Электромагнитные переходы между связанными состояниями в деформированных ядрах 23/Na, 25,27/Al, 29,31/P, 35,37/Cl

• Автор: Корда, Лариса Павловна
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Харьков
• Количество страниц: 92 c. : ил

ГЛАВА I. РАДИАЦИОННЫЕ ПЕРЕХОДЫ В ОБОБЩЕННОЙ МОДЕЛИ
ЯДРА
1.1. Обобщенная модель ядра в схеме Нильссона
1.2. Коллективные вращательные движения
1.3. Определение вероятностей электромагнитных переходов
ГЛАВА 2. АППАРАТУРА И МЕТОДИКА
2.1. Ускоритель
2.2. Мишени
2.3. Детекторы
2.4. Анализ угловых корреляций
ГЛАВА 3. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ
3.1. Уровни ядра натрия-23 из реакции 1/е
3.2. Е2-переход 3.68—»0 МэВ в ядре 27 й£. • • •
3.3. Электромагнитные переходы и возбужденные сос-

тояния ядра р
3.4. Гамма-распад уровней ядра 35 С£ в основное состояние
3.5. Экспериментальные матричные аяементы гамма-переходов в ядрах 23Ы(Х , 3^ Р , 33 СЬ
ГЛАВА 4. АНАЛИЗ МАТРИЧНЫХ ЭЛЖЕНТОВ ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫХ
ПЕРЕХОДОВ В ЯДРАХ ОБОЛОЧКИ
4.1. Электромагнитные переходы в ядрах между состояниями с различными деформациями

4.2. В(Е2) - переходы в ядрах ^5,27 , 23 ,
35,37ддя случаев I. < К; -+ и
1>/К[4^
4.3. Параметры деформации легких ядер
4.4. Учет кориолисового взаимодействия в расчетах В(Е2) между состояниями с различными деформациями
4.5. Основные выводы из анализа матричных элементов Е2-переходов
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА

Исследование структуры атомных ядер представляет одну из наиболее актуальных задач ядерной физики.
Последние десятилетия наши знания о структуре ядер существенно обогатились благодаря накоплению большого экспериментального материала, а также благодаря развитию и совершенствованию ядерных моделей, отражающих существенные стороны ядерных процессов. Изучение формы ядра, распределения плотности заряда и других макроскопических характеристик также значительно продвинулось вперед. Особенно важным представляется изучение формы ядра в возбужденных состояниях. Однако эта задача пока исследована недостаточно, особенно в области легких ядер. Причиной тому значительные трудности прямого определения квадрупольных моментов ядер в возбужденных состояниях. К настоящему времени экспериментально установлено, что практически все легкие ядра деформированы как в основном, так и в возбужденных состояниях. При этом априори предполагалось, что деформация ядра не изменяется с изменением энергии возбуждения. По нашему мнению, следствием такого предположения являются неудачные попытки объяснить вероятности электромагнитных переходов в рамках обобщенной модели.
В связи с этим нами был предложен подход и развит метод анализа в рамках обобщенной модели, состоящий в том, что при анализе вероятностей электромагнитных переходов деформация ядер рассматривается как варьируемый параметр, т.е. начальное и конечное состояние ядра рассматриваются как состояния с различной деформацией.
Таким образом, цель диссертационной работы состояла в

и на рисунках 23-25. Для всех верхних переходов нами били определены с)£ (Г48,493, которые представлены в таблице

Рис. 23. Функции X1 в зависимости от Зц при -= 1,3+1,0 и угловые распределения гамма-лучей при Ер= 1267 кэВ в реакции 3^S (p^J 33 Ct.
Рис. 24. Функции в зависимости от и угловые распределения гамма-лучей при Ер = 1267 кзВ в реакции 35 С С ■
Гамма-переход 1,76—? 0 МэВ. В литературных источни-1сах имеются данные для из реакций^, р<р ) , (р, р'^ ) Г2]. Нами переход 1,76 * 0 МэВ изучался из реакции радиационного захвата протонов при Ер = 1267 кэВ и впервые из (*Р)^) реакции получено значение для :