Размерные эффекты в ферромагнитном резонансе и исследование магнитных наночастиц

• Автор: Юликов, Максим Михайлович
• Шифр специальности: 01.04.17
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2004
• Место защиты: Новосибирск
• Количество страниц: 173 с. : ил.

Глава 1. ФЕРРОМАГНИТНЫЙ РЕЗОНАНС В ДИСПЕРСНЫХ СИСТЕМАХ

1.1. Феноменологическая теория ферромагнитного резонанса

1.2. Однодоменность и суперпарамагнетизм

1.3. Описание моделей расчета спектров СПР

1.3.1. Статистическая модель: расчет положения линии СПР в случае малой магнитной анизотропии
1.3.2. Применение статистической модели к расчету спектров магнитного резонанса порошков
1.4. Обзор экспериментальных работ по исследованию суперпарамагнитных частиц методом ФМР (СПР)

1.5. Спектры шумоподобной тонкой структуры дисперсных ферромагнетиков

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

Глава 2. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ ЧАСТЬ

Глава 3. МОДЕЛИРОВАНИЕ СПЕКТРОВ МАГНИТНОГО РЕЗОНАНСА ДИСПЕРСНЫХ ФЕРРОМАГНЕТИКОВ

3.1. Расширение статистической модели на случай сильной магнитной анизотропии
3.1.1. Выражение для резонансной частоты
3.1.2. Параметр затухания для суперпарамагнитной частицы
3.2. Пример: расчет условий резонанса для частицы с одноосной магнитной анизотропией
3.3. Качественное рассмотрение статистической модели
3.3.1. Область применимости статистической модели
3.3.2. Критерий суперпарамагнетизма
3.4. Результаты
3.4.1. Модельные расчеты
3.4.2. Сравнение с экспериментом
ЗАКЛЮЧЕНИЕ

Глава 4. ИССЛЕДОВАНИЕ ПРОЦЕССА ОБРАЗОВАНИЯ ФЕРРОМАГНИТНОЙ ФАЗЫ ПРИ ТЕРМОЛИЗЕ СЛОИСТЫХ ГИДРОКСИДОВ С <* ИНТЕРКАЛИРОВАННЫМИ КОМПЛЕКСАМИ МЕТАЛЛА МЕТОДОМ ФМР

4.1. Описание исследованных систем
4.2. Системы СДГ Al, Li (Ме)эдтд
4.2.1. СДГА1, Li (М)эдта
4.2.2. СДГА1, Li (Со)эдга
4.3. Бинарные системы Ni, Со и Ni, Си
4.3.1. СДГ Al, Li (Ni, Си)эдтА
4.3.2. СДГ Al, Li (Ni, Со)эдта
4.4. Системы с ферромагнитным металлом в слое: вопрос об обмене с межслоевыми комплексами
4.5. Системы с ферромагнитным металлом в слое: Mei=Me2
4.5.1. Ni-Ni система
4.5.2. Co-Co система
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
Глава 5. ИССЛЕДОВАНИЕ НАНОЧАСТИЦ НИКЕЛЯ НА МОНОКРИСТАЛЛИЧЕСКОЙ ПОВЕРХНОСТИ
А1203 (11-20) МЕТОДОМ ФМР
5.1. Образование суперпарамагнитных частиц никеля при повышенной температуре напыления

5.2. Проявление межчастичного взаимодействия в спектре ФМР системы
Ni/Al203
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
Глава 6. ИССЛЕДОВАНИЕ СПЕКТРОВ ТОНКОЙ СТРУКТУРЫ ДИСПЕРСНЫХ ФЕРРОМАГНЕТИКОВ
6.1. Статистический характер формирования тонкой структуры спектра ферромагнитного резонанса гамма-окиси железа
6.2. Влияние магнитного разбавления на спектры тонкой структуры дисперсных ферромагнетиков
** ЗАКЛЮЧЕНИЕ

ВЫВОДЫ
ЛИТЕРАТУРА
Список наиболее часто встречающихся обозначений
Приложение
Благодарности

(3.28)
Это соотношение позволяет рассчитать условия резонанса для суперпарамагнитной частицы исходя из ее свойств в условиях теплового равновесия. Применимость соотношения (3.28) связана с тем обстоятельством, что в эксперименте по наблюдению магнитного резонанса переменное поле НфО много меньше чем постоянное поле Н0 и чем «эффективные поля» собственной магнитной анизотропии частицы.
В [29] попытались на основании формулы (3.28) рассчитать спектр поглощения суперпарамагнитной частицы с одноосной магнитной анизотропией для случая нулевой однородной ширины линии и нулевого внешнего поля (а=0, Н0=0). Однако, при рассмотрении функции Чф0> авторы не учли наличия тепловых флуктуаций. В [29] использовали выражение для ЧфО, вытекающее из формулы (3.24), что, очевидно, неправильно, если мы рассматриваем суперпарамагнитную частицу. При наличии тепловых флуктуаций функция ЧфО есть
Уравнения для величин 0(0 и со(0 можно получить, если записать уравнение (3.26) в сферической системе координат
Рассмотрим регулярную часть этого движения. Средняя по ансамблю амплитуда функции ЧфО есть А = (|ЧфО|) = Шпв). Флуктуации величин ш и 0 не являются
независимыми: второе слагаемое в выражении для величины со(0 однозначно определяется значением величины 0(0. Пусть в момент времени ^ угол <р равен ф=<ро. Равновесная функция XV не зависит от угла ф, кроме того рассматриваемый нами случайный процесс является стационарным, поэтому, без потери общности можно считать 1о=0 и фо=0. За малый промежуток времени Д1 функция ЧфО изменится на величину
(3.29)
^ = {Н'+^СозвуБтв + Ы0 ,

(3.30)
ю(0 = г но+ ,А С<ы0(О-а-Л,(*) •
(3.31)