Процессы поступления материала электродов в зону разряда при спектральном анализе металлов и сплавов

• Автор: Грикит, Иван Андреевич
• Шифр специальности: 02.00.02
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Запорожье
• Количество страниц: 380 c. : ил

СОДЕРЖАНИЕ
ВВЕДЕНИЕ V

Глава I. ЗАКОНОМЕРНОСТИ ПОСТУПЛЕНИЯ МАТЕРИАЛА ПРОБЫ В

ЗОНУ РАЗРЯДА. ПОСТАНОВКА ЗАДАЧИ ДИССЕРТАЦИОННОЙ РАБОТЫ

1.1 Избирательное окисление .

1.2 Роль диффузионных процессов в поступлении материала пробы .

1.3 Связь поступления составляющих пробы с диаграммами состояния систем

твердая фаза жидкость, жидкость пар .

1.4 Влияние процесса переноса на поступление материала электродов в излучающее облако .
1.5 Изменение еостава облака разряда от непропорционального расходования структурных составляющих

1.6 Некоторые особенности электрических разрядов на электродах

ВЫВОДЫ
Глава 2. ЗАВИСИМОСТЬ ЭЛЕКТРИЧЕСКОЙ ЭРОЗИИ МЕТАЛЛОВ ОТ
ПРОЧНОСТИ МЕЖАТОМНОЙ СВЯЗИ б
2.1 Зависимость электрической эрозии переходных металлов от электронной структуры атомов
2.2 Корреляция электрической эрозии переходных металлов с их физическими константами .
ВЫВОДЫ
Глава 3. ЗАВИСИМОСТЬ ЭЛЕКТРИЧЕСКОЙ ЭРОЗИИ БИНАРНЫХ
СПЛАВОВ ОТ ФАЗОВОГО СОСТАВА .
3.1 Электрическая эрозия структурных составляющих бинарных титановых сплавов
3.2 Электрическая эрозия структурных составляющих бинарных магниевых сплавов.
ВЫВОДЫ
Глава 4. ОСОБЕННОСТИ СПЕКТРАЛЬНОГО АНАЛИЗА ГЕТЕРОГЕННЫХ
СПЛАВОВ.
4.1 Закономерности поступления и возбуждения вещества пробы при анализе гетерогенных
сплавов
4.1.1 Особенности механизма перехода компонентов в зону разряда при анализе быстрорежущих сталей
4.1.2 Селективная электрическая эрозия карбидной фазы при анализе жаропрочных сплавов на кобальтовой основе Ю
4.1.3 Закономерности поступления и возбуждения материала пробы при анализе жаропрочных никелевых сплавов П
4.1.4 Особенности анализа жаропрочных чугунов .
4.2 Закономерности поступления и возбуждения материала пробы при анализе цветных металлов и сплавов Т
4.2.1 Поступление материала пробы в зону разряда в зависимости от процесса дендритного электрического травления медных сплавов .
4.2.2 Селективное электрическое травление структурных составляющих при анализе бронз
4.2.3 Закономерности перехода компонентов пробы в зону разряда при анализе магния и его
сплавов .
4.2.4 Селективная электрическая эрозия карбида
титана в губчатом титане
4.3 Особенности поступления в зону разряда материала пробы медных сплавов с малыми добавками горофильных элементов .
4.4 Изучение причины селективной эрозии гетерогенных сплавов искровым разрядом
ВЫВОДЫ .
Глава 5. СУЩНОСТЬ ПРОЦЕССА ОБЫСКРИВАНИЯ ПРИ АНАЛИЗЕ
ГЕТЕРОГЕННЫХ СПЛАВОВ
5.1 Взаимосвязь эффекта обыскривания с селективным выходом материала пробы в зону разряда .
5.2 Роль материала и формы противоэлектрода в процессе обыскривания и подавления влияния фазового состава на результаты спектрального анализа гетерогенных сплавов .
5.3 Зависимость температуры плазмы разряда от поступления материала пробы в процессе обыскривания .
ВЫВОДЫ
Глава 6. ОСОБЕННОСТИ СПЕКТРАЛЬНОГО АНАЛИЗА ТИТАНА .
6.1 Роль термических процессов в нерегулярном поступлении компонентов металлического титана
в плазму дуги переменного тока .
6.2 Способы дегазации аналитических навесок при спектральном определении кислорода и водорода
в титане и его сплавах
ВЫВОДЫ
ЗАКЛЮЧЕНИЕ.
ЛИТЕРАТУРА


