Статистика ансамбля нелинейных осцилляторов, возбуждаемых внешней силой

• Автор: Зацепин, Сергей Викторович
• Шифр специальности: 01.04.02, 01.04.03
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 90 c. : ил

1. Селективное действие лазерного излучения на

вещество . 4.

2. Содержание диссертации и краткий обзор литературы. 7.

ГЛАВА I. СТАТИСТИКА АНСАМБЛЯ НЕЛИНЕЙНЫХ КЛАССИЧЕСКИХ

ОСЦИЛЛЯТОРОВ В ПОЛЕ ВНЕШНЕЙ ГАРМОНИЧЕСКОЙ СИЛЫ .

3. Исходное кинетическое уравнение. Метод усреднения . .

4. Метод вторичного усреднения .

5. Функция распределения ансамбля нелинейных классических осцилляторов, тлеющих два устойчивых состояния в поле относительно слабой

внешней силы .

ГЛАВА II СТАТИСТИКА АНСАМБЛЯ НЕЛИНЕЙНЫХ КЛАССИЧЕСКИХ ОСЦИЛЛЯТОРОВ, ИМЕПЦИХ ДВА УСТОЙЧИВЫХ СОСТОЯНИЯ В ПОЛЕ ГАГМОНИЧЕСКОЙ СИЛЫ ПРОИЗВОЛЬНОЙ ВЕЛИЧИНЫ. .

6. Различные режимы движения нелинейного осциллятора . .

7. Квазиклассическое решение усредненного кинетического уравнения. Случай произвольной
внешней силы .
ГЛАВА III. ВОЗЕОДЕНИЕ АНСАМБЛЯ КВАНТОВЫХ НЕЛИНЕЙНЫХ ОСЦИЛЛЯТОРОВ С ШСТРОЙ РЕЛАКСАЦИЕЙ ФАЗЫ НЕМОНОХРОМАТИЧЕХЖОЙ ВНЕШНЕЙ СИЛОЙ. .
8. Операторное уравнение для матрицы плотности .
9.Уравнение для матрицы плотности в представлении
функций квазивероятностей и его решение . 5б.
стр.
. Вычисление поправок по частоте столкновений . . Осциллятор с быстрой релаксацией азы в поле
внешней силы с конечной шириной спектра .
. Обсуждение результатов главы III.
ВЫВОДЫ
ПРИЛОЖЕНИЕ
. Квазиэнергия для классических систем, в част
ности, для классического линейного осциллятора . . Многоуровневая квантовая система в поле не
глон охроматической внешней силы.
. Населенность квазнконтинуума в случае сильного
возбуждения .
ЛИТЕРАТУРА


Согласно этим экспериментам даже такое слабое излучение для сравнения заметим, что характерное значение мощности в экспериментах по селективной многофотонной диссоциации молекул в бесстолкновительном режиме 0 втсм2 , действующее в непрерывном режиме на плотную газовую смесь или твердое тело , способно возбуждать находящиеся там
примесные резонансные молекулы до сверхтеплового уровня и может стимулировать таким образом химические реакции. Уже в одной из первых работ по облучению газа резонансным лазерным излучением, было показано, что существенную роль в процессе возбуждения молекул играют столкновения в газе. В более поздних экспериментах было подтверждено, что добавление буферного газа в облучаемую газовую смесь увеличивает колебательное возбуждение некоторых многоатомных и двухатомных молекул . В работах добавление буфферного газа приводило даже к диссоциации молекул. В чистом виде увеличение колебательного возбуждения молекул без диссоциации было отмечено в работе для относительно слабого излучения Втсм2 СО,, лазера при увеличении давления буферного газа. Теоретическое объяснение указанных экспериментов требует, с нашей точки зрения, учета статистики ансамбля молекул точнее мод колебаний молекул, возбуждаемых внешней силой и находящихся в термостате. ФоккераПланка с независящими от времени коэффициентами при производных. В 4 подробно излагается метод вторичного усреднения , позволяющий свести уравнение в частных производных типа ФоккераПланка с малым параметром при старших производных к обыкновенному дифференциальному уравнению. В дальнейшем этот метод используется и для решения общей задачи о возбуждении квантового нелинейного осциллятора в Гл.