Некоторые вопросы теории взаимодействий составных систем при высоких энергиях

• Автор: Омбоо, Зодовын
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Дубна
• Количество страниц: 121 c. : ил

Глава I. МЕТОДЫ УЧЕТА КОРРЕЛЯЦИИ ЦЕНТРА МАСС ПРИ

УПРУГИХ И НЕУПРУГИХ РАССЕЯНИЯХ

§ 1.1. Основные соотношения эйкональной теории

ядро-ядерного рассеяния

§ 1.2. Учет корреляции центра масс при расчетах сечений упругого и квазиупругого адрон-ядерно-го и ядро-ядерного рассеяния

§ 1.3. Учет корреляций центра масс при учете релятивистских эффектов

§ 1.4. Учет корреляции центра масс при расчетах

импульсных спектров

Глава 2. МЕТОДЫ ВЫЧИСЛЕНИЯ СЕЧЕНИЙ РАЗЛИЧНЫХ ПРОЦЕССОВ

ЯДРО-ЯДЕРНОГО РАССЕЯНИЯ

§ 2.1. Сечение реакции А + В->А+5 дз

§ 2.2. Сечение реакции А+В->А + Х
§ 2.3. Сечение реакции А+ В"*Х
Глава 3. ОПИСАНИЕ НЕКОТОРЫХ КОНКРЕТНЫХ ПРОЦЕССОВ
§ 3.1. Упругое згр - рассеяние в кварковой модели
в формализме Глаубера
§ 3.2. Оценки примеси шестикварковой конфигурации в
дейтроне
§ 3.3. Интерпретация данных об упругом и с*о<
- рассеянии
§ 3.4. Сечение реакций с!с1 с!х ; обХ-* СК X
сЫ-* X и
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ПРИЛОЖЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА

Дифракционная теория многократного рассеяния частиц высоких энергий атомными ядрами развитая одновременно и независимо в работах А.Г.Ситенко/-1-/ и Р.Дне.Глаубера/2“^/ получила убедительное подтверждение в целой серии экспериментов и в настоящее время является наиболее популярной схемой, которая успешно применяется для анализа экспериментальных данных о сечениях адрон-ядерного рассеяния/7-*1/. С другой стороны, в последнее время возрос интерес к теоретическому изучению взаимодействий ядер с ядрами при средних и высоких энергиях, в связи осуществлением значительного числа экспериментальных исследований/*2-20/ ядро-ядерных соударений.
Вполне естественно, что при теоретической интерпретации экспериментальных данных о сечениях ядро-ядерного рассеяния также применяется эйкональный подход Глаубера-Ситенко. Основы теории ядро-ядерного рассеяния в эйкональном приближении были заложены работами В.Франко/21/, О.Кофоеда-Хансена/22/, Форма-нека/2^/, Чижа и Максимона/2^/ и др. Аппарат теории ядро-ядерного взаимодействия намного сложнее теории адрон-ядерного рассеяния. Поэтому при вычислении сечений даже простейших процессов ядро-ядерных столкновений для ядер с реалистическими распределениями ядерного вещества приходится сталкиваться с большими математическими трудностями, из-за которых анализировались, в основном, процессы взаимодействий легких ядер.
Приближение гауссовского распределения нуклонов в сталкивающихся ядрах, справедливое в применении к легким ядрам, позволяет вычислить в явном виде каждый член ряда теории многократного рассеяния и найти амплитуду упругого рассеяния

же можно сделать и в приближении жесткого налетающего ядра, рассмотренного в работах/25/.
Однако, как показывает сравнение расчетов с экспериментальными данными, этот подход может претендовать лишь на качественное описание характеристик ядро-ядерного рассеяния.
Работа/26/, где удалось получить компактный ряд для фазовой функции упругого ядро-ядерного рассеяния в виде двойной суммы сверток различных степеней функций толщины сталкивающихся ядер с массовыми числами А и В, является важным шагом в построении теории ядро-ядерных взаимодействий. Хотя этот результат позволяет работать с реалистическими плотностями при вычислении полных сечений взаимодействия и сечений упругого рассеяния средних и тяжелых ядер, знакопеременный характер членов ряда и его слабая сходимость значительно усложняют его практическое использование. Эти трудности были устранены в работе/27/, в которой получено явное выражение для суммы ряда фазовой функции. Метод получения фазовой функции, предложенный в/27/, и знание явной функциональной зависимости фазы (амплитуды) упругого ядро-ядерного рассеяния в оптической пределе (А, В-» °°) от функции толщины Та, Те сталкивающихся ядер позволяет вычислить поправки любого порядка А В * > связанные с конечностями массовых чисел реально взаимодействующих ядер, и тем самым описывать упругое рассеяние любых ядер за исключением самых легких.
Далее в этом подходе, в приближении конечного числа неупругих соударений удается связать амплитуды возбуждения одного или обоих ядер с функциональными производными по Тд ,Тв от амплитуды упругого рассеяния этих же ядер, и с так называ-

соответствует матрица
1±^Аск 0 0 -4 -4 -ск -
0 -Ь + 24 0 -4 О -4
0 0 ++4 0 0 -4
-а -4 0 <4+24 0 0
-а 0 0 0 <4+4 0
-а -4 -а 0 0 <4+$4
-а 0 0 0 0 о 0- +
Матрица V/ , входящая в выражение (2.1.6), строится путем окаймления матрицы & одномерной коэффициентной матрице И элементы которой тоже связаны с конкретным видом диаграммы следующим образом: элемент матрицы Ну (144ю) равен числу точек на ( -ой горизонтальной линии, умноженному на -Л эланант ^ СК равен числу точек
на j -ой вертикальной линии умноженному на +•&
Поэтому матрица, соответствующая диаграмме, показанной на рис. 2, имеет вид