Бинарный и тройной кластерный распад ядерных систем средней группы масс

• Автор: Жеребчевский, Владимир Иосифович
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2007
• Место защиты: Санкт-Петербург
• Количество страниц: 108 с. : ил.

Глава 1. Теоретические модели для описания бинарного и

тройного кластерного распада составных ядерных систем

1.1. Статистическая модель для описания процессов

бинарного распада компаунд-систем

1.2. Статистическая модель для описания

процессов тройного кластерного распада компаунд-систем

1.3. Бинарные и тройные кластерные распады ядер в модели

жидкой капли при больших угловых моментах

1.4. Альфа-кластерная модель

Глава 2. Установка «Спектрометр Бинарных Реакций (БРС)»

2.1. Многопроволочные счетчики низкого давления

2.2. Ионизационная камера Брэгга (БИК)
Глава 3. Эксперимент Аг + Mg
3.1. Метод выделения различных каналов реакции
с помощью - 2* корреляций
3.2. Анализ угловых 03 - 04распределений
3.3. Анализ угловых фЗ - ф4 распределений
3.3.1. Четыре доказательства того, что представленная реакция
идет не на ядрах |60 или 12С, а в основном на ядрах 24М§
3.3.2. Оценка содержания кислорода в мишени
с использованием анализа фЗ - ф4 распределений
для процессов с нечетным «потерянным» зарядом
3.4. Энергетическая калибровка
3.5. Анализ двумерных распределений: ТКЕ - (фЗ - ф4)
3.6. Двухступенчатая модель реакции и
кинематические расчеты для нее
3.7. Дифференциальные сечения различных выходных каналов.
Сечения образования отдельных фрагментов
3.8. Угловые распределения продуктов реакции
Глава 4. Эксперимент 8 + 1У^
4.1. Разделение различных выходных каналов реакции
4.2. Угловые распределения фЗ - ф4
4.3. Кислород в мишени
4.4. Дифференциальные сечения продуктов реакции
Заключение
Литература
Благодарности

Исследования ядерных систем, формирующихся в реакциях с тяжелыми ионами при больших переданных угловых моментах, в ядрах среднего массового диапазона от А = 30 до А = 80, есть одна из интереснейших тем изучения на протяжении последних десятилетий. К тому же, возникновение кластерных конфигураций при распаде таких состояний, создаёт дополнительную интригу в ходе всестороннего анализа динамики делительных процессов указанных ядерных структур. Особенно интересным представляются поиски гипердеформированных конфигураций в делящейся системе, что достаточно хорошо предсказывается и описывается с помощью теоретических моделей [1 - 11], но на сегодняшний день недостаточно полно изучено экспериментально [12]. Такие конфигурации образуются в результате взаимодействия ускоренных тяжелых ионов с веществом мишени, с формированием возбужденной компаунд-системы. Причем процесс формирования может сопровождаться возникновением различных деформированных (супер- и гипердеформации) состояний этих компаунд-систем. Напомним, что под супер-и гипердеформациями следует понимать вытянутые квадрупольные деформации ядер с соотношением большой оси к малой оси эллипсоида вращения 2:1 для супердеформации и 3:1 для гипердеформации (параметр деформации р2 в первом случае составляет ~ 0.6, а во втором ~ 0.8 - 1.0), соответственно. Возбуждение снимается путем испускания компаунд-системой у-квантов, легких заряженных частиц (нуклоны, а-частицы) - это так называемые реакции «слияния - испарения», а также путем распада исходной системы на два фрагмента - это реакции «слияния - деления». В последнем случае может реализовываться как и тройной распад с образованием а-кластерных структур, так и чисто бинарный распад, а также двойной распад, где один из фрагментов будет тоже гипердеформирован, что позволит ему снимать возбуждение посредством испускания у каскадов. Таким образом, ведущая роль в изу-

73=и
50- £3=15 £4

‘'.'ГЪГ-Я&г;.
и=ч

20 30

I I I I 1... 1.1 I
20 30

_ £3=14 £4
J Г1 I I I 1 I I I I I I

-1—1 1—1—1 I I I I I I 1
20 30 п,
Рисунок 14. Распределения 03 - 04. Данные представлены для различных выходных каналов реакции. Классификация производится по «потерянному» заряду - AZ: первый ряд -бинарные распады, А2 = 0; второй ряд - распады с испусканием 1 а - частицы,
АЪ = 2; третий ряд - распады с испусканием 2а - частиц, А2 = 4; четвертый ряд - распады с испусканием За - частицы, А2 = 6.
Затем проводилась оценка интенсивности числа зарегистрированных событий, то есть проверялось выполнение условия, по которому все события должны быть полностью локализованы в области определяемой координа-