Рентгенографическое исследование структуры жидких сплавов Ge C 3d - переходными металлами

• Автор: Шовокий, Владимир Аркадьевич
• Шифр специальности: 02.00.04
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Киев
• Количество страниц: 210 c. : ил

ЬА,
Первое слагаемое в выражении представляет собой интенсивность излучения, рассеянного отдельными атомами в отсутствие интерференции между ними. Второе слагаемое в определяет интенсивность рассеяния, обусловленную упорядоченностью в расположении атомов. Третье слагаемое описывает интенсивность рассеяния связанную с внешней формой и размерами образца, и обычно его называют малоугловым рассеянием . Для образцов обычных размеров К I см малоугловым рассеянием можно прянебречь 9. Ч0 выражение кр0 0 и, таким образом, интеграл сходится. Ш1 фгйл1 Л

где ЯМЦгУ радиальная функция плотности атомов ого сорта, когда в начале координат находится атом I ого сорта, средняя плотность атомов Iого сорта. КЙ0 среднее по углам рассеяние ДО. Учитывая введенные обозначения,получим
I И,1 МГ. Выражение впервые было получено Лашко . Фурьепреобразования соответствующих парциальных функций структурного фактора. Таким образом, поучив экспериментальные функции интенсивности для одного и того же состава, но с разными значениями 5 , по соотношению можно рассчитать величины йу . Такой тип исследования вполне возможен, если провести три независимых диффракционных эксперимента рентгенографический, электронографический и нейтронографический. Следует отметить, что метод дифракции нейтронов дает возможность определить все йу , поскольку для изотопов одного и того же элемента наблюдается заметное различие в величинах . Изучая картину рассеяния нейтронов от образцов двухкомпонентного расплава, отличающихся изотопным составом, можно составить, как минимум три независимых уравнения типа , из которых определяются 2 , й2, 2. Впервые такое исследование было проведено для расплава Сиь 2 2. Си до и третий образец изотопом Си до . В этом случае относительные значения в образцах одного и того же состава равнялись I 0, и 1,. Как оказалось, парциальные структурные факторы 4 по положению не совпадают с о. Метод дифракции нейтронов с использованием изотопного обогащения широко применяется для исследования жидких ионных расплавов ДЗ7. Другой метод определения парциальных структурных факторов, предложенный в работе , основан на аномальном рассеянии рентгеновских лучей веществом вблизи края поглощения, где частота излучения приближается к собственной частоте сильно связанных электронов атома. На рис. Таким образом, получив значения интенсивности рассеяния рентгеновских лучей с тремя различными длинами волн, можно составить три независимых уравнения типа , решение которых дает величины Яу . Впервые этот метод был применен Васедой и Тамани при исследовании жидких сплавов никеля с кремнием. Используя Мо Си , СоКл излучения были получены значения структурного фактора, из которых рассчитывались величины парциальных структурных факторов, представленных на рис. З. Как оказалось, парциальные структурные факторы ймаД и дк. Рис. I. Парциальные структурные факторы расплава
РИС. Зависимость поправок аномальной дисперсии для 1 от длины волны падающего рентгеновского излучения . Рис. Парциальные структурные факторы расплавов системы Н1 . На основании этого, авторы предполагают, что парциальные структурные факторы расплавов М не зависят от состава. Кроме этого, положение первого максимума парциального структурного фактора алСЗ дежит между положениями первого максимума си. Это позволило сделать вывод о возможности описания структурных факторов моделью жестких сфер. Дальнейшее применение данного метода определения йу отражено в работах . В г. Блетри и Садок 2а предложили еще один метод определения парциальных структурных факторов при помощи дифракции поляризованных нейтронов. Исследуемый образец помещается в магнитное поле, вектор магнитной индукции которого направлен вдоль падающего пучка поляризованных нейтронов. В этом случае величина магнитного фактора рассеяния нейтронов зависит от ориентации вектора поляризации нейтронов по отношению к вектору рассеяния. Измерив экспериментальные значения интенсивности рассеяния поляризованных нейтронов с векторами поляризации РХ и Л по отношению к вектору можно по системе уравнений рассчитать Ду . Этим методом были определены парциальные структурные факторы для сплава Со Р .