Влияние резонансных эффектов на поляризацию при упругом рассеянии нейтронов с энергией 15-17- МэВ на ядрах свинца и углерода

• Автор: Радев, Радослав Петров
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 149 c. : ил

ПАМЯТИ МОЕЙ МАТЕРИ

ГЛАВА I. ПОЛЯРИЗАЦИОННЫЕ ЯВЛЕНИЯ В РЕАКЦИЯХ С НЕЙТРОНАМИ
§1. Некоторые общие свойства поляризации нуклонов при рассеянии
§2. Источники поляризованных нейтронов
2.1. Источники с неполяризованными заряженными частицами
2.2. Источники с поляризованными заряженными частицами
2.3. Источники поляризованных нейтронов, использующие упругое рассеяние
§3. Исследования с поляризованными нейтронами
3.1. Данные, относящиеся к энергии нейтронов до 5 МэВ
3.2. Данные, относящиеся к энергии нейтронов выше Б МэВ
ГЛАВА II. ОПИСАНИЕ И РАСЧЕТЫ ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНЫХ СЕЧЕНИЙ
И ПОЛЯРИЗАЦИИ С ПОМОЩЬЮ РАЗЛИЧНЫХ МОДЕЛЕЙ
§1. Оптическая модель
§2. Поляризация при Мотт-Швингеровском рассеянии
§3. Диффракционная модель
3.1. Диффракционное рассеяние на абсолютно черном ядре
3.2. Обобщение диффракционной модели на

случай резонансного рассеяния
§4. Анализ экспериментальных данных по поляриза-1
ции на РЬ и Си расчеты
4.1. Экспериментальные данные и расчет для свинца в диапазоне энергий 10-20 МэВ
4.2. Экспериментальные данные и расчет для углерода в диапазоне энергий 10-20 МэВ
ГЛАВА III. МЕТОДИКА ЭКСПЕРИМЕНТА
§1. Источник поляризованных нейтронов
§2. Геометрия эксперимента
§3. Измерительная аппаратура и автоматизация
эксперимента
3.1. Спектрометр нейтронов
3.2. Система автоматизации измерений
ГЛАВА IV. ИЗМЕРЕНИЕ АНАЛИЗИРУЮЩЕЙ СПОСОБНОСТИ УГЛЕРОДА
§1. Источники и экспериметальное определение ложной асимметрии
§2. Точность эксперимента
§3. Экспериментальные результаты
ГЛАВА V. СРАВНЕНИЕ ПОЛУЧЕННЫХ РЕЗУЛЬТАТОВ С СУЩЕСТВУЮЩИМИ ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫМИ ДАННЫМИ И РЕЗУЛЬТАТАМИ РАСЧЕТОВ
ВВЫВОДЫ
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА

где jf0 - МОЖНО ВЫЧИСЛИТЬ ПО оптической модели, а £реъ имеет Брайт-Вигнеровскую форму. Коэффициенты рассеяния % для всех С и J = t ± 1/2 вычисляются по оптической модели, кроме некоторых значений £р0з и jpeg = tрез± 1/2 , для кото-

А л П г 21Ф " j і Ги 6
= % 1 Є - £о + і Г/і . С 2 5)
где Ер - резонансная энергия, Г и - полная и упругая нейтронная ширина,Ф - сдвиг фаз между резонансным и потенциаль-ным рассеянием.
§ 2. Поляризация при Мот-Швингеровском рассеянии
При движении магнитного момента нейтрона в кулоновском поле ядра также возможно возникновение поляризации. Действительно, если нейтрон движется около ядра со скоростью /, то
7 Р
кулоновское поле ядра Е = в системе покоя нейтрона приводит к появлению магнитного поля Н = С-^-хЕ) . Энергия взаимодействия магнитного момента нуклона |и. с магнитным полем Н определяется выражением
и = -(у. Н) =■
где - ядерный магнетон. В результате мы получаем спинорбитальную связь такого же типа, как в оптической модели. Поляризация Р при рассеянии на малые углы может быть получена из измеренного сечения рассеяния вперед и полного сечения:
Dia) = -2VcUWz) Iw F(9)
1 ' ’ Р(Є)Г+У^(%)