Два характеристических объёма в ядерной мультифрагментации

• Автор: Киракосян, Ваган Виулович
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2010
• Место защиты: Дубна
• Количество страниц: 93 с. : ил.

ОГЛАВЛЕНИЕ
Введение
ГЛАВА І. Ядерная мультифрагментация
1.1. Модели фрагментации ядра
1.2. Комбинированная модель с эмпирическими поправками
ГЛАВА II. Экспериментальная методика
2.1. Геометрия и конструкция установки
2.2. Детектор множественности фрагментов
2.3. Телескоп-спектрометр
2.3.1 Телескоп-спектрометр первого типа
2.3.2 Телескоп-спектрометр второго типа
2.4. Электронная аппаратура и система сбора данных
ГЛАВА III. Обсуждение экспериментальных результатов
3.1. Два характеристических объема в тепловой мультифрагментации
3.2. Определение размеров системы по форме зарядового распределения
фрагментов
3.3. Определение размеров источника из спектров кинетической энергии
фрагментов
3.4. Ядерная мультифрагментация и деление: сходство и различия
3.5. Ядерные жидкость, газ, туман и критическая температура
3.6. Критическая температура — из зарядового распределения ФПМ
3.7. Температурная зависимость барьера деления

3.8. Определение критической температуры из данных по делению
3.9. Фазовая диаграмма для ядерного вещества
Заключение
Литература

Введение
Изучение уравнения состояния ядерной материи и механизмов ядерных реакций имеет принципиальный научный интерес, т.к. системы сильновзаимодействующий частиц, каким является атомное ядро, дает новую информацию о свойствах частиц, по сравнению с изучением элементарного акта взаимодействия. Многочастичная задача служит источником дополнительной информации о природе сил.
Теоретический анализ процесса перераспределения первичной энергии и импульса сталкивающихся ядер по различным степеням свободы в доступном фазовом пространстве очень сложен. Поэтому процесс взаимодействия рассматривается в рамках феноменологических моделей, которые используют два предельных случая:
• Теория возмущения, т. е. разложение по1 малому параметру, широко используется в кинетическом описании ядерных столкновений (различные версии каскадной модели);
• Термодинамическое приближение, т. е. предположение об установлении глобального или локального равновесия (модель ядерного файербола, файерстрика, гидродинамическая модель, различные статистические модели и.т. д.);
Различные приближения, по-видимому, соответствуют различным пространственно-временным областям, заселяемым в ходе развития реакции, относительная важность которых может меняться в зависимости от рассматриваемого процесса. Концептуально оба эти приближения должны войти как предельные случаи в общую фундаментальную теорию.

Таблица 1.Полярные 0 и азимутальные (р углы размещения телескопов
спектрометров на установке ФАЗА относительно вектора пучка.
№ Детектора 0, градус Ф, градус
1 72.9317 -91.1
2 69.9568 -102.3
3 52.1790 -97.9
4 44.4367 -87.7
5 37.0799 -68.3
6 42.3863 -60.8
7 48.4932 -48.2
8 65.4432 -40.3
9 69.9388 -51.2
10 80.8915 -51.1
И 86.5268 -61.0
12 87.8990 -79.0
13 83.7752 -89.5
14 65.5319 -82.1
15 62.3832 -93.6
16 54.9636 -84.4
17 48.2076 -73.7
18 58.9585 -72.4
19 53.2115 -61.4
20 59.1535 -50.4
21 63.9628 -61.5
22 74.7951 -61.3
23 80.8845 -73.4
24 69.7195 -72.5
25 76.2504 -80.4
26 24.0000 -85.0
27 87.0000 67.0
28 156.0000 59.0
29 68.0000 -62.0
30 112.0000 82.0