаллических аналогов, хотя концентрации свободных электронов в них сопоставимы. К особенностям удельного сопротивления аморфных сплавов относятся следующие экспериментально установленные закономерности [67]:
1. Малый температурный коэффициент сопротивления (ТКС);
2. Наряду с положительным ТКС часто наблюдается и отрицательный ТКС, простирающийся часто до температур кристаллизации;
3. Наличие минимума в электрическом сопротивлении - для разбавленных сплавов при низких температурах;
4. Наличие минимума р концентрированных сплавов, в которых наблюдается дальний магнитный порядок при температурах выше температуры минимума р
5. Немонотонное изменение р с температурой в области высоких температур.
Для объяснения существующих закономерностей изменения сопротивления используют несколько теоретических подходов, описанных в работе [29]. Дифракционная модель - это не что иное, как расширенный вариант теории Займана, в которой рассматривается потенциал рассеяния электронов проводимости неупорядоченным ансанблем центров. Температурная зависимость р определяется интерференционной функцией или структурным фактором В(к) (к-вектор рассеяния). Для аморфных сплавов Б (к) определяется парциальными структурными факторами [18].
В такой модели величина р и ТКС определяется положением 2кр (к}; - радиус сферы Ферми) по отношению к кР - положению главного пика структурного фактора 5 (к). В этом представлении особенности электронной структуры оказывают влияние на величину р, но не на ТКС. Динамические эффекты проявляются через фактор Дебая-Уоллера, который описывает температурную зависимость р.