Исследование неоднородных магнитных состояний многоосных ферримагнетиков с наведенной анизотропией

• Автор: Юрьев, Валерий Петрович
• Шифр специальности: 01.04.11
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Харьков
• Количество страниц: 154 c. : ил

ГЛАВА I. НЕОДНОРОДНЫЕ МАГНИТНЫЕ СОСТОЯНИЯ И ОРИЕНТАЦИОННЫЕ ФАЗОВЫЕ ПЕРЕХОДЫ. МОДЕЛЬНЫЕ ОБЪЕКТЫ ДЛЯ ИХ ИЗУЧЕНИЯ В МАГНИТОМНОГООСНЫХ КРИСТАЛЛАХ СО СМЕШАННОЙ АНИЗОТРОПИЕЙ (литературный обзор)
1.1. Магнитное состояние кристалла и его термодинамический потенциал
1.2. Вариационный принцип микромагнетизма и метод Ритца
1.3. Современная теория магнитной доменной структуры
1.3.1. Ориентации намагниченности в доменах
1.3.2. Структура, эффективная ширина и поверхностная плотность энергии доменных границ
1.3.3. Условия сосуществования доменов
1.3.4. Основные модельные представления и методы расчета параметров моделей
1.3.5. Особенности доменной структуры реальных кристаллов
1.4. Неоднородные магнитные состояния (ПО)-пластин ферритов-гранатов
1.4.1. Особенности строения доменных конфигураций
1.4.2. Особенности структуры доменных границ
1.4.3. Попытки теоретического объяснения особенностей структуры доменных границ
1.5. Спонтанные ориентационные магнитные фазовые переходы
1.5.1. Теория спонтанных спин-переориентационных фазовых переходов в безграничных идеальных кристаллах
1.5.2. Ориентационные переходы в размагниченных образ-

цах реальных кристаллов
Выводы. Цель работы
1.6. Модельные объекты многоосных магнетиков со смешанной анизотропией для изучения неоднородных магнитных состояний и ориентапионньтх фазовых переходов
с Ег3 Fe3 012 и R й (^)
1.6.1. Особенности анизотропии магнитных свойств феррита-граната эрбия EXjFGjO^
1.6.2. Результаты спектральных и магнитооптических
исследований магнитных состояний Er,Fe,CL
5 5
1.6.3. Кристаллическая структура и физические свойства ферримагнитных фторидов системы RBMi Со F,
гл X *“
Выводы. Постановка задачи
ГЛАВА 2. МЕТОДИКА СПЕКТРАЛЬНЫХ И МАГНИТООПТИЧЕСКИХ ИССЛЕДОВАНИЙ НЕОДНОРОДНЫХ МАГНИТНЫХ СОСТОЯНИЙ МНОГООСