Контактные явления в распределенных гетероструктурах ионный проводник-полупроводник SnO2

• Автор: Карпов, Игорь Анатольевич
• Шифр специальности: 02.00.05
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2000
• Место защиты: Саратов
• Количество страниц: 170 с. : ил.

СОДЕРЖАНИЕ.
ВВЕДЕНИЕ.4.
ГЛАВА 1.

ЛИТЕРАТУРНЫЙ ОБЗОР.8.

ГЛАВА 2.

ФИЗИКОХИМИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА ИСПОЛЬЗУЕМЫХ В РАБОТЕ ВЕЩЕСТВ И МЕТОДИКА

ПРОВЕДЕНИЯ ЭКСПЕРИМЕНТА

ГЛАВА 3.

ЗАВИСИМОСТИ СОПРОТИВЛЕНИЯ ОБРАЗЦОВ

ОТ ВЛИЯНИЯ РАЗЛИЧНЫХ ФАКТОРОВ.

3.1. ЗАВИСИМОСТИ СОПРОТИВЛЕНИЯ

ОТ КОНЦЕНТРАЦИИ КОМПОНЕНТОВ
3.2. ЗАВИСИМОСТИ СОПРОТИВЛЕНИЯ ОТ ТЕМПЕРАТУРЫ .
3.3. ЗАВИСИМОСТИ СОПРОТИВЛЕНИЯ ОТ ЧАСТОТЫ ПРИЛОЖЕННОГО ПЕРЕМЕННОГО НАПРЯЖЕНИЯ.
3.4. ЗАВИСИМОСТЬ СОПРОТИВЛЕНИЯ
ОТ ТОЛЩИНЫ ОБРАЗЦА. .
ГЛАВА 4.
ЗАВИСИМОСТИ МКОСТИ ОБРАЗЦОВ
ОТ ВЛИЯНИЯ РАЗЛИЧНЫХ ФАКТОРОВ
4.1. ЗАВИСИМОСТИ МКОСТИ
ОТ КОНЦЕНТРАЦИИ КОМПОНЕНТОВ. .
4.2. ЗАВИСИМОСТИ МКОСТИ ОТ ТЕМПЕРАТУРЫ.
4.3. ЗАВИСИМОСТИ МКОСТИ ОТ ЧАСТОТЫ
ПРИЛОЖЕННОГО ПЕРЕМЕННОГО НАПРЯЖЕНИЯ.
4.4. ЗАВИСИМОСТЬ МКОСТИ ОТ ТОЛЩИНЫ ОБРАЗЦА.
ГЛАВА 5.
МОДЕЛИРОВАНИЕ ПОВЕДЕТ 1ИЯ СОПРОТИВЛЕНИЯ И МКОСТИ ИЗУЧЕННЫХ ГЕТЕРОГЕННЫХ СИСТЕМ.2.
5.1. СОПОСТАВЛЕНИЕ РАСЧТОВ СОПРОТИВЛЕНИЯ
С ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫМИ ДАННЫМИ2.
5.2. СОПОСТАВЛЕНИЕ РАСЧТОВ МКОСТИ
С ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫМИ ДАННЫМИ0.
5.3. ОБСУЖДЕНИЕ ТЕМПЕРАТУРНЫХ
ЗАВИСИМОСТЕЙ СОПРОТИВЛЕНИЯ8.
5.4. ЗАВИСИМОСТИ ЭНЕРГИИ АКТИВАЦИИ
ПРОВОДИМОСТИ ОТ КОНЦЕНТРАЦИИ КОМПОНЕНТОВ9.
ГЛАВА 6.
ВЛИЯНИЕ ВЛАЖНОЙ АТМОСФЕРЫ НА ИМПЕДАНС ЯЧЕЕК. ПУТИ ПРАКТИЧЕСКОГО ПРИМЕНЕНИЯ ИССЛЕДОВАННЫХ СИСТЕМ7.
6.1. ВЛИЯНИЕ ВЛАЖНОЙ АТМОСФЕРЫ
НА ИМПЕДАНС ЯЧЕЕК.7.
6.2. ПУТИ ПРАКТИЧЕСКОГО ПРИМЕНЕНИЯ
ИССЛЕДОВАННЫХ СИСТЕМ1.
ЗАКЛЮЧЕНИЕ.
ОБСУЖДЕНИЕ РЕЗУЛЬТАТОВ4.
СПИСОК ИСПОЛЬЗОВАННОЙ ЛИТЕРАТУРЫ


