Учет нелокальности вакуумных конденсатов в правилах сумм КХД для легких мезонов

• Автор: Пимиков, Александр Владимирович
• Шифр специальности: 01.04.02
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2009
• Место защиты: Иркутск
• Количество страниц: 101 с. : ил.

моим родителям и брату посвящается

1 Метод правил сумм КХД
1.1 Теоретическая часть правил сумм
1.2 Феноменологическая часть правил сумм
1.3 Анализ правил сумм КХД
1.4 Правила сумм КХД для константы распада и амплитуды
распределения пиона
Выводы
2 Метод правил сумм КХД с нелокальными конденсатами
2.1 Нелокальные конденсаты
2.1.1 Скалярный и векторный кварковые конденсаты
2.1.2 Кварк-глюонный конденсат
2.1.3 Четырехкварковый конденсат
2.1.4 Глюонный конденсат
2.2 Уравнения движения КХД и ограничение на конденсаты
2.3 Операторное разложение коррелятора двух векторных токов
2.4 Анализ гауссовых моделей
Выводы
3 Амплитуда распределения пиона
3.1 Уравнение эволюции АР пиона
3.2 Правила сумм КХД с нелокальными конденсатами для АР
пиона
3.3 Данные CLEO и решеточная КХД

Выводы
4 Электромагнитная структура пиона
4.1 Асимптотическое поведение формфактора пиона
4.2 Построение правил сумм КХД
4.3 Анализ правил сумм КХД
Выводы
Заключение
А Приложение
Литература

Рис. 2.7. Координатная зависимость параметрической функции М; [х2,у2,(х — у)2) /Л; в локальном подходе (горизонтальная прямая при любом 4 = 1,2, 3), в минимальной модели (штрихованная линия при любом г ~ 1, 2, 3) и в улучшенной модели (пунктирные линии: г = 1—одна точка, г = 2—две точки, г = 3—три точки).
ций Мг (ж2, у2, (ж — у)2), описывающих кварк-глюон-кварковый конденсат (<7(0)Л,(у) Таким образом, нами построена модель, согласованная как с уравнением движения КХД (2.19), так и с калибровочной инвариантностью, что выражается в приближенной поперечности коррелятора (0|Т [7^(0)7^(ж)] |0) двух векторных токов для значений N = 1,2 10. Говоря в терминах тейлоровского разложения нелокальных конденсатов, улучшение модели связано с корректировкой локальных конденсатов низших размерностей, которые являются коэффициентами этого разложения. В то же время, локальные конденсаты более высокой размерности могут быть определены гораздо хуже в улучшенной, чем в минимальной модели. По этой причине мы не можем применять улучшенную модель для описания высших моментов (^дг)м с N > 10 амплитуд распределений мезонов, а также для изучения их формфакторов 77м(<52) ПРИ От > 10 ГэВ2 (см. раздел 4.2). Полученная модель позволяет уточнить