Спектральные, ориентационные и угловые характеристики гамма-излучения ультрарелятивистских электронов в условиях осевого каналирования в кристалле алмаза

• Автор: Забаев, Виктор Николаевич
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Томск
• Количество страниц: 107 c. : ил

Глава I. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ АППАРАТУРА И МЕТОДИКА ДНЯ ИССЛЕДОВАНИЯ ОРИЕНТАЦИОННЫХ И СПЕКТРАЛЬНЫХ ХАРАКТЕРИСТИК^ -ИЗЛУЧЕНИЯ ЭЛЕКТРОНОВ В КРИС-. . ТАЛЛАХ

1.1. Электронный пучок синхротрона "Сириус"

1.2.^ -тракт. Мониторирование^ -излучения

1.3. Парный магнитный ^ -спектрометр

1.4. Настройка электронной логики

1.5. Измерение спектров ^ -излучения

1.6. Энергетическое разрешение спектрометра

1.7. Ориентация монокристаллической мишени

Глава 2. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОЕ ИССЛЕДОВАНИЕ ОРИЕНТАЦИОННЫХ И СПЕКТРАЛЬНЫХ ХАРАКТЕРИСТИК *- ИЗЛУЧЕНИЯ ЭЛЕКТРОНОВ В УСЛОВИЯХ ОСЕВОГО КАНАЛИРОВАНИЯ

2.1. Ориентационные зависимости полной энергии

■К -излучения электронов в кристалле алмаза

2.2. Ориентационные зависимости излучения электро
. нами -квантов определенной энергии
2.3. Спектральные характеристики^ -излучения электронов, проходящих через кристалл алмаза в условиях осевого каналирования
2.4. Переход от режима КТИ к излучению в условиях каналирования
Глава III. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОЕ ИССЛЕДОВАНИЕ УГЛОВОГО РАСПРЕДЕЛЕНИЯ^ - ИЗЛУЧЕНИЯ ЭЛЕКТРОНОВ В АЛМАЗЕ . . 77 ЗАКЛЮЧЕНИЕ

ПРИЛОЖЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА •••••••• ••••••••

Взаимодействие быстрых заряженных частиц с кристаллами сопровождается большим количеством интересных физических явлений, не встречающихся в аморфных телах. Это связано с тем, что периодичность кристаллической структуры обуславливает коррелированность взаимодействия налетающих частиц с атомами. Протекающие при этом разнообразные процессы (упругое рассе -яние, возбуждение и ионизация атомов, ядерные реакции и проч.) зависят от ориентации кристаллической решетки. Интерференционные эффекты особенно ярко проявляются в картине электромагнитного излучения заряженных частиц в кристаллах. Впервые их существование предсказал Вильямс в 1934 году [1] . Ферретти в 1950 году вывел формулу для интенсивности излучения и предсказал такие его особенности, как наличие максимумов и минимумов в спектре излучения [ 2] . Ландау Л.Д. и Померанчук И.Я. модифицировали сечение Бете-Гайтлера с учетом эффектов интерференции [3] . Тер-Микаэлян М.Л. первым рассмотрел 3-х-мерную кристаллическую структуру, используя метод эквивалентных фотонов, учел тепловые колебания решетки и электронное экранирование ядерных потенциалов [4] . Впоследствии Юбералл в рамках борцовского приближения теории возмущений рассчитал полные и дифференциальные по углам сечения для линейной цепочки атомов, а также предсказал наличие существенной поляризации когерентного излучения [5,б] • Экспериментально особенности излуче -ния заряженных частиц в кристаллах были впервые обнаружены Фришем и Олсеном [7] . Дальнейший прогресс связан с подго -товкой когерентного тормозного ^ -пучка и проведением экспериментов во Фраскати; Диамбрини и др. в рамках теории возму -щений получили абсолютные сечения когерентного тормозного изгде 0.1экс ( йсс ) _ экспериментальные (расчетные) значения 03 (2 ( % );
&0.й- ошибки измерения полной энергии; п - число точек в данной экспериментальной 03.
Для нахождения минимума использовался алгоритм случайного поиска. Чтобы уменьшить неопределенность расчета, величина бралась из независимых измерений для случая, когда в 03 нет центрального пика ( Ч'г ^ 0), рис. 17, кривая 2. Интервал изменения переменных выбирался в 5-6 раз больше неопределенностей связанных с экспериментальными ошибками. При использовании в качестве начальных значений нескольких наборов переменных было обнаружено по одному решению для всех 03.
В результате расчета было установлено, что дисперсия пика ])г не зависит в пределах ошибок от степени коллимации излучения и меняется с энергией £ Таблица П
Ео .МэВ 6с1 ,мрад £се,мрад Х> , мрад
300 0,55 0,82 1,06 ± 0,13
500 0,43 0,63 0,75 ± 0,12
900 0,35 0,47 0,57 ± 0,09
В таблице для сравнения приведены значения критического угла каналирования, вычисленные для потенциала Линдхарда ,0с [18] и для реалистического потенциала, учитывающего структуру алмаза в направлении < ПО > , /бб] .