Поэтому поступление вещества из анода определяется процессами фракционного испарения, что приводит к усилению влияний химического состава пробы на результаты спектрального анализа. А.Д. Гутько , изучая эрозию металлов и сплавов в зависимости от режима дугового разряда, установил, что состав пара, поступающего в разрядный промежуток дуги с катода, полнев соответствует составу электрода и менее чувствителен к наличию третьих элементов. В работах Л. И.Киселевского, Э. А.Силиньша, Ю. М.Буравлева показано, что в катодных дуговых и искровых режимах подавляются или значительно уменьшаются влияния структуры и третьих элементов на результаты спектрального анализа. В катодном режиме эрозия и абсолютная интенсивность спектра выше, чем в анодном. Л.С. Палатнид и А. А.Левченко 5 изучали единичные следы, оставленные каналами высоковольтной искры на поверхности монокристаллов в анодном и катодном режимах. Лунка на аноде оплавленная с пластической деформацией оплавленной и примыкающей к ней зоны. Оплавленная лунка имеет форму правильной окружности и практически не зависит от кристаллографической ориентировки исследуемой плоскости. Пластическая деформация происходит также, как под действием сосредоточенной механической нагрузки. На катоде получаются резко очерченные лунки, являющиеся как бы следами механического разрушения поверхности. Профиль катодной лунки состоит из обрывистых террасообразных спусков, вследствие явления откола частиц металла по плоскостям спайности. Катодная лунка не носит следов явного оплавления. В зоне около лунки никаких следов пластической деформации не обнаруживается. И.В. Подмошенский и Г. Н.Лапина 6 установили, что в коротких импульсах низковольтного искрового разряда происходит прогревание металла лишь на незначительную глубину. При длительных разрядах больше металла достигает температуры плавления и испарения, и разрушение, рассчитанное на единицу количества электричества, резко возрастает. Помимо длительности импульса эрозия зависит от величины потока тепла, подводимого к единице площади поверхности электрода, который определяется в основном плотностью тока. Влияние плотности тока на эрозию изучалось путем изменения диаметра отверстия в шайбе. Эрозия увеличивается с уменьшением диаметра отверстия в шайбе. Часть металла с поверхности электрода удаляется в жидком состоянии. Опыты, проведенные Г. Е.Золотухиным и Н. М.Зыков ой 7 , показали, что с уменьшением длительности разряда с 5 до 1,5 мкс при анализе снижается влияние природы отдельных составляющих сплава на поступление в зону разряда. С уменьшением теплопроводности металла скорость испарения частиц с поверхности анода увеличивается, а с поверхности катода меняется мало. С уменьшением длительности разряда скорость испарения с анода уменьшается, а с катода изменяется незначительно. Скорость испарения катода в 5 раз больше, чем анода. I Г. Е.Золотухин и др. При этом тепло, выделяемое источником в поверхностном слое вещества с плохой теплопроводностью, сравнительно медленно проникает вглубь вещества, в результате чего в облако поступают частицы из самого внешнего слоя, т. В работе 1 была измерена температура электродов дуги переменного тока, которая изменяется от до К по длине электрода от 3 мм до 0,5 мм соответственно. Температура анода 2 в среде гелия при силе тока дуги б А равна , а при А К в аргоне и К соответственно. Температура электрода дуги в аргоне, где проба циркониевого сплава превращается в расплав, составляет К 3 . Для сплава, состоящего из 1,4 масс платины и ,6 масс окислов железа, температура в центре пятна обжига достигает К, а на расстоянии в 0,5 мы от пятна К 4 . Б.Н. Золотых 5 , путем расчета тепловых процессов при формировании электрическим импульсом единичной лунки показал, что при электроискровой обработке, определяющим величину эрозии является плавление металла в лунке, а процесс испарения играет менее значительную роль. При длительном импульсе мкс с тем же запасом энергии доля испарения падает приблизительно до 5 . Исследованиями электроэрозионной устойчивости электродов при электроискровой обработке К.