Ультрадисперсные магнитные системы на основе d- и f-металлов

• Автор: Кособудский, Игорь Донатович
• Шифр специальности: 02.00.04
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2000
• Место защиты: Саратов
• Количество страниц: 329 с. : ил.

ОГЛАВЛЕНИЕ
Введение.

Глава 1. Литературный обзор поставленной проблемы.

1.1. Ультрадисперсные металлические частицы .

1.2. Магнитные материалы физические и электрические свойства .

1.3. Диспергирование и механическое активирование твердых тел .

1.4. Аморфные магнитотвердые интермсталличсские соединения

и магнитные материалы

1.5. Взаимодействие сплавов и металлов с водородом

1.6. Наноразмерные ферромагнитные частицы в полимерных

матрицах
1.7. Выводы к главе 1
Глава 2. Экспериментальная часть. Характеристика объектов
и методов исследования .
2.1. Используемые приборы и экспериментальные установки.
2.2. Реактивы.
2.3. Аналитические методы
2.4. Методики проведения эксперимента
2.5. Выводы к главе 2.
Г лава 3. Ультрадисперсные порошки интерметаллических
соединений и металлов.
3.1. Общие закономерности получения сплавов магнитных систем
на основе с1 и металлов
3.2. Закономерности диспергирования и активирования частиц магнитотвердых иитсрмсталлических соединений
при пластической деформации кристаллов
3.3. Закономерности диспергирования и активирования малых частиц магнитотвердых интерметаллических соединений при ударной деформации.
3.4. Выводы к главе 3.
Глава 4. Аморфизации магнитотвердых интерметаллических
соединений
4.1. Выводы к главе 4
Глава 5. Взаимодействие интерметаллических соединений
и металлов с водородом.
5.1. Структурные и магнитные свойства порошков, полученных гидридным диспергированием .
5.2. Применение процессов гидридного диспергирования
в производстве постоянных магнитов из сплавов типа
5.3. Выводы к главе 5
Глава 6. Синтез и физикохимические свойства наноразмерных
магнитомягких частиц металлов в полимерных матрицах
6.1. Структура и физикохимические характеристики металлсодержащих полимерных композиций .
6.2. Магнитные свойства композиционных материалов на основе полиэтилена и политетрафторэтилена с наночастицамн железа, никеля и кобальта.
6.3. Химические и физические свойства композиций наночастиц металлов , i. Со в полимерных матрицах.
6.4. Перспектива применения композиционных материалов, содержащих ферромагнитные наночастицы.
6.5. Выводы к главе 6.
Обшие выводы
Список литературы


Еь энтропия, требу ющаяся для того, чтобы удалить атом от узла решетки внутри кристалла и перенести его в какойто узел на поверхности энергия образования вакансий п число вакансий . Лкатогичный расчет применим и к другим точечным дефектам. Однако энергия образования вакансий значительно меньше энергии образования других точечных дефектов. Например, для меди энергии образования вакансий и межузельных атомов соответственно равны 1. Образование дефектов сопровождается возникновением упругих напряжений кристаллической решетки. Основной причиной появления этих напряжений является изменение электронной структуры вблизи дефекта. Поля напряжений, создаваемые дефектами кристаллической решетки, взаимодействуют с магнитоупругими полями доменной структуры. Многие свойства магнитных материалов определяются в значительной степени этими взаимодействиями. Макроскопические дефекты и включения в магнитных ма
число способов, которыми атом может выйти из кристалла к постоянная Больцмана. Равновесное число вакансий
териалах разнообразны это поверхность материала, включения других фаз в матрице основного состава и поры рахтичного происхождения. Вблизи дислокационных линий могут возникать скопления из вакансий или примесных атомов. При значительных концентрациях таких скоплений могут образоваться макроскопические каверны. Макроскопические дефекты моуг образовываться также вследствие диффузионной сегрегации, обусловленной самодиффузионным потоком вакансий. На макроскопических дефектах, как правило, имеют место разрывы непрерывности самопроизвольной намагниченности, образуются магнитные заряды, которые оказывают существенное влияние на многие свойства магнитных материалов. Самопроизвольная намагниченность У, обусловлена электростатическим обменным взаимодействием электронов в магнитных материалах. Минимуму энергии обменного взаимодействия Иобм соответствует параллельная ферромагнетизм, антипараллельная ферримагнетизм, веерообразная или другая упорядоченные ориентации спиновых магнитных моментов электронов. Возникновение выделенных направлений в ориентации спинов и означает, что самопроизвольно, т. У,. Во всех этих случаях намагниченность У равна самопроизвольной намагниченности У. Несмотря на то, что энергия магнитокристаллического и кр, магнитоупругого Иупр и магнитостатического Им взаимодействий в сравнении с обменным Ж,. Кюри. Векторы самопроизвольной намагниченности доменов направлены вдоль осей легкого намагничивания. В случае магнитоодноосного кристалла, когда имеется только одна ось легкою намагничивания, в размагниченном состоянии весь объем кристалла разбит только на две группы доменов. Направления векторов самопроизвольной намагниченности в этих группах доменов противоположны. Каждую из этих групп доменов называют магнитной фазой. Количественной характеристикой магнитной фазы является относительный объем п, УУ, где V, объем кристалла, занятый й фазой V весь объем кристалла. В случае размагниченного одноосного кристалла фаза И я, 12, где я, маг нитная фаза с противоположным направлением по отношению к вектору фазы
В случае магнитных материалов с тремя осями легкого намагничивания материалы с кристаллической решеткой объемноцентрированного куба Ре. РеБ и др. Из, Щ. В размагниченном изотропном состоянии И Я,, я2 й2, я3 я3. В размагниченном состоянии магнитного кристалла могут быть и другие соотношения фаз. Магнитные материалы с кристаллической решеткой гранецентрироваиного куба например, железоникелсвые сплавы имеют четыре оси легкого намагничивания. Возможное количество магнитных фаз в таких материалах равно восьми. Эксперимент показывает, что самопроизвольная намагниченность в магнитном материале обычно имеет сложное распределение магнитный материал как бы разбит на множество областей доменов, в каждой из которых самопроизвольная намагниченность Л однородна и направлена по одной из осей легкого намагничивания. Домены имеют определенную форму, размеры и граничные поверхности. Внутренние упругие напряжения вызывают искажение доменной структуры. При возникновении доменов в магнитных материалах образуются междоменные границы.