Фазовая диаграмма дейтерированного хлорида меди в переменных: магнитное поле, давление, температура

• Автор: Галушко, Владимир Андреевич
• Шифр специальности: 01.04.07
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1985
• Место защиты: Донецк
• Количество страниц: 156 c. : ил

СОДЕРЖАНИЕ:

ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ
1. ТЕОРЕТИЧЕСКИЕ И ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЕ ИССЛЕДОВАНИЯ МАГНИТНОЙ ФАЗОВОЙ ДИАГРАММЫ ЛЕГКООСНЫХ АНТШЕРРОМАГНЕТИКОВ
1.1. Теория магнитной фазовой диаграммы антиферромагнетика
1.2. Фазовая диаграмма легкоосного антиферромагнетика
в наклонном магнитном поле
1.3. Обзор результатов экспериментальных исследований магнитных фазовых диаграмм
1.4. Кристаллическая и магнитная структура СиС£& '2НдО
и СиС£&' 2Ъ30
1.5. Влияние высокого гидростатического давления на магнитные свойства Си '2Нг 0 и СиС^2Ъ^0
1.6. ВЫВОДЫ
2. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ ТЕХНИКА И МЕТОДИКА ИЗМЕРЕНИЙ
2.1. Определение температуры Нееля методом ЯМР
2.2. Особенности сигналов ЯМР в промежуточном состоянии
антиферромагнетика
2.3. Установка ядерного магнитного резонанса
2.4. Аппаратура для исследования при высоких гидростатических и одноосных давлениях
2.5. Установка для исследования дифракции нейтронов
2.6. ВЫВОДЫ
3. МАГНИТНАЯ ФАЗОВАЯ ДИАГРАММА ДЕЙТЕРИРОВАННОГО ХЛОРЭДА МЕДИ
3.1. Магнитные свойства хлорида меди при замещении водорода на дейтерий. Фазовая диарамма СиСВ^' 22)^ 0

3.2. Исследование магнитной фазовой диаграммы легкоосных антиферромагнетиков при гидростатическом давлении
3.3. Закон соответственных состояний для антиферромагнетиков и границы его применимости
3.4. Влияние одноосного давления на температуру Нееля антиферромагнетика СиСВ&' 2На0
3.5. Исследование слабого антиферромагнетизма в СиСег'2Ъа0 методом нейтронной дифракции
3.6. ВЫВОДЫ
4. МАГНИТНАЯ ФАЗОВАЯ ДИАГРАММА АНТШЕРРОМАГНЕТИКОВ
СиС6& • 2ЪгО и СиСвг • 2НгО в наклонном магнитном ПОЛЕ
4.1. Критический угол
4.2. Влияние полей размагничивания на величину критического угла спин-флоп перехода
4.3. Температурная зависимость критического угла спин-флоп перехода в антиферромагнитных монокристаллах
СиСВ&* 2Ъа0 и СиСЕ&' 2На0
4.4. Фазовая диаграмма антиферромагнетиков Си СВ г' 2])гО
и СиСВг *2На0 в наклонном магнитном поле
4.5. ВЫВОДЫ
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА

Антиферромагнетики (АШ) представляют обширный класс магнитоупорядоченных веществ, обладающих многообразными магнитными свойствами, которые интенсивно изучаются в настоящее время. В работах [1,2] наиболее полно представлено развитие теоретических и экспериментальных методов исследования антиферромагнетиков. Современное состояние теоретических исследований физических свойств антиферромагнетиков содержится в монографиях [3,4*]
Всестороннее изучение свойств магнитоупорядоченных веществ требует комплексного применения различных экспериментальных методов исследований. Обладая высокой точностью, присущей радиоспектроскопии и возможностью "чувствовать" локальные магнитные свойства кристалла - ядерный магнитный резонанс (ЯМР) является одним из ведущих методов исследований магнитоупорядоченных соединений.
Изучение магнитоупорядоченных соединений под влиянием внешних воздействий: постоянного магнитного поля, температуры, давления, позволяет получать разносторонние сведения о свойствах этих веществ.
Информация о влиянии внешних воздействий на магнитоупорядоченные материалы открывает возможность их использования в различных радиоэлектронных устройствах, оптике, лазерной технике и т.д.
В этой связи является очень важно изучать магнитные фазовые диаграммы магнитоупорядоченных материалов. В частности, очень большой интерес как с точки зрения эксперимента, так и теории представляют исследования ориентационных фазовых переходов типа спин-флоп в антиферромагнетиках. В настоящее время достаточно подробно изучены фазовые диаграммы ряда антиферромагнетиков и наиболее подроб но СиСвг '2 . Существует изоморфное соединение СиС^'21>г0

ного локального магнитного поля Н~ и величиной внешнего переменного ВЧ поля называется коэффициентом усиления перемен-

ного поля Н~ в однодоменном образце и определяется
п - Нл — л от =Л— — А0Мо_
Н£ ° > Н*НА Н + Нл <2-2-4>
Еще большей величины переменного поля "видят” ядра в доменной границе промежуточного состояния антиферромагнетика. В многодоменных образцах реакция макроскопической намагниченности на слабое внешнее ВЧ поле НВц связана не столько с процессом вращения М0 внутри доменов (как в однодоменном образце), сколько со смещением доменных границ. Периодическое, обратимое смещение доменных границ под действием поля /4^, вызывает как показано на рис. 2.17, поворот электронных спинов в стенке, в результате чего возникает поперечное сверхтонкое поле на ядрах. Усиленное ВЧ поле , действующее на ядерные магнитные моменты в доменных стенках имеет вид (&}]
Н~(У) (?)5/ив-Н~ (2.2.5)
Локальный коэффициент усиления РЧ-поля для ядер в доменной границе [бз]
7(У)=^АХ^тв(у) (2.2.6,
где Ь - толщина домена; &=С1 т/зр - эффективная толщина доменной границы, где О. - размер элементарной ячейки АФМ, а <7 и к соответственно константы обменной энергии и энергии магнитной кристаллографической анизотропии; начальная (обратимая) магнитная восприимчивость, обусловленная процессами смещения; д - угол поворота М при смещении доменной границы. Как видно из выражения (2.2.6), коэффициент усиления для ядер в доменных границах не-