Если неосновной компонент в двухфазной смеси представляет собой тонкие слоиоболочки, полностью окружающие и разделяющие второй компонент, он может контролировать поведение системы. Выражение 6. Однако, производная с1ес при 5 1,0 совершенно неверна, если только материал 0. Уравнение 7. Даже если весь материал 0. На это указывают Кернер и Винер . Коэн и другие предложили формулу 6. Тогда получаются три эффективных диэлектрических проницаемости но одной для каждой оси эллипсоидов. С еЬше, 1 ЬП, 9. Ьш пш4л, а пт деполяризация вдоль избранной оси. Ьш8 1 108о 68, 8оЦ. Ьт8о . Бруггеманом были предложены в рамках теории эффективной среды две модели асимметричная и симметричная. Для построения асимметричной модели использовалось выражение 6. Если начать последовательные некоррелированные удаления таких сфер, то удаляемые объмы, в отличие от модели Клаузиуса Моссотти, могут перекрываться. У с саа 325 5
. Вместо удаления сфер их можно заменять сферами из материала с другой проводимостью с. При расчте проводимости смеси по формуле . Клаузиуса Моссогги, никакого порога протекания здесь не возникает. Для случая ел 0, ведущего к . Это всегда возможно, если полость окружена гомогенной средой с эффективной проводимостью. Рассмотрение, ведущее к . При построении симметричной модели Бруггемана рассматривается сфера из материала 1. При этом считается, что эта двухкомпонентная среда, окружающая сферу из материала 1. Выражение . V объм области из материала 1. Поляризация Р ведт к отклонению от Ео. Р 3Угс апа 2ашЕ
Пространственный интеграл отклонения равен 4тф. Таким образом, если среднее отклонение от Ео исчезающе мало, общая поляризация, суммированная по двум типам включений, должна исчезнуть. Л4, . График, отвечающий формуле . В отличие от уравнения Клаузиуса Моссотти, уравнение . П1о12от 0 . Эта модель согласуется с моделью КлаузиусаМоссотти на обоих концах интервала двухкомпонентной смеси, то есть с моделью КлаузиусаМоссотти для случая, когда доминирующий материал непрерывен. Порог протекания означает, что при некотором конечном количестве проводника в изоляторе смесь начинает проводить, и при достаточном количестве изолятора в проводнике проводник перестает проводить. Впервые наличие порога обсудили Полтер и ВанСантен. Уравнение . Как указали Дэвидсон и Тинкхам , его можно получить и требуя, чтобы отклонения тока от среднего были исчезающе малы. Уравнение . Сферические области можно заменить эллипсоидальными , проводимость можно считать не изотропной. Можно рассматривать проводимость при высоких частотах. Одномерное уравнение имеет точное решение, так как отсутствует возможность для пространственных флуктуаций тока, и падение напряжения в каждой области может быть точно вычислено. С увеличением размерности пространства возможности тока протекать но областям разных проводимостей возрастают. В . Но окружение каждой области не отвечает реально фиксированному значению с а аш, а переменно. Поэтому теория носит приближнный характер с ростом значения путей протекания тока вокруг избранного объма растт и роль флуктуаций этих путей. Поэтому эта модель должна быть точнее для двухмерного случая, чем для трхмерного. Тинга и сотрудники составили обзор вариантов модели эффективной среды. Другой обзор более теоретического характера был дан Бераном . Применение методов теории многократного рассеяния к транспорту зарядов в негомогенных системах начато в , а затем продолжено в и . Но прогресс касался скорее формы диаграмм теории возмущений, чем формы частиц. Сферы могут быть хорошим первым приближением, если флуктуации носят беспорядочный характер. Однако, на практике возникают различные текстуры, например, дендритные структуры изза процессов сепарации фаз. Тонкие плнки могут меняться по составу и толщине . Бтгер и Бордевийк развили модель, основанную на теории смесей диэлектрических порошков Хэйл и ВанБейк дали обзор моделей, основанных на теории поляризации МаксвеллаВагнера. Предлагались и феноменологические решения. В дано выражение, которое позволяет вычислить порог протекания и истинные значения проводимости и производной на обоих краях интервала двухфазной смеси. Теорию возмущений обсуждал Херринг .