Исследование эффектов нарушения пространственной и временной четности в дейтроне

• Автор: Коркин, Роман Владимирович
• Шифр специальности: 01.04.02
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2005
• Место защиты: Томск
• Количество страниц: 62 с. : ил.

Глава 1. Предварительные сведения

1.1 Потенциалы в эффективной теории поля

1.2 Потенциал Рейда

1.3 Классификация электромагнитных моментов

Глава 2. Анапольный момент дейтрона

2.1 Понятие об анапольном моменте

2.2 Вычисление анапольного момента нуклонов

2.3 Вычисление анапольного момента дейтрона

2.4 Вычисление анапольного момента в потенциале Рейда

2.6 Обсуждение и сравнение

2.7 Краткие выводы

Глава 3. Р- и Т-нечетные моменты дейтрона
3.1 ЭДМ и МКМ в приближении нулевого радиуса
3.2 Собственные ЭДМ нуклонов
3.3 ЭДМ и МКМ в потенциале Рейда
3.4 Обсуждение и сравнение
3.5 Краткие выводы
Глава 4. Нарушение пространственной четности в процессе фоторасщепления дейтрона
4.1 Асимметрия сечения фоторасщепления дейтрона
4.2 7Г-мезониый вклад в асимметрию
4.3 Обращение в нуль асимметрии в общем случае
4.4 Возмущенные волновые функции
4.5 Вычисление параметров А3, Аг
4.6 Вклад малых расстояний в асимметрию
4.7 Вклад малых расстояний вблизи порога

4.8 Вычисление асимметрии в потенциале Рейда
4.9 Обсуждение и сравнение
4.10 Краткие выводы
Заключение
Изучение процессов нарушения четности в ядерных взаимодействиях имеет достаточно долгую историю. С одной стороны, это многочисленные теоретические работы, с другой - очень скупые экспериментальные данные.
Для вычисления процессов нарушения четности в атомных ядрах, вообще говоря, необходимо вычислить диаграммы, описывающие взаимодействие кварков с обменом ¥± и Я°-бозонами. Несмотря на огромные успехи квантовой хромодинамики при описании высокоэнергетических процессов, она недостаточно эффективна для понимания ядерных явлений. Ввиду сложности описания на кварковом уровне удобно рассматривать соответствующие процессы как обмен между нуклонами эффективными бозонами. В этом случае описание сводится к диаграмме с одной сильной и одной слабой вершинами.
Нарушение Р-четности, зависящее от спина ядра, проявляется в появлении у ядер Р-нечетных электромагнитных моментов. У ядер со спином 1/2 и 1 существует один такой момент - анаполь. Анапольный момент был введен Я.Б. Зельдовичем [1]. Не будучи калибровочно инвариантной величиной, он рассматривался лишь как теоретический курьез до публикации работы [2], где было показано, что взаимодействие электрона с анапольным моментом тяжелого ядра усилено пропорционально площади ядра и является определяющим среди других Р-нечетных взаимодействий.
Кроме тяжелых ядер существует еще по крайней мере одно исключение, когда взаимодействие электрона с анапольным моментом ядра калибровочно инвариантно - дейтрон. Анапольный момент дейтрона сингулярен по массе 7г-мезона - малой в КХД-масштабе масс:

а ~
т,т
Этот факт позволяет выделить взаимодействие с анапольным моментом дейтрона среди прочих диаграмм порядка а(7^.
В различных подходах анапольный момент обсуждался в работах [2-10].

Рис. 10: Асимметрия на пороге. Поляризованные фотоны, д 8жа кр(рр - Рп){1 - ка3)(Зк2 + р2)
1(Т — ■ ^ ^ 7ГГ7Г73 А “ X

Л* ( 1 — ка.
тп(к2 + р2)2( 1 + р2а2)
2 к2
+ ка3.
к2 + 3 р2
(99)
’3«;2+р2/ Зк2+р2
Асимметрия сечения неполяризованных дейтронов приведена на рис. 10 Для поляризованных дейтронов, усредняя по поляризациям фотонов, получаем дифференциальное сечение в виде
(п • 1)2+
С1сг __ к в2 (др - Цп)2 (1 - к а3)2 р (10, Ат.2 (1 +р2а2) (к2 +р2) к е2 (др - цп) (1 - к а3) р 3 к2 + р2 3 т (1 + р2 а2) (к2 + р2)2
, 2 авк? к2 + 3р2.
( ( ” зДТр3* + ка,А= '
(100)
Полное сечение в силу сферической симметрии получается умножением на Атг:

ж к е2 (цр - цп)2 (1 - к а3)2р ^ _ 2+
т2 (1 + р2 а2) (к2 + р2)