Доменная структура интерметаллических соединений RCo5 и R2Fe17 с неодноосной магнитной анизотропией

• Автор: Зубкова, Анна Владимировна
• Шифр специальности: 01.04.11
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2011
• Место защиты: Тверь
• Количество страниц: 155 с. : ил.

ОГЛАВЛЕНИЕ
ВВЕДЕНИЕ
ГЛАВА 1. КРИСТАЛЛИЧЕСКАЯ СТРУКТУРА И МАГНИТНЫЕ СВОЙСТВА ИНТЕРМЕТАЛЛИЧЕСКИХ СОЕДИНЕНИЙ ЯСо5 И
Н2'®17
1. Кристаллическая структура и магнитные свойства интерметаллических соединений Я-Со

1.1.1.Диаграммы состояния сплавов Я-Со и их кристаллическая структура

1.1.2. Магнитные свойства соединений ЯСо5

1.1.3. Магнитокристаллическая анизотропия и спин-переориентационные переходы в соединениях ЯСо5
1.2. Кристаллическая структура и магнитные свойства интерметаллических соединений ЯЛе

1.2.1. Диаграммы состояния бинарных систем ЯЛе и их кристаллическая структура

1.2.2. Кристаллическая структура соединений ЯгРеп

1.2.3. Магнитные свойства соединений ЯгРе
1.3. Влияние типа магнитной анизотропии на характер магнитной доменной структуры магнетиков
1.3.1. Доменная структура высокоанизотропных магнетиков с магнитокристаллической анизотропией типа «легкая ось»
1.3.2. Доменная структура магнетиков с осью симметрии высокого порядка и неодноосной магнитной анизотропией
1.3.2.1. Магнитная фазовая диаграмма магнетика с осью симметрии высокого порядка
1.3.2.2. Экспериментальные наблюдения ДС магнетиков с осью симметрии высокого порядка и анизотропией типа «легкий конус» и «легкая плоскость»

ГЛАВА 2. МЕТОДИКА ПРОВЕДЕНИЯ ЭКСПЕРИМЕНТА
2.1. Приготовление образцов для исследований
2.2. Анализ фазового состава, кристаллической структуры и
микроструктуры образцов
2.3. Магнитные измерения
2.4. Анализ магнитокристаллической анизотропии
2.5. Наблюдение доменной структуры
ГЛАВА 3. МАГНИТНАЯ ДОМЕННАЯ СТРУКТУРА
ИНТЕРМЕТАЛЛИЧЕСКИХ СОЕДИНЕНИЙ КСо5 В ОБЛАСТИ НЕОДНООСНОЙ МАГНИТОКРИСТАЛЛИЧЕСКОЙ АНИЗОТРОПИИ
3.1. Магнитная доменная структура интерметаллических соединений 11Со5 в области спин-переориентационных фазовых переходов
3.1.1. Доменная структура соединения НоСо5 в области спиновой переориентации'
3.1.2. Доменная структура соединения ШСо5 в области спиновой переориентации
3.1.3. Доменная структура-монокристалла ВуСо5і3
ГЛАВА 4. МАГНИТНАЯ ДОМЕННАЯ СТРУКТУРА
ИНТЕРМЕТАЛЛИЧЕСКИХ СОЕДИНЕНИЙ ИгЬе,? (Я=ТЬ, Оу, Но, Ег) С АНИЗОТРОПИЕЙ ТИПА ЛЕГКАЯ ПЛОСКОСТЬ
4.1. Микроструктура и доменная структура интерметаллидов (Ы=ТЬ,
Бу, Но, Ег)
4.2. Исследование доменной структуры в монокристаллах интерметаллидов К2РЄ|7 методами магнитной силовой микроскопии
4.3. Теоретический анализ доменных границ в магнетиках с магнитокристаллической анизотропией типа легкая плоскость
4.3.1. Доменные границы в гексагональных магнетиках
4.3.2. Доменные границы в магнетиках с осью симметрии высокого порядка

4.3.3. Модель доменной структуры одноосного магнетика с
магнитокристаллической анизотропией типа «легкая плоскость»
ВЫВОДЫ
ЛИТЕРАТУРА

определенная обоими способами, в пределах ошибки измерений совпадала и составляла 260-40. Магнитный момент подрешетки Со в данном интервале температур взят учетом отклонения от стехиометрического состава в соединении полагалось МСО=”890 Гс (7,7 рв на формульную единицу). Константы К1С0 и К2со, характеризующие анизотропию подрешетки Со, использовались как подгоночные параметры при. этом получалось К1Со=5,8х107 эрг/см3, К2Со=0,63хЮ7 эрг/см3, что довольно близко* к константам анизотропии УСо5 при- комнатной температуре: К1Со=5,ЗхЮ8 эрг/см3, К2Со = 0, эрг/см3.Теоретически определенная,
критическая температура Т* оказалась равной 285 К (Н*=300 кЭ), что значительно выше температуры магнитной компенсации в ПуСо5,з (124 К). То обстоятельство, что. анизотропия каждой из подрешеток в БуСо5,з велика и стремится ориентировать их моменты в двух взаимно перпендикулярных направлениях, способствует возникновению неколлинеарной магнитной структуры, и коллинеарная ферримагнитная структура во внешнем поле не наблюдается даже при температурах, сильно отличающихся от температуры компенсации.
В работах [75, 135] в импульсных полях до 200 Кэ была измерена магнитострикция соединений К.Со5 (К. - У, Та, Се, 8ш). Показано, что в базисной* плоскости магнитострикция обусловлена, магнитострикцией парапроцесса и магнитострикцией, связанной с вращением намагниченности. Величина насыщения последней составляет: 40 -10'6 для УСо5 и ЬаСо5,~ -300 10~б для СеСо5.
Из кривых намагничивания поперек ОЛН монокристаллов с II - У, Ьа, Се и Бш были получены следующие значения полей анизотропии: НА = 110, 150, 170 и 450 Кэ. Для ЭтСоз НА было оценено путем экстраполяции.кривой намагничивания до значения, соответствующего намагниченности насыщения. На рис. 1.22 приведены кривые стрикции Л(Н), измеренные на монокристаллах УСоэ, ЬаСо5, СеСо5, 8тСо5 вдоль (пунктирные) и поперек