Модификация тонких эмульсионных пленок альфа-химотрипсина лецитином

• Автор: Борисова, Татьяна Константиновна
• Шифр специальности: 02.00.11
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 182 c. : ил

Хронологически исследования относятся к началу х годов и в первую оче редь здесь можно указать на работы Вудса с соавторами в качестве стабилизатора используются ШШ. В, и исследования В. Н.
Измайловой с сотр. В данной работе, как и ранее, в качестве белкового ком понента использован с, химотрипсин. С химотрилсина. I.I. Впервые образование димплов наблюдали Дерягин и Кусаков I. Они рассматривали газовый пузырек в жидкости,разделяющей этот пузырек с твердой поверхностью. Когда пузырек подходит к твердой поверхности, происходит его сжатие и остановка. По периметру димпла образуется барьерное кольцо, отвечающее мини малъной толщине димпла. Рис. Образование димдла при подходе капли пузырька
к твердой поверхности, находящейся в жидкости I. Изучение поведения димплов имеет, повидимсму, большое значение для устойчивости дисперсных систем. Димпл это не равновесное динамическое состояние жидкой прослойки. Вытека ние жидкости из димпла оказывает влияние на кинетическую устойчивость дисперсных систем. Для капель малого радиуса й. Франкель и Майсельс 2 показали, что димшг можно представить как параболу рис. Авторы дают формулы расчета толщины пленки на периферии и радиуса барьерного кольца
где К. О межфазное натяжение. Уравнение 3 соответствует уравнению Дерягина I. Хартланд и Робинсон 3 рассматривали димпл как систему двух парабол. На рис. Рис. Модель димила по Френкелю и Майсельсу 2. Чс радиус барьерного кольца


Рис. Р за ограничительным кольцом равно нулю. Когда I, давление в капле равно нулю на барьерном кольце и при 2 периферическая парабола симметрична относительно барьерного кольца. Для объяснения вытекания димплов ряд авторов использует формулу Рейнольдса для вытекания жидкости из зазора между двумя сближающимися жесткими дисками 2,4,5,6. Р капиллярное давление. Как видно, после соответствующих преобразований можно придти к тождественности уравнений 6 и 7. Анализируя приведенные формулы, можно отметить, что скорость вытекания димпла зависит от радиуса капли пузырька, вязкости и межфазного натяжения пленки. Образование и вытекание димплов не обязательно требует жестких поверхностей. Согласно 3 достаточно, чтобы хотя бы одна поверхность не расширялась. По мере вытекания жидкости из димпла происходит изменение его толщины во времени. Ч радиус димпла. И
В теории димплообразования Франкелъ и Майсельс не учитывают двойного электрического слоя, вандерваальсовых сил, осо бенноетей структуры межфазной границы. Они считают,что динамика зависит от этих факторов, но они не являются причиной воз никновения димпла. Хартланд и Робинсон 3 на основании геометрической модели рассмотрели вытекание димпла. Приравнивая потоки течения через периферическую область и центральную параболу, допуская, что динамическое давление Р Хв точке пересечения па рабол и равно нулю при радиусе 2, о. Теоретически рассчитано, что давление останется постоянным надо всей вытекающей пленкой и затем быстро падает в области барьерного кольца. В последнем случае следует цринимать , 1 и как половинные толщины пленки. Хартлацц и Робинсон провели экспериментальную проверку своей теории. Г П0О. Это отношение может быть использовано как критерий неоднородности толщины димпла. Дс. Для неодно родного димпла относительная высота должна быть ,наклон 0,1, а значение1. Для однородных пленок относительная высота 2. СЪС0,1, Во времени уменьшается и,следовательно, 0 тоже уменьшается т. Величина критерия постепен
но уменьшается. Для очень тонких пленок выведенные Хартландом и Робинсо ном гидродинамические уравнения не приложимы и не увеличивается со временем 4. Уменьшение 0 с приводит и к уменьшению критерия ь ,что позволяет предполагать, что вытекающие пленки становятся однородными только при очень малых толщинах 1,4,5,6. Накамура и Ушида 7 изучали вытекание димплов,образованных воздушным пузырьком со стеклянной пластинкой в воде при различных концентрациях электролита КС1. Показано,что это уравнение справедливо для вытекания как чистой воды,так и для раствора I в концентрациях не выше Юмольм3. Добавление в воду I приводит к увеличению константы скорости вытекания.