Массивные нейтрино в редких процессах

• Автор: Грибанов, Владимир
• Шифр специальности: 01.00.00
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2002
• Место защиты: Вальпараисо
• Количество страниц: 101 с. : ил.

Массивные Нейтрино в Редких Процессах
Владимир Грибанов
Диссертация на соискание степени доктора философии по физике
Диссертационная комиссия:
Др. Иван Шмидт Андраде Университет Текника Федерико Санта Мария
Др. Сергей Коваленко Университет Текника Федерико Санта Мария
Др. Оливьер Еспиноса Алъдунате Университет Текника Федерико Санта Мария
Др. Марко Аурелио Диаз Университет Католика де Чили
Вальпараисо, Чили, Май 2002
Глава 1 Теория массивных нейтрино
1.1 Теория нейтринной массы
1.1.1 Дираковский массовый член
1.1.2 Массовый член Дирака-Майораны
1.1.3 Случай одного поколения
1.1.4 Максимальное смешивание
1.1.5 ’’Зее-ваиг” механизм генерации масс нейтрино
1.2 Нейтринные осцилляции
1.2.1 Общий формализм
1.2.2 Двухнейтринные осцилляции
1.2.3 Трехнейтринные осцилляции в случае иерархии масс нейтрино
Глава 2 Поиски массивных нейтрино
2.1 Эксперименты по нейтринным осцилляциям
2.1.1 Атмосферные эксперименты по осцилляциям нейтрино
2.1.2 Эксперименты с солнечными нейтрино
2.1.3 Нейтринный эксперимент ЬЭКБ
2.1.4 Анализ экспериментальных данных и необходимость стерильных нейтрино
2.2 Массивные нейтрино в космологии и проблема темной материи
Глава 3 Редкие распады т-лептона и АГ-мезона с нарушением сохранения лептонного числа
3.1 Общие свойства процессов с нарушением сохранения лептонного числа
3.2 Распад К-мезона
3.3 Распад т-лептона

Глава 4 Нейтрино с массами порядка 1 ГэВ в редких распадах К-мезон а и т-лептона
4.1 Ширина распада нейтрино с массой порядка 1 ГэВ
4.2 Ограничения на элементы матрицы смешивания тяжелого стерильного нейтрино
4.3 Тяжелые стерильные нейтрино в астрофизике и космологии
Заключение
Приложение
А Интегрирование по фазовому пространству
А.1 Двухчастичное фазовое пространство
А.2 Трехчастичное фазовое пространство
Литература

Рис. 2.3. рр цикл.
генерируются в распаде 8Ве (поток Лер-нейтрино так мал, что его вкладом в число событий в экспериментах с солнечными нейтрино обычно пренебрегают). Поток 8В-нейтрино образует очень малую часть общего потока солнечных ие, однако эти нейтрино дают главный вклад в число событий в экспериментах с высоким энергетическим порогом.
Предполагая, что Р= 1 и что Солнце не меняет своего состояния, из перехода (2.7) получаем следующее общее соотношение между потоком