Угловое распределение частиц испускаемых ядром при двух последовательных переходах

• Автор: Долгинов А.З.
• Шифр специальности: 01.00.00
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1950
• Место защиты: Ленинград
• Количество страниц: 118 с.

».'2 - /!
ДЖ.

Введение . . ; . .. . .. . .

Глава I Постановка вопроса . . .

§ I Общая формула корреляции . :

§ 2 Угловое распределение оосдздовататшшх:

^ — квантов . ■* • « . . » . »■ . » '»

§ 3 Корреляция мецщг направлением испуокае- ,

мой частицы Ш ШЛЯрЕЗЕЦИОЙ НОСЛбДуСЩЗГО

*** кван^^а- * .■ . . . .. *

Глава II -Корреляция мещу направлениями Г ->элек- •. ; трока И : у -ь^ванта' при' последовательном!. ". испускании « . *
§ I Разрешенные; перехода *• *- .» * . . >
§ 2 Переходы первого запрета шля
§ 3 Переходы второго Ьапреарнш . . ,и 9 .' 3?
§4 у> » нейтрино угловая корреляция] для.: ■
переходов второго:4 запревшая * . ь *■
§ 5 Замечание: -аб угловой корреляции при
мевонных вшионтах. теории . р>. -рас]аада .*
§ б Сравнение с опытом
'Глава III Влияние кулоновского поля ядра на
корреляцию при ?> -распаде . . . . , 57'
§ I Построение релятивистской волновой. функции электрона в'поле дцра с определенным шнульссм на бесконечности . ;
■ § 2 Применение, полученной волновой функции
к задаче о рассеянии электронов
§ 3 Влияние кулоновского поля ядра, на
^ -нейтрино угловую корреляции . { .. !
Глаш 1У Корреляция мецду направлением 4 - частицы и у -кванта8 испускаемых при каскадном переходе дцра -.
' § I Общие замечания
§ 2 Теоретическая фюрщула . ... . . ■
§ 3 Частные случаи, угловой <4 > ^ - коррэ
~ ляции
- 3 -
' Crop.
Глава V -Корреляция меяду направлениями. олектро-на образуемого зри- парной конверсий- ш .;
-кванта испускаемого Ери последуй-i, щем переходе . . v>. V-y . : о 91.
§ I Обциа' замечания •; . . . . . . . . . ,
§ 2 Первый -переход' ядра диполвный ( t ;«• I) Г
§ 3 Первый пароход одра кведруиольный: L;'. ;
Дополнение’ ... . . . . . . . . . . . . . . ЮЗ
§ I Шаровые стнорныз и векторные функции У
§ 2 ВСНОМОнательные вычисления ... . . i. III
Литература ...р.- , у. . . . . . ...
- 4 -
ВВЕДЕНИЕ '
Настоящая работа посвящена вопросу, об угловом распределении частиц испускаемых ядром рри двух последовательных, переходах.
■Корреляция менду направлениями двух. ^ -квантов при каскадном переходе ядра была подробно теоретически исследована Гамильтоном^' и Берестзцким1'2Фалъновым^ была рассмотрена корреляция между поляризациями двух ^ -квантов любой мультшзолвношии» испускаемых антипараллельно, а Гамильтоном^ корреляция медду направлением..одного и поляризацией другого ^ -кванта .Берестецким был такие рассмотрен вопрос об угловой корреляции меаду ^ -квантом и конверсионным электроном, при конверсии на К и Ь -оболочке ,'■ или медду двумя конверсионными электронами,в не-релятпвистеком й крайне релятивистском случае'. Пер,цель^ исследовал влияние взаимодействия магнитного момента ядра с магнитныл полем создаваемым электронной оболочкой, ве дущее к уничтожению угловой корреляции при достаточно боль шем времени жизни промежуточного ядра.
Этим исчерпываются основные теоретические работы по угловой корреляции частиц, испускаемых при последовательных переходах. ■
Наиболее полно экспериментально изучена - угловая корреляция^ ^ , что позволило определить угловые
моменты соответствующих уровней ряда ядер. ;В. некоторых
, 1 ** О 1 10 6 ч
случаях (ог и 1с1 ) для интерпретации опытных данных необходимо .предположить переход с испусканием смеси электрического и магнитного излучения, что затрудняет ингде ^ » постоянная связи мезонного поля с нуклоном#, а - постоянная связи этих мезонов с электронно-нейтринным полем; -К •> комптоновское волновое число мезона.
Если же предполагать.векторный характер мезона (спин I) 9 то для матричного элемента радиоактивного |У-распада получим выражение й = йс 1 > где .
(64)
а й 4 - становится сравнишм с й© тшіьк© для-энеогий- ;
^ - электрона порядка 100 МУ
Здесь 1 ‘ и г - постоянные .спиновой связи между ну-'клонами и мезонами и мевду мезонами и - полем
Рассматривая выражение (83 )# мы видим. что'і с точностью, до постоянной оно'не отличается от соответствующего выражения для. скалярного варианта обычного Фермиевского взаимодействия. Поэтому и угловая корреляция |Ъ - электрона с любой частицей будет такая вв.- Исходя из того» что скалярный вариант теории противоречит большинству опывных данных по - распаду (см.§6) мы можем заключить» что предположение о равенстве 0 спина мезона» ответственного за радиактивный _ распад маловероятно. Напротив, выражение (:64) соответг ствует суше# независящих от скорости» членов векторного и тензорного вариантов обычного Фермиевского взаимодейст -вия. Исходя из этого ясно» что формулы (Ь -нейтрино и ^ - угловой корреляции, для этого случая» следуют сразу же с помощью уже полученных в этой Дієве формул