Экспериментальное исследование дифракции электромагнитных волн на металлических телах сложной структуры

• Автор: Тевдорашвили, Мераб Иванович
• Шифр специальности: 01.04.03
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Тбилиси
• Количество страниц: 150 c. : ил

- 2 -ОГЛАВЛЕНИЕ

ГЛАВА I. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ БАЗА
§1* Условия проведения эксперимента при исследовании дифракционных полей
§2. Измерительный комплекс, для исследования
дифракционных и рассеянных полей
§3, Исследование экспериментальной установки
§4. Погрешности измерений
Глава II. РАССЕЯНИЕ ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫХ ВОЛН НА МЕТАЛЛИЧЕСКИХ ЛЕНТАХ
§1, Распределение полей дифракции в ближней зоне
одиночных и двух одинаковых лент
§2. Дальнее рассеянное электромагнитное поле
одиночных и двух одинаковых лент
§3. Радиолокационная диаграмма направленности
одиночных и двух одинаковых лент
Глава III. РАССЕЯНИЕ ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫХ ВОЛН НА МЕТАЛЛИЧЕСКИХ ЦИЛИНДРАХ
§1. Ближнее поле двух параллельных цилиндров
§2. Дальнее рассеянное электромагнитное поле
двух параллельных цилиндров
§3. Радиолокационная диаграмма направленности
двух параллельных цилиндров

ГЛАВА ХУ. ДИФРАКЦИОННОЕ ПОЛЕ НЕКОТОРЫХ ТЕЛ КЛИНООБРАЗНОЙ ФОРШ
§1. Ближнее поле при разных ориентациях клинообразного тела относительно направления падающей волны
§2. Промежуточная зона дифракционного поля
клинообразных тел
§3. Дальнее электромагнитное поле, при разных ориентациях клинообразного тела относительно направления падающей плоской волны
$4* Рассеяние и дифракция радиоволн металлическим двугранным утлом
ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ
ЛИТЕРАТУРА

Развитие систем дальней связи»усовершенствование бортовых антенн летательных аппаратов и практические достижения в области радиолокации тесно связаны с успехами общей теории дифракции, с разработкой методов расчета и измерения рассеянного электромагнитного поля, а также с решением конкретных задач дифракции и рассеяния на различных телах и структурах.
Проблема рассеяния и дифракции электромагнитных волн является одной из классических задач электродинамики, однако до сегодняшнего дня она привлекает внимание теоретиков и экспериментаторов так как в настоящее время не существует общего метода решения дифракционных задач для тел произвольной формы с произвольными свойствами при произвольном падающем поле, а практические запросы заставляют искать все новые пути теоретического подхода и экспериментального исследования [13]
Если известно первичное поле, то основной целью изучения дифракционной задачи является определение амплитуды, фазы и поляризации рассеянного или полного поля как функции формы,координат и параметров препятствия. Исходя из современных требований общей задачи дифракции форма и параметры препятствия могут быть разнообразными: накопление информации об их рассеивающих свойствах возможно путем; I) строгих решений дифракционных задач,
2) приближенных или эвристических решений и 3) экспериментальных исследований.
Подход к построению решения задачи зависит от отношения максимального размера препятствия С к длине волны А .Различает три характерные области I) квазистатичеекую область,когда &/( ,2) квазиопатическую область, когда » А ,
3) резонансную область, когда €/д
в теневой части при Ц'* =180° наблюдается увеличение амплитуды, вызванное дифракцией волн.
Изучено распределение относительной амплитуды электромагнитного поля в экваториальной плоскости проводящей ленты и двух одинаковых лент. Ширина лет 2а= А .На плоскости лент нормально падает Е поляризованная квазиплоская волна. Дифракционное поле измерялся в теневой стороне препятствия* На рис.16 представлено распределение относительной амплитуды в теневой области одной лешы. Как видно из приведенной картографической диаграммы в середине ленты относительная амплитуда поля возрастает почти линейно и при расстоянии от ленты ~ зД достигает значения I, после чего амплитуда поля начинает уменьшаться. Таким образом, непосредственно за лентой образуется "холм" с максимальной амплитудой на расстоянии 3 Д от ленты. "Холм" окружает "впадина",она начинается вблизи от ленты и имеет форвдг параболы (линия MON на рис.16). После этого с удолением от центра лент, по оси ÿ , линии равной амплитуды сгущаются возле ребер и амплитуда поля быстро возрастает.
Распределение ближнего поля за двумя лентами с 2а= Д и = 1,25 представлено на рис.17. Здесь по оси ОЙ наблюдаются

маленькие "холмики" с максимумами примерно на расстоянии Й =1,25Д и СЙ =2,75 Д .После чего на уровне 1/4 ширины лент наступает "впадина", которая протягивается по всей исследуемой части параллельно оси ОЙ до 4 Л .С уровня 1/4 ширины ленты начинается возрастание амплитуды поля, которая при выходе из зоны ленты быстро увеличивается. Здесь же нужно отметить, что на удалении Й = А от плоскости лент и на уровне ^ =7/8 А имеется маленькое завихрение,"впадина".
Анализируя приведенные графики ближнего поля (рис.14,16,

17) можно заметить, что в случае узких лент,когда 2а^Д,как и