Множественное рождение пионов в полуинклюзивных событиях

• Автор: Голохвастов, Александр Иванович
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2003
• Место защиты: Дубна
• Количество страниц: 123 с. : ил.

Гірезидиум ВАК России

(ре’т:;:тие от' І -І0 <Му.,тМ

нрнсудил ученую сгепеаь ДОКТОРА!

а&У
ЬШїК V

НачальнкК управлення ВАК Россжи

&С1~ -чщ !|
» ВВЕДЕНИЕ

Глава I. КТчЮ-скейлинг

1. Распределение по множественности

2. Асимптотический КТ'Ю-скейлинг
3. Внутреннее противоречие
4. Корректный КГТО-скейлинг
5. Приближенные следствия
6. Взаимодействия е+е~ и рр
7. Данные ЗррД
Ф 8. Ядро-ядерные взаимодействия
9. Интегральное представление
10. Квантовая аналогия
Глава II. КГЮ-скейлинг в иооспиново связанных реакциях
11. Про блема
12. Приближенная модель
13. КМО-£-скейпинг
14. Зависимость от энергии
15. Нормировка прирла6 <4 ГэВ/с
16. Нуклон-нуклонные данные
Ф 17. Интегральное представление
18. Аннигиляция
19. Множественность при аннигиляции
Глава III. Скейлинг полуинклюзивных событий
в рр-взаимодействиях
20. Инвариантность быстротных спектров
21. Инвариантность полных спектров
22. Инвариантность концентрации нейтральных мезонов
23. Аппроксимация масштабного параметра
24. Аппроксимации быстротных спектров

Гдава IV. Независимое рождение 7г~-мезонов
в рр-взаимодействиях

25. Распределение Пуассона
26. Независимое рождение
27. Множественность в интервалах
28. Изолированные интервалы
29. Корреляции вперед-назад
30. Корреляционная функция
31. Псевдокорреляции
32. Быстротные корреляции 7г_-мезонов
33. Поперечный импульс
* ЗАКЛЮЧЕНИЕ (результаты, защищаемые автором)
ЛИТЕРАТУРА

пры -> 7Г+ при 6.1 ГэВ/с, которая на рис. 22 сильно выпадает со своей (нижней) кривой.
В пр-взаимодействиях при больших энергиях часто не измеряется сечение однолучевых неупругих событий (ао в реакции пр -* тг~). Авторы обычно принимают его равным 0.6 или 2/3 от сто в рр-взаимодей-ствиях. Расчет по формулам (28) и (32) с £ =1/3 в интервале средних множественностей, соответствующих импульсам 12-400 ГэВ/с, дает Р[)(пр -> л ) = (0.57 ± 0.02)/о(РР -* ). Это значение и использовалось здесь при отсутствии экспериментальной величины. Оно вполне укладывается в ошибку, приводимую авторами.
17. ИНТЕГРАЛЬНОЕ ПРЕДСТАВЛЕНИЕ [7, 11]
Формулу (32) можно представить в интегральном виде [7]:
£ А =/ Р(т)Лт= / • ( ».) , ( ”.) = Ф (Ц) , (36)
(т)
где Ф(с) = I Ф(г)б1г. Функция Ф(г) удовлетворяет условиям Ф(0)
I Ф(г)(1г — 1, вытекающим из (27). Парциальные вероятности получаются из нее проще, чем из (26) и (32):
р- = ф(М)-ф(!!ёг)' (37)
Функции Ф(г) (28) соответствует функция
Ф{г) = ~ ехр[-6(г + 0.14)2] = 1.01 ехр[-0.62(^ + 0.14)2]. (38)
Интегральная вероятность Т. Рп в (36) зависит только от переменной (к—£)/(т), что позволяет нанести распределения по множественности для разных энергий и реакций на одну кривую Ф(^). На рис. 23 показаны эти распределения для разных нуклон-нуклонных и неаннигиляционных антинуклон-нуклонных реакций при небольших энергиях. В качестве (ш) использована аппроксимация (п) + 0.5-е (33). Кривая на рисунках — функция (38). Точки неплохо лежат на этой кривой, кроме того же эксперимента прм -> 7г+ при 6.1 ГэВ/с.
Распределения при других энергиях для реакции рр->7Г~ показаны на рис. 16 (с той лее кривой). Распределения для всех опубликованных