Дифракционные процессы при малых переданных импульсах в модели двухглюонного обмена

• Автор: Садыков, Наим Очилович
• Шифр специальности: 01.00.00
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Ташкент
• Количество страниц: 112 c. : ил

ГЛАВА I. КВАРКОВАЯ СТРУКТУРА АДРОНОВ И АМК
§ I. Адроны - ядерноподобные системы кварков
§ 2. Аддитивная модель кварков (полные сечения)
§ 3. Процессы адронной дифракции в АМК
Глава II. ПОЛНЫЕ СЕЧЕНИЯ АДРОН-НУКЛОННЫХ ВЗАИМОДЕЙСТВИЙ
В МОДЕЛИ ДВУХГЛЮОННОГО ОШЕНА
§ I. Структура амплитуд НИ - взаимодействия в БП КХД. Связь адронных дифакторов и формфакторов
§ 2. Полные сечения мезон-нуклонных взаимодействий
в БП КХД
§ 3. Барион-нуклонные полные сечения
§ 4. Взаимодействие возбужденных адронных состояний с нуклонами
Глава III. СЕЧЕНИЯ АДРОННОЙ ДИФРАКЦИИ В МОДЕЛИ ДВУХГЛЮОННОГО ОБМЕНА
§ I. Эксклюзивная дифракция адронов в БП КХД .... бб § 2. Сечения инклюзивной дифракции мезонов в БП

§ 3. Инклюзивная дифракция нуклонов в БП КХД
Глава IV. ФАКТОРИЗАЩЮННЫЕ СООТНОШЕНИЯ ДЛЯ СЕЧЕНИЙ
ПРОЦЕССОВ ДВОЙНОЙ ДИФРАКЦИИ В МОДЕЛИ ДВУХГЛЮОННОГО ОБМЕНА
§ I. Двойная эксклюзивная дифракция адронов в БП

§ 2. Инклюзивные сечения процессов двойной дифракции
в мезон-мезонных соударениях
§ 3. Сечения двойной инклюзивной дифракции в
ТС N и NN соударениях
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА

Последнее двадцатилетие в физике элементарных частиц можно по праву назвать эрой становления кварковой физики. Начало этому новому и, как теперь считается общепризнанным, весьма перспективному подходу в теории элементарных частиц было положено работами Гелл-Манна /I/ и Неемана /2/, предложившими новую классификацию адронов (число которых уже и тогда превышало число известных химических элементов) на основе приближенной Би(3) -- симметрии сильных взаимодействий. Это позволило объединить большое количество известных к этому времени изотопических
Б и (2) - мультиплетов в меньшее число более обширных семейств 5и(3) - мультиплетов. Триумфом идеи унитарной симметрии сильных взаимодействий безусловно явилось открытие -5?
перона /3/, бариона со странностью 3=3, которое состоялось буквально через несколько месяцев после его теоретического предсказания. Гипотеза об унитарной симметрии сильных взаимодействий позволила установить внутренние связи между частицами с разными значениями изотопического спина и разными массами и в предположении о частичном нарушении этой симметрии объясняет соотношения между массами частиц, принадлежащими разным изотопическим муль-типлетам (массовая формула Гелл-Манна-Окубо) /4/), Детальный анализ следствий унитарной симметрии и привел к возникновению гипотезы кварков. Для того, чтобы объяснить, почему из совокупности неприводимых представлений группы эисз) , имеющих размерности 1,3,6,8,10,15,24 и т.д. физически реализуются лишь представления размерности 1,8,10 американские физики Цвейг /5/ и М.Гелл-Манн /6/ предложили, что известные адроны-мезоны и ба-рионы являются составными системами, построенными из более элементарных объектов, которые получили название кварков. При этом

короткодействующее кварковое взаимодействие) и БП КХД (дально- . действующее ^ ~ взаимодействие) лишено смысла. Приведенные
выше результаты расчетов величин @(М) отвечают "реалистической" параметризации адронных формфакторов (и соответственно дифакторов) - полюсной для мезонов и дипольной для нуклонов.
Рассмотрим теперь крайне "нереалистический" случай, когда дифакторы мезон*в и нуклонов одновременно выбипаются Гауссовыми
(к) = еоср(- (П.2-3)
В этом случае интегралы в выражении (П.1-24), представляющем полные сечения - взаимодействий, также вычисляются в явном
виде и получается следующий простой результат:
Ш2_4)
* V = />/<Аг>
Численные значения величин @ (М) , получаемые при расчете
полных сечений 6 Л/ - взаимодействий по формуле (П.2-4), оказываются практически неотличимыми от приведенных выше и отвечающих реалистическим параметризациям дифакторов :
Я(к)г = 0,7868,
#(<Р)г = 0,5598,
#(2>)г = 0,5673,
#(/■г)г = 0,3360,
*(Юг = 0,1305.
Этот результат будет положен в основу оценки полных сечений взаимодействия с нуклонами мезонов, представляющих возбужденные состояния двухкварковых систем (см.ниже § 4).