Влияние многоэлектронных корреляций на процесс рентгеновского поглощения в области K и L краев

• Автор: Демёхина, Нелли Владимировна
• Шифр специальности: 01.04.07, 01.04.05
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2000
• Место защиты: Ростов-на-Дону
• Количество страниц: 186 с. : ил

СОДЕРЖАНИЕ

Общая характеристика работы

Глава 1. Учет корреляций в Не, Ве и Ые методом наложения конфигураций

1.1. Введение

1.2. Метод расчета

1.2.1 Общая схема расчета и базис одноэлектронных орбиталей

1.2.2 Базис естественных орбиталей

1.3. Результаты

1.3.1 Гелий

1.3.2 Бериллий

1.3.3 Неон
1.3.4. Уточненная плотность заряда
1.3.5. Потенциал 1б ионизации Ве
1.3.6. Потенциал 8 ионизации 6
1.4. Обсуждение результатов
1.5. Перестройка остова на базисе функций основного состояния
1.5.1.1 ерсстройка 2р6 оболочки на 1 в вакансию
1.5.2. Перестройка 2ь2 оболочки 1Че на 1а вакансию
1.5.3. Перестройка 1 б электрона на 1б вакансию
1.5.4. Перестройка в состояниях, возникающих после распада Б вакансии Глава 2. Влияние корреляций электронов остова на сечения поглощения фотона
2.1. Современное состояние теории фотопоглощения внутренними оболочка ми атомов
2.2 Влияние уточнения плотности заряда на вероятности фотопоглощения
внутренними оболочками
2.3. Влияние радиальных корреляций остова на вероятности фотопоглощения внутренними оболочками атомов
2.3.1. Учет корреляций на одноэлектронном базисном наборе основного состояния
2.3.2. Расчет радиальных корреляций в ХартриФоковском приближении
2.4. Влияние 1а корреляций на К поглощение атомов
2.4.1. Гелий
2.4.2. Бериллий
2.4.3. Неон
2.5 Выводы
Глава 3. Перестройка фотоэлектрона при распаде внутренней вакансии
3.1. Введение
3.2. Основные положения теории
3.2.1 Собственные дифференциалы и радиационные переходы
3.2.2. Распад внутренней вакансии
3.2.3. Базисные конечные состояния
3.2.4. Модифицированные континуумы, соответствующие состояниям К1 я
3.2.5. Вероятность поглощения фотона
3.2.6. Спектр фото и оже электронов
3.3. Результаты расчетов
3.3.1. Интщралы неортотональности
3.3.2. Свойства функций и Ш
3.3.3. Спектры фотоэлектронов
3.3.4. Аналитические функции для и к
3.3.5. Средние энергии фотоэлектрона в конечном состоянии
3.3.6. Спектр фотоэлектрона при энергии фотона, не достаточной для 8 фотоионизации
3.3.7. Функция промежуточного состояния в функции конечного состояния
3.4. Перестройка фотоэлектрона при распаде внутренней вакансии в аргоне
3.4.1. Интегралы неортогоналыюсти
3.4.2. Функции и i
3.4.3 Спектры фотоэлектронов
3.4.4. Средние энергии фотоэлектрона в конечном состоянии
3.5. Выводы.
Глава 4. Корреляции с участием фото и оже электронов
4.1 Способ учета взаимодействия сплошных спектров ВПСФ
4.2 Упругое дисперсионное рассеяние
4.3 Влияние взаимодействия каналов распада на оже спектр в
4.4 Корреляции быстрого фотоэлектрона с электронами оболочки в
4.5 Влияние корреляций оже электрона с электронами остова на процесс рас 4 пада 1 вакансии в
4.6 Столкновения оже электрона с медленным фотоэлектроном в
4.6.1 Базисные состояния.
4 6.2 Матричный элемент взаимодействия.
4 6.3 Одноэлектронные корреляции.
4.6.4 Уточненные конечные состояния.
4.6.5 Оже распад при уточненных конечных состояниях.
4.6.6 Конечные состояния с учетом оже распада.
4.6.7 Выводы.
4.7 Влияние корреляций фотоэлектрона с остовом на К спектр поглощения в
4.7.1. Основные положения теории.
4.7.2. Результаты расчтов и обсуждение.
Приложение. Радиальные части собственных дифференциалов.
Основные результаты и выводы.
Литература


Это приближение будем называть расчет корреляций с учетом внутриканального ВК взаимодействия. Но, 3434 1. В уравнении 1. Но, у2р Н у 2р4 и,м2 . Блок в уравнении 1. ЬБ. Данная процедура проводится для всех возможных возбуждений двух остовных электронов в состояния лт2Ь8. В этом приближении КЭ равна сумме парциальных КЭвк от всех учтенных каналов возбуждения. Сравнение КЭ, полученных решением вековых уравнений 1. Ну ВК, иллюстрирует влияние ВК взаимодействия. Межканапъпое взаимодействие. Но, у2р4жтс1Ь8 1. В уравнении 1. МК взаимодействие. Выделенный жирной линией блок в 1. Ь81 Это приближение будем называть расчетом корреляций с учетом внутри и межканального МК взаимодействий. Решение уравнений 1. КЭвкмк Для каждого терма Ь8 возбужденной пары электронов. Сравнение КЭВк и КЭвкмк позволяет оценить влияние МК взаимодействий. В этом приближении КЭ для 2р6 оболочки равна сумме КЭВкмк от разных термов. Межтермпое взаимодействие. В уравнении 1. Н,МТ у2р4Ь811т2Ь8Ну2р4а,8,41. ЬБ. Блок в 1. Это приближение будем называть расчетом корреляций с учетом внутри, межканального и межтермного МТ взаимодействий. Рассчитанная решением 1. КЭвкмкмт включает все одно и двухчастичные корреляции электронов 2р оболочки между собой. Сравнение ЕКЭ вкмк и КЭ вкмкмт показывает влияние межтермного взаимодействия. Аналогичным образом рассчитываются другие внутриоболочечные Пя, 22 й межоболочечные 2 ,1з2р , 2з2р корреляции. Каждую из этих корреляций назовем корреляцией типа 11 Я22. Полная КЭ на этом этапе расчет равна сумме КЭвкмкмъ по всем типам корреляций. Радиальные части одноэлектронных функций могут быть найдены вариационным способом в различных приближениях. При решении ВУ 1. ВК взаимодействия при решении ВУ 1. ВКМК взаимодействий при решении ВУ 1. ВКМКМТ взаимодействий при решении ВУ 1. Н,уМК, тогда они получаются в приближении ВКМТ взаимодействий. При определении радиальных частей одноэлектронных функций мы использовали приближение ВКМТ взаимодействий. Включение МТ взаимодействия раньше МК обусловлено желанием иметь меньшее число разных вариационных одноэлектронных функций так как в этом приближении радиальные части п1 функций не зависят от терма. Межтиповое взаимодействие. В уравнении 1. Ко уЬ8 обозначает конфигурацию остова без двух электронов. Учет корреляций решением ВУ 1. ТТ взаимодействия. Точность КЭ и ТКор, полученных при решении 1. При дополнительном учете возбуждений трех и четырех электронов каждая конфшурация, входящая в уравнение 1. ВУ. Этот факт делает целесообразным поиск таких одноэлектронных функций, при которых минимальное число учитываемых возбужденных конфигураций давало бы наибольшую КЭ. Базис естественных орбиталей. Реализованный способ нахождения одноэлектронных функций, по нашему мнению, обеспечивает надежную сходимость КЭ с увеличением числа конфигураций в каждом канале возбуждения. Эго достигается тем, что радиальная часть каждой новой одноэлсктронной функции, порождающей дополнительно учитываемую систему конфигурацийу лл, находится так, чтобы обеспечить максимально возможный парциальный вклад в КЭ от этого набора конфигураций. Тем не менее, часть хР12кор, представляющая канал возбужденных конфигураций, состоит их большого числа слагаемых Спту пГтГ, где величина Спт, как правило, уменьшается с ростом п и т. Этот недостаток практически устраняется, если представить Т2кор в более компактном виде с помощью преобразований, описанных ниже. ТР0 X С1 у пШ т1а у л21 ХС1 I т1о 1. Здесь и далее удобно, чтобы индекс т принимал значения от 1 до Ы, где количество одноэлектронных функций в канале т0. НЕС1ИР, 1 И С2. Ч,0Су пРхкЦ 1. Таким образом, вся совокупность 1. В результате таких преобразований Ч,1ор в 1. Подробно эти преобразования проиллюстрированы в конце главы при учете перестройки остова на 1бвакансию. ЧорпЫ ХС1 упт1у 1. Здесь п и т одноэлектронные функции использованного при решении ВУ базиса, значения Спт получены при решении ВУ. В этих и последующих преобразованиях индексы пит принимают значения от 1 до . X у ло ио Спку п к1 , 1. Сллл Спкп1 к1 Слрпо у 1. ЫрСло 2 Скк1 , КР2С2МП 2С2пА 1 1. С у п я, 1.