Применение метода Галеркина к задаче об устойчивости течения вязкой жидкости

• Автор: Петров, Георгий Иванович
• Шифр специальности: 01.00.00
• Научная степень: Докторская
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 14 с.

і и ! ■
si VA'

J «—»■». mil»**

jy 1 _ ^ :

3^ ь!і 'і і! ti!!f.

Ilk І&ЦГ

лС** NlTl^CS >

і :■-■■«» *•;> • :jr4P;ewt-^.tV*‘ Vі ,

, a» foes *о;■•£î’..*m:i№vь ’:• "ші йеЬ г. ну да^дя.л’І а?ю&$** Л

» ."• 80.1‘Г," ОТ

7. ton' Г fc>. -о . Т. qsnrf TU .vafrefKK vj0*P , 0:ІК0ТЗ«ЛФП ®*HSK33GV SKöH a Ü"’A> . . ЯЯ«*№Д«9ЯЙ1 «|R ЯЙИІЯР
% ш;п csv;
XjШОЄ*ЇЗ
5»! ІГ'Ї***
Г' /«Af’-Sk. V’ ••. Hj 108%*'!
; bv иій.тг T- ТЬГ Tr: .ОШ-КЖ : -:і:ч.
ROT В л OX *v 0 H<î© MO І-J Ï t ß(

äHr,q*2o t ел&і>>: kj
тутиишг линии агч та ітжиішштт
ЩЯЯ ЯГ'Щ'Ш *Ч то ыъъщ^вг* ■ч «игм®?^ ;'лг?ш (ae^or.âq н

-0X0 o..iq- )Л8уд

‘V « 1 І Ш

8* «І ., ' r I
0.,-

тшв“:‘ mst t.а Хкшотиоо , ка*око -н
; A*AAAA/vS
ічовщИоцїі "oi.qt»n so f ns a . •■ >; касат £? *iJS 0E
ДОЧМЯ КБМСТОІ им. Горького М Г У
Wf-Г'К
4 Cl 'T* V'

:її>Ж‘ЖШ ж&.а шаліла
Шяфрв* іЩртя оойрбштоя тштш врштдмт ж »еоб-ходшоех» рвззенвх хр&ошх задач джя лят^тж тют*р~ аа&кммк cm**», «о подход к ©їіаі аадаедм заява» о боль-
«мя хрудиоогяыя » методи ях решшіщ ноя* шиш ркарьЗо-

Оообешк* интересной. я трудно*. тжттоп т^АШ о рае»
ВИТМЯ КОДвбДЯЯЙ « ПЯТОМ »nt80S ЖЙДКООЇВ*
$** «ВДаЧ* приобрёл В НШЇШ« ВрШЯ . Смьяу» акту-адькость, та* как a« p*mmm тойжолто тучеяжк причте гоякикяомяжя туИ^яеыткого дяяхевня» & а ь*ж мтаы-тои овязакм оонойиые зоп|>оен современной *;*реш*жишкя, т.0. жщ>т о перехода от модельних попитаная к натуре в моледомшае вопыоттж нута:?: рмеммншк яебмеге сопротивления. йаштмшош теория вдеяяхповеиия турбулентносте особенно в&яш #*50 потому, что ото явлен»* с трудом поддаете* »жаверяк ''»таяыюцу 'яяучмм ш »хсаери-ментально, до окт пор, ке удшюав точко »т»«ть ■ aoe- .актора, /яраядмхм ©тш яяятти»
Одним нв штышыт путей возданш такой' теория яз-ляетвя чаучет устэ.-ч^воотя мчеявя тяпкой здщмете метода* жлмх колебаний, vT* задача а донца прошлого века я до настоящего зр оме и я прітят&ат к себе гяииание многих' исследователей, но благодаря яввлвчятельмв зхол-к'Ост и подучаемые уравнений, два» а простерши влучав

йлоопого Пряколинв його течения она не аояучкла сяолы»* Шбудь удовлетворительного реамжя (ок.раб.лаивеяй'ерга).
Толя*/***#
илМрМЦ Хошмнш» '■ ду. ). шли сдажаш! много-
чйвяешше попмткй П»л?й#в0ими к а*ол зада*» арпльпс зерна* цвовмнэг'Методов. (карман, Орр з,7 и друг,), ко. сод ао-Ш1ТШЖ, конечно, на легли <3нгь уооеапшж, так как ообоятмя» ш» аиачения это« систада не обладает експер имен* алышмв свойствами (ем. ра'.автора 8 ).
Основной цел?»® ото« работ** является оФосневаняе прд-|»н»г'ИЯ к ь*ой задаче што,.,* Галер яяш* что представляет я Солее, оощмй 1 I ьк как после. ■ . При ее
коиаерватяямых о вот ем мо«ет бить продзщуто етш методом, СТОЛЬ уодеюас ЕфЕШГВШЩЩМОЛ. к яядачнш теории упругое**.

Имеем л.шейное уравнение:
Х/*Ч)- -5*0 1) .(гя* *&) Л шейный ДЯр|*рвН-
цмалыасв оператор/и систему грани чв;;* условий.
*5 ЙМн» светом» $УШЦЯ>, удо эяездромдо гряяячиММ условиям,
полная система ортогональных $ШЩШ*
Падет»вям в уравнение 1) ляне;.цу» комбинат®