Взаимодействие встречных волн в нелинейных средах

• Автор: Горшков, Анатолий Савельевич
• Шифр специальности: 01.00.00
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 1982
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 389 c. : ил

Предисловие
Глава I. Взаимодействие попутных и встречных волн в
нелинейной слоистой среде
I. Квазиоднородная нелинейная среда
§ 1.1. Основные теоретические соотношения
1.1.1. Вывод основных уравнений
1.1.2. Решение укороченных уравнений
§ 1.2. Экспериментальные исследования
1.2.1. Модель нелинейной дискретной ЛИНИИ
1.2.2. Параметрическое усиление
1.2.3. Генерация второй гармоники
§ 1.3. Дискретно-распределенный параметрический усилитель сантиметрового диапазона волн
П. Теоретический расчет встречного взаимодействия волн в нелинейной периодически неоднородной среде
§ 1.4, Постановка задачи
§ 1,5. Генерация волны удвоенной частоты
1.5.1. Взаимодействие попутных волн
1.5.2. Взаимодействие встречных волн
§ 1.6. Расчет нелинейного взаимодействия встречных
волн кратных частот
1.6.1. Основные уравнения
1.6.2. Синхронное взаимодействие в среде без потерь
1.6.3. Общее решение укороченных уравнений в недиссипативной среде

§ 1*7. Линия о периодической зависимостью коэффициента нелинейности от координаты
1.7.1. Попутное взаимодействие волн
1.7.2. Взаимодействие встречных волн
1.7.3. Решение уравнений трехволнового встречного взаимодействия
Ш. Экспериментальное исследование взаимодействия волн
в периодически неоднородной линии
§ 1.8. Генерация волн удвоенной частоты в короткой
системе
§ 1.9, Нелинейное взаимодействие встречных волн П£
§ I.10.Волновые взаимодействия в линии с пространственной модуляцией коэффициента нелинейности ..122,
§ I.II.Параметрический усилитель бегущей волны
дециметрового диапазона
Заключение
Глава II. Параметрический генератор с обратной волной
I. Основные теоретические соотношения
§ 2,1. Постановка задачи. Решение уравнений без учета
потерь
§ 2.2. Расчет характеристик режима генерации
§ 2.3. Решение уравнений с учетом малых потерь
§ 2,4. Влияние ненулевых граничных условий
П. Экспериментальные исследования
§ 2.5. Модель параметрического генератора о обратной
волной в радиочастотном диапазоне
§ 2.6. Исследование линии передачи с периодической зависимостью коэффициента нелинейности от координаты

2.6.1. Особенности распределения волн, связанных с ' периодичностью распределенной емкости
2.6.2. Недовозбужденный режим параметрического генератора с обратной волной
§2.7. Установление колебаний в параметрическом генераторе
§2.8. Параметрическая генерация и усиление волн на
поверхности ЖИДКОСТИ
2.8.1. Параметрический генератор поверхностных волн
с синфазной накачкой
2.8.2, Параметрический усилитель капиллярных волн.. 2о®>
2.8.3. Измерение амплитудных поправок к скорости распространения капиллярных волн
Заключение
Глава III. Параметрическая генерация и усиление узкополосных сигналов шумовой накачкой. Параметрический генератор с обратной волной, возбуждаемый шумовой накач-

I. Теоретическое рассмотрение
§3.1. Формирование фазированного шума в параметрическом усилителе
§3.2. Попутное взаимодействие шумового сигнала с
волной удвоенной средней частоты
§ 3.3. Встречное взаимодействие шумового сигнала и его второй гармоники в квазиотационарном приближении
§3.4. Основные уравнения параметрического генератора с обратной волной, возбуждаемого шумовой надиодаш. Диоды, расположенные на расстоянии один от
другого вдоль системы, шунтируют линию передачи как показано на рис.1.96. Эквивалентная схема диода, как обычно, включает в себя нелинейную емкость С = С00+ Ъ*/ +• ТГуа+..0« емкость патрона Сд, последовательную индуктивность контактной пружинки 1л_. и последовательное сопротивление Я- (см.рие.І.Зв). Наиболее простым в конструктивном отношении является усилитель, в котором волны всех трех частот (сигнала, накачки и разностной частоты) распространяются в одной и той же линии. Однако, как уже отмечалось, дискретно-распределенная линия в первой полосе прозрачности обладает значительной дисперсией. Поэтому при практической реализации параметрических усилителей с бегущей волной обычно используются различные методы, позволяющие скомпенсировать дисперсию и выполнить условия синхронного взаимодействия волн (1.4 ) в системе / :
= <1
при сг>л +- =г сг>3
Здесь постоянная распространения В определяется дисперсионным уравнением /гъ/ :