КЛИНИЧЕСКОЕ ЗНАЧЕНИЕ ПОКАЗАТЕЛЕЙ КРОВОТОКА В СОСУДАХ БРЮШНОЙ ПОЛОСТИ И МИКРОЦИРКУЛЯЦИИ В СЛИЗИСТОЙ ОБОЛОЧКЕ ЖЕЛУДКА ПРИ ЯЗВЕННОЙ БОЛЕЗНИ ЖЕЛУДКА

• Автор: Букова, Людмила Валентиновна
• Шифр специальности: 14.01.04
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2012
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 119 с. : 17 ил.

СОДЕРЖАНИЕ
ВВЕДЕНИЕ

ГЛАВА I . СОВРЕМЕННОЕ СОСТОЯНИЕ ПРОБЛЕМЫ ПРОГНОЗА ТУРБУЛЕНТНОСТИ В ЯСНОМ НЕБЕ

1.1. Основные причины возникновения и физические условия развития турбулентности в ясном небе

1.2. Пространственновременная структура зон турбулентности в ясном небе .

1.3. Прогноз турбулентности в ясном небе .

1.3.1. Синоптические способы прогноза ТЯН

1.3.2. Физикостатистические способы прогноза ТЯН

1.4. Перспективы развития методов прогноза ТЯН .

ГЛАВА 2 . ОБЪЕКТИВНАЯ ИДЕНТИФИКАЦИЯ СИНОПТИ

ЧЕСКИХ УСЛОВИЙ ДЯЯ ПРОГНОЗА ТУРБУЛЕНТНОСТИ В ЯСНОМ

НЕБЕ .
2.1. Обобщение и систематизация синоптических ситуаций, наиболее благоприятных для возникновения ТЯН
2.2. Отбор синоптических ситуаций для процедуры идентификации
2.3. Алгоритм объективной идентификации
2.4. Оценка успешности процедуры объективной идентификации
ГЛАВА 3 . ФИЗИКОСТАТИСТИЧЕСКИЕ ЗАВИСИМОСТИ
ДЛЯ ПРОГНОЗА ТЯН С УЧЕТОМ СИНОПТИЧЕСКИХ УСЛОВИЙ
3.1. Материал исследований .
3.2. Использование дискриминантного анализа для прогноза ТЯН
3.3. Расчет количественных характеристик .
3.4. Определение физикостатистических зависимостей
для различных синоптических ситуаций
ГЛАВА 4 . УТОЧНЕНИЕ ПРОГНОСТИЧЕСКИХ ЗАВИСИМОСТЕЙ
НА ОСНОВЕ УЧЕТА ПОВТОРЯЕМОСТИ ЯВЛЕНИЯ .
4.1. Географическое распределение вероятности турбулентности в ясном небе над территорией Совет ского Союза
4.2. Принципы учета природной вероятности явления
4.3. Сравнительные характеристики прогноза ТЯН с учетом природной вероятности явления
ГЛАВА 5 . МЕТОДИКА СИНОПТИКОСТАТИСТИЧЕСКОГО
СПОСОБА ПРОГНОЗА ИНТЕНСИВНОЙ ТУРБУЛЕНТНОСТИ В ВЕРХНЕЙ ТРОПОСФЕРЕ
5.1. Алгоритм составления прогноза .
5.2. Описание программы расчета
5.3. Характеристики успешности определения зон ТЯН с помощью синоптикостатистического способа прогноза этого явления
5.4. Пример прогноза зон интенсивной турбулентности
в оперативном режиме .
ВЫВОДЫ . III
СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ


Условия эволюции возмущений зависят не только от свойств основного потока, но и от параметров самих возмущений их пространственных размеров, интенсивности, скорости распространения, продолжительности действия . Наличие турбулентности в атмосфере обычно определяется по реакции воздушных судов на вертикальные движения. Поэтому основные экспериментальные данные получены по перегрузкам рейсовых самолетов, а также самолетовлабораторий. Поскольку воздушные суда разных типов неодинаково реагируют на одни и те же турбулентные вихри, то имеющиеся в настоящее время сведения о повторяемости ТЯН в определенных метеорологических условиях являются ограниченными, однако они позволяют оценить возможные условия формирования турбулентных зон. Ричардсона Кь , а для сохранения зон ТЯН достаточно выполнения условия КЬ I. Однако, число Ричардсона характеризует лишь степень неустойчивости основного потока и не учитывает влияния возмущений, вызываемых дополнительными источниками. Эти возмущения приводят к потере устойчивости потока и образованию турбулентных зон при значениях д , превышающих теоретически определенное критическое значение ЯХ . Поэтому для реальной атмосферы нельзя назвать такого значения числа Ричардсона, при котором исключалась бы возможность возникновения ТЯН. Эмпирически определенные пороговые значения числа Ричардсона, указываемые различными авторами, следует рассматривать лишь как условные величины, характеризующие особенности конкретной выборки. Теоретические и экспериментальные исследования последних десятилетий ,,, дают следующее представление о процессах возникновения и развития турбулентности в ясном небе. Основным механизмом турбулизации воздушного потока в отдельных замкнутых областях или слоях вне конвективных зон является механизм гидродинамической неустойчивости . В гидродинамически неустойчивых слоях слоях с большими сдвигами ветра и пониженной термической устойчивостью малые возмущения различного происхождения, всегда присутствующие в атмосфере, быстро растут, в результате чего развивается интенсивное перемешивание. I. Первичная неустойчивость неустойчивость основного потока или неустойчивость КельвинаГельмгольца ,,,,, ,,3,4,,,1,3,3,4 . Длины наиболее быстро растущих в таком потоке волн имеют порядок нескольких километров. Размеры возникающих при этом турбулентных слоев достигают при этом горизонтали 0 км и более, а по вертикали ,5 км продолжительность их существования определяется эволюцией синоптических объектов. Прилегающие устойчивые слои вовлекаются в образовавшуюся турбулентную зону, в связи с чем турбулентность начинает постепенно затухать. Вторичная неустойчивость или неустойчивость внутренних волн в устойчивом основном потоке , ,,, 8,0,3,8,4,2. Такой вид неустойчивости проявляется преимущественно в слоях с сильно искривленными профилями температуры и ветра ,,. На гребнях волн образуются зоны локальной гидродинамической неустойчивости кс и даже статической неустойчивости , в которых быстро развивается перемешивание. Внутренние волны с большими амплитудами наиболее часто возникают у нижней границы слоев, где вертикальные градиенты температуры и ветра достаточно велики и претерпевают резкие изменения по высоте слои инверсии температуры, тропопауза, струйные течения . Неустойчивость критического уровня, то есть уровня, на котором горизонтальная составляющая фазовой скорости волн равна скорости основного потока. Положение критических уровней, возникающих в слоях со сдвигами ветра, зависит от фазовой скорости волн, а последняя определяется прежде всего свойствами источника возмущения и должна рассматриваться как случайная величина. В указывается, что феномен критического уровня является причиной появления определенного числа случаев турбулентности в слоях с большими значениями числа Ричардсона. Процессы реализации гидродинамической неустойчивости и роста амплитуд внутренних волн отличаются тем, что поведение мезомасштабных волн, порождающих ТЯН, определяются непосредственно локальной мезомасштабной структурой полей ветра и температуры, которая в свою очередь зависит от крупномасштабных характеристик этих полей, то есть от свойств синоптических процессов.