К теории двойных металлических сплавов

• Автор: Аптекарь И.Л.
• Шифр специальности: 01.00.00
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1949
• Место защиты: Днепропетровск
• Количество страниц: 105 с.

С О ДЕР I А .Н И Е
Часть первая 4 ■,

I. Введение у'- I
П. Литературный обзор
§ I. Энергия связи в металлах ,
§ 2. Процесс упорядочения сплава б .
; *
§ 3. Деформации сдвига
§ 4. Диаграмм# состояния- двойных металлических" с плав о в
Часть вторая
§ I. Постановка задачи
§ 2. Энергия связи в твердом растворе
§ 3. Параметр решетки твердого раствора
§4. Энергия смешения и асимметрий '
- кривой распада ■
§ 5. Энергия упорядочения ж переход В'
упорядоченное состояние
§ б. Зависимость 'модулей сдвига от
степени ближнего порядна
§ 7. Те.тратональность упорядоченного
сплава . £2
§ 8. В ы в о д ы
Ч А С Т Ь П Е Р В А Я
S. В В Е Д Е Н.И Е
Последние десятилетия характеризуются все большим V" проникновением физики в металловедение* Это относится как к распространению физических методов исследования, так и к увеличению роли физической теории И, Б первую очередьf термодинамики и статистической физики;
Отметим, Еапример, термодинамическую теорию границ фазового равновесия (диаграмм состояния) и процессов • перехода в упорядоченное состояние.функции состояния,-которыми оперирует термодинамика, не могут быть выведены И8 термодинамических соображений; для их вывода при-?* ходится использовать представления-о характере взаимодействия в металлах.
В некоторых случаях вывод выражений для функций состояния, в частности для энергии связи, весьма сложен и требует глубокого проникновения в электронную теорию металлов, как, например, в теория фазовых границ с плат вов с переменной валентностью /|ЗД
В других же случаях для этого достаточно простейших представлений о ■взаимодействии атомов в металле,, не'требующих проникновения-в природу этого взаимодействия*
Так,при теоретическом рассмотрении ближнего унвцяд$-Яйки# порядка в сплавах, а также в теориях границ фаао*

вого равновесия сплавов с компонентами одинаковой валентности, 10/, выражение для энергии свяэи строится на основе учета взаимодействия только ближайших соседей.

Это дает возможность свести энергию сплава просто к сумме энергий отдельных связей, которые принимаемся в этих V/ теориях независящими от концентрации.
Однако, поскольку, как правило, параметр решетки твердого раствора, а;следовательно> и расстояние между атомами, изменяется е концентрацией, должна изменяться с концентрацией и энергия взаимодействия соседних атомов.
v/ Поэтому;выражение для энергии твердого раствора,которым пользуются вышеупомянутые теории, имеет ограниченное применение, не только потому, что взаимодействие всех атомов сводится к упрощённой схеме парного взаимодействия, но и потому, что энергия этого парного взаимодействия принимается постоянной*
Первая попытка усовершенствования выражения для энер-^ гии твердого раствора, путем учета зависимости ее от раз-v меров" атомов компонент, была сделана Пинесом /15/, который к обычному выражению для энергии связи добавляет энергию, связанную с "упругим искажением решетки" в твердом растворе. Эту энергию "искажения решетки" Пинес получает с помощью рассмотренной им модели "упругих шаров".
В настоящей работе делается попытка более точного учета зависимости энергии твердого раствора от параметра его решетки, а значит и от размеров атомов компонент'. •

Следовательно, предположение Ииаеса эквивалентно условию , ... / ’ , Г ' ■
1 - у ■ ч : • ■
;. ; ■ . 14аь' ; з д
2) Согласно модели “упругих шаров“* атомы А и В,, находящиеся . на расстоянии -ЕадЕМ, не - должны деформ&-
^ ' о
ровать друг друга и это расстояние имеет смысл равно-, весного расстояния между атомами.А и В.
Поскольку в нашей теории расстояние- можно . считать некоторым “эффективным“, равновесным раестояГ4 А "V
нием между атомами А и.В, то предположение Кла
соответствует модели “упругих шаров". ■
; Та к им оораз ом, модель "упругих шаров" Пинеса применительно к тем сплавам, для'которых имеют место уело-
■ V ".іііі» ■■ о . Да+-1& ;
> ... Кде~ , ^ ” ЛАГ й
т.е. только для весьма частного случая^.- Для этого слу^*
чая мы получили следующее соотношение* ■ ■ ,
'Где
.-1К^-К4д^ ,[ХЛ.. ' .:
5[ХД-И)(хл-?Ц ■ ' ,
А; Х~4~ - ноэфициент сжимаемости«
’ ^. ГЧ '*
Пинес же е ■ помощью своей модели вывел аналогичное соотношение: ■
X' 1 ° Г !
ЛІЬліЦа-АхМ !-е