Теория постоянных упругости упорядочивающих сплавов

• Автор: Орлов, А. Н.
• Шифр специальности: 01.00.00
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1949
• Место защиты: Сведловск
• Количество страниц: 184 с.

едДЕРЩИЕ

ГЛАВА 1. Основы квантовомеханической теории
сил связи и постоянных упругости металлических сплавов
§ 1. Некоторые выводы из теории упругости кристаллов
§2. Строение кристаллических решеток упорядочивающихся сплавов
§ 3. Теория сил сцепления и постоянных упругости чистых металлов
§ 4. Теория сил сцепления и. постоянных упругости сплавов
§ 5. Экспериментальные данные о постоянной решетки и о постоянных упругости сплавов
§ 6. Задачи квантовой теории упругих свойств
сплавов и план их решения в настоящей работе

ГЛАВА 2. Постоянные упругости и постоянная решетки сплава в модели свободных электронов
§ 7. Выбор модели
§ 8. Электростатическая энергия электронного
газа и ионной решетки
§ 9. Энергия перекрывания ионных остовов
§ 10. Кинетическая и. обменная энергия электронного газа
§ 11. Энергия взаимодействия электронного газа
с ионнщи остовами
§ 12. Полная энергия, кристалла
§ 13. Постоянная решетки
'§ 14. Модуль всестороннего сжатия
§ 15. Константы упругости,см-слг и
§ 16. Сравнение с опытом формул для постоянных
упругости ,
Выводы к главе 2

ГЛАВА 3. Вычисление,постоянных упругости с стр. учетом неравномерного распределения электронов проводимости при помощи статистического метода
§ 17. Выбор модели и метод вычисления
§ 18. Вычисление заряда атомной сферы статистическим методом
§ 19. Влияние перекрывания ионных остовов на
постоянные упругости . ■
§ 20. Энергия деформированных атомных сфер
§ 21. Константы упругости с1(-сп и о* сплавов
типа р-латуни
■ Выводы к главе
ГЛАВА 4. Вычисление постоянных упругости упорядочивающегося сплава с об’емноцент-рированной кубической решеткой при квантово-механическом учете взаимодействия электронов с решеткой
■ § 22. Введение и описание модели
§ 23. Энергия решетки
■ § 24. Замечание о постоянной решетки
§ 25. Модуль всестороннего сжатия
§ 26. Модуль сдвига
§ 27. Зависимость модуля всестороннего сжатия
и модуля сдвига от степени дальнего порядка
§ 28. Сравнение с опытом
Выводы к главе 4
Заключение .
Приложения
Список обозначений для некоторых слагаемых полной энергии
Литература
Рисунки

У-1У1У*
■ Бурное развитие советской техники за последние годы и грандиозные перспективы ее роста, связанные с построением коммунистического общества, выдвигают все возрастающие требования к основным материалам, применяемым в технике -металлам и металлическим сплавам. '.
Подавляющее количество металла, вырабатываемого промышленностью. в настоящее время, используется для конструкционных целей. Металл4 как конструкционный материал должен обладать высокими механическими свойствами. В основном ото требование сводится к тому, чтобы материал обеспечивал прочность и жесткость конструкции под действием приложенных к ней сил. Яаже в тех случаях, когда металл применяется с целью использования его электрических, магнитных и других свойств,' часто необходимо учитывать его механические характеристики.
Механические свойства металлического образца зависят от многих переменных (состав сплава, температура, форма образца, его предистория и мн.др.). Наиболее устойчивыми меха -ническими характеристиками, не зависящими от скорости деформации, наклепа и некоторых других параметров, являются величины, характеризующие упругие свойства.
Опыт показывает, что, пока упругая деформация -не превосходит известного предела, еэ величина пропорциональна напряжениям (закон Гука). Коэфициенты пропорциональности между компонентами тензора напряжений и -компонентами тензора деформаций называются постоянными упругости и являются характеристиками материала,- Примером таких постоянных являются модуль нормальной .упругости ( в дальнейшем кратко модуль упругости) и модуль сдвига.
Вопрос о терминологии рассмотрен в- § 1.

торых изготовляются пружины для приборов. Установлено,что константы упругости с повышением температуры уменьшаются (следовательно, коэфициенты упругости по абсолютной величине увеличиваются). Температурная зависимость Оь* практически'линейная, как показывают4измерения коэфициентов упругости монокристаллов золота и других металлов (81), сплава АиСи3(79) ниже 200°С (где решетка упорядочена),
(Ь -латуни (77), причэм в последнем сплаве. коэфициенты и —обнаруживают аномальный ход (уменьшаются с ростом т ).
В табл.5 приведены значения с1ис для -золота и меди по (91). Измерения производились до -253°С и результаты экстраполировались к абсолютному нулю.
Табл^_
Константы упругости меди и золота, в 10'^ дин/см
Температура М е Л ь Золото
°С См С,г С<,(, с,. С,г Сі,ч
20 1 ,70 1 ,23 0,753 1,86 1,57 0,420
-273 1 ,82 1>3о 0,81 1,94 1,62 0,455
Из таблицы видно, что константы упругости мало изменяются при изменении температуры от комнатной до абсолютного нуля.
§ б._3адачи квантовой террии_упругж_свойств_
_сплавов_план их_решения_в_настолщей_работе
Наше краткое изложение современного состояния теории сил сцепления (§§ 3 и 4) показывает, что эта теория в состоянии описать основные особенности сил сцепления в металлах, связанные с наличием свободных электронов. Путем несколько искусственного разделения сложной системы - кристалла сплава - на совокупность ионов и коллектив валент-