Электромагнитные реакции с двумя нуклонами в релятивистском квазипотенциальном подходе

• Автор: Хохлов, Николай Александрович
• Шифр специальности: 01.04.02
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2007
• Место защиты: Хабаровск
• Количество страниц: 240 с. : ил.

Глава I. Взаимодействие нуклон-нуклонной системы с электромагнитным излучением в точечной форме релятивистской квантовой механики

1.1. Описание системы свободных частиц

1.1.1. Преобразования группы Пуанкаре

1.1.2. Одночастичные и двухчастичные свободные состояния

1.1.3. Оператор электромагнитного тока системы двух нуклонов в спектаторном приближении

1.2. Взаимодействие между частицами. Поглощение и

испускание фотонов

1.2.1. Описание взаимодействия между двумя частицами в квазикоординатном формализме
1.2.2. Оператор электромагнитного взаимодействия в точечной форме релятивистской квантовой механики

1.2.3. Приближенное выражение оператора электромагнитного тока

1.2.4. Разложение оператора электромагнитного тока по неприводимым тензорным операторам
1.2.5. Расчет матричных элементов оператора электромагнитного тока
1.2.6. Оператор одночастичной передачи 4-импульса в спектаторном приближении
Глава II. Реконструкция потенциала нуклон-нуклонного взаимодействия
2.1. Нуклон-нуклонное взаимодействие

2.1.1. Параметризация потенциала
2.1.2. Асимптотика волновых функций
2.2. Оптический предел Глауберова приближения — взаимодействие типа Лакса
2.3. Восстановление действительной части потенциала
2.3.1. Уравнение Марченко
2.3.2. Аппроксимация 5-матрицы для одноканального случая
2.3.3. Восстановление действительной части потенциала для одноканального случая
2.3.4. Аппроксимация 5-матрицы для двухканального случая
2.3.5. Восстановление действительной части потенциала для двухканального случая
2.3.6. Суперсимметричный партнер Московского потенциала
2.4. Восстановление мнимой части потенциала
2.4.1. Одноканальный случай
2.4.2. Двухканальный случай
2.5. Анализ данных АА- и яА-рассеяния
2.6. Восстановление оптического нуклон-нуклонного потенциала Московского типа
Глава III. Реакция тормозного излучения при протон-протонном рассеянии рр —> рр'у
3.1. Обзор
3.2. Характеристики реакции
3.2.1. Амплитуда
3.2.2. Дифференциальное сечение
3.2.3. Анализирующая способность

3.3. Учет изобарных каналов
3.4. Обсуждение результатов расчетов
Глава IV. Реакция фоторасщепления дейтрона усі —» пр
4.1. Обзор
4.2. Амплитуда и характеристики реакции
4.2.1. Амплитуда
4.2.2. Дифференциальное сечение
4.2.3. Поляризационные наблюдаемые
4.3. Обсуждение результатов расчета
Глава V. Реакция электрорасщепления дейтрона <і(е, е'р)п
5.1. Обзор
5.2. Амплитуда и характеристики реакции
5.2.1. Амплитуда
5.2.2. Дифференциальное сечение
5.2.3. Калибровочные неоднозначности
5.3. Обсуждение результатов расчета
Заключение и благодарности
Приложение А
Приложение Б
Приложение В
СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ
Глава

even
0 2 4 4 оо
+ ул х
even Ч 00 I
* Е
Е Е ^''УтШУиШ х
m/=—(/ U=0 mi
x(lf,Sj = 0-,lfmfL^l(qi)li,Si = 0;limi) х (1.155)

х / drji}(qfir)uk(qi,r)+ (1.156)
even even
r> -J 00 Ч 00 h
^EE E E E
1 n //=0 rrif=—lf k=0 rrii
x(lf,Sf = O^/m/KÄlZ^Sj = Oikrrii) x (1.157)

X / dr(uif(qf,r) - 3ls{qfr))Q!?)n(uk(qur) -jk(qtr)), (1.158)
j о
где L&(fc = 1,2,3,4) = C&, (C^S2), (CgjSi) и (C£s2)(C£si), соответственно. Аргумент qj (q/) необходимо подставить вместо q при расчете этих величин из (1.125). В множителях (1.157) и (1.158) операторы {j^)n и (j?)n представляют множители слагаемых разложения оператора (1.114) по спин-угловым и радиальным операторам соответственно: jp = Yln(jo)n(jr )п-Матричные элементы (1.153), (1.155), (1.157) рассчитываем используя известные формулы [104] и полученные нами (приведены в приложении А). Полученное выражение можно упростить, поскольку все спин-угловые множители слагаемых с пропорциональны 5iii/6m-mj. Радиальные интегралы (1.154), (1.156), (1.158) рассчитываем численным методом. Третье слагаемое в (1.151) мы рассчитываем используя приближенное выражение оператора jp(h) (1.114). Использование этого приближения оправдано тем, что мы рассчитываем наблюдаемые реакции рр —> рргу для кинематик при которых h < 0.12 (см. раздел 3.6). Техника расчета радиальных интегралов поясняется в приложении Б, в случае учета кулоновского взаимодействия и без такого учета. Выражения для триплет-триилетного, триплет-синглетного и синглет-триплетного переходов имеют аналогичный вид. В последние два