Микроскопические расчеты легких Л-гиперядер и гиперядерные системы с нейтронным избытком

• Автор: Третьякова, Татьяна Юрьевна
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2001
• Место защиты: Дубна
• Количество страниц: 105 с. : ил

Оглавление
Введение

1 Расчеты характеристик легких гиперядер методом Хартри-Фока

1.1 Микроскопические расчеты структуры Л-гиперядер

1.2 Метод Скирма-Хартри-Фока в ядерной физике

1.3 Схема хартри-фоковских расчетов для гиперядер с

взаимодействиями, зависящими от плотности

1.4 Параметры взаимодействий Скирма

1.5 Зависимость от плотности ЛЛ-сил

1.6 Поляризация остова гиперядра и свойства ААГ-

взаимодействия

1.6.1 Модель
1.6.2 Свойства и вычисление сжимающей способности ЛТУ-взаимодействия
1.7 Зависимость 73д от центральной ядерной плотности
2 Структура Л-гиперядер с нейтронным избытком
2.1 Ядра с нейтронным гало
2.2 Гиперядра с нейтронным гало
2.3 Влияние Л-гиперона на слабосвязанные состояния нейтрона и свойства Л Л/Г- в з а и м о де й ст в и я
2.3.1 д2Ве и д6С
2.3.2 д1 ІЛ
2.3.3 Изотопы гелия дНе и дНе
2.4 Зависимость энергии связи Л гиперона от I при
фиксированном А

3 ЛЕ-смешивание и реакция образования Л-гиперядер {К~, тг+) на остановившихся каонах
3.1 Смешивание Л- и Е-гиперонных состояний в Л-гиперядрах
3.2 Образование Л-гиперядер на остановившихся каонах
3.3 Формализм для ЛЕ-смешивания
3.4 Волновая функция Е-компоненты
3.5 Выходы гиперядер в реакции (Л'~, 7Г+) на остановившихся каонах
Заключение
Литература
Введение
Гиперядра, то есть ядра, в которых один или несколько нуклонов замещены барионами, имеющими ненулевую странность, представляют собой уникальную "лабораторию” для изучения собственно ядерной структуры, и, особенно, для исследования свойств бари-онных взаимодействий. Так как гиперон отличается от нуклона наличием странного кварка, спектроскопия гиперядер может помочь ответить на вопрос, насколько меняется степень связанности кварков при продвижении внутрь ядра, а сравнение взаимодействий странных и нестранных адронов - прояснить кварковую природу ядерных сил. Поэтому на данном этапе, пожалуй, главной задачей остается получение ” реалистического” гиперон-нуклонного взаимодействия. Экспериментальные возможности по гиперон-нуклонному рассеянию при низких энергиях ограничены малым временем жизни гиперонов и, соответственно, низкой статистикой, и основным источником информации на данный момент служит спектроскопия гиперядер. Хотя гиперон-нуклонное взаимодействие в гиперядре, как и нуклон-нуклонное взаимодействие в ядре, является эффективным и отличается от свободного, в силу нетождественности гиперона первое из них в меньшей степени искажается за счет многочастичных эффектов.
Большая часть данных на сегодняшний день получена для А-гиперядер со странностью S = — 1 из экспериментов при промежуточных энергиях, и существенный скачок в данной области произошел в восьмидесятые годы в связи с освоением интенсивных мезонных пучков. Исследования, проведенные в CERN, Брукхэйвенской Национальной лаборатории (BNL, США) и Национальной лаборатории высоких энергий (КЕК, Япония) с ис-

(МэВ) 6Ы
7а1л (МэВ)
Рис. 1.5: Низколежашде состояния д!л и соответствующие уровни в 61л. Рис.
четов АЛИУ-сил, и, поскольку параметры трехчастичного взаимодействия были найдены на основе экспериментального значения Д(д70), результирующее изменение нуклонной плотности в гиперядре аналогично результатам, полученным в теории Хартри-Фока с феноменологическим взаимодействием Скирма.
Измерение характеристик поляризации гинерядерного остова представляет собой трудную экспериментальную задачу, и на данный момент такие измерения выполнены только для и [57]. Использование в КЕК новой системы из германиевых детекторов для гиперядерных исследований (”Гипербол”) с прекрасным энергетическим разрешением позволили измерить вероятность у-перехода Е2(Ъ/2+ —> 1/2+) в д1л (рис. 1.5). Из сравнения полученного значения с вероятностью соответствующего перехода Е2{?>+ —» 1+) в 61л была сделана оценка сжатия нуклонной системы. В терминах кластерной модели экспериментальный результат означает уменьшение расстояния между кластерами дНе и дейтроном в д1л на 19% по сравнению с расстоянием а—<1 в 61л, что неплохо согласуется с теоретическими расчетами с использованием двухчастичного взаимодействия [58].
Простое центральное локальное гиперон-нуклонное притяжение между нуклонами и гипероном, находящимся в ^-состоянии, приводит, естественно, к сжатию остова (чисто сжимающее взаимодействие). Величина сжатия для исследуемых нами гиперядер не превышает нескольких процентов. Изменения же структуры
из [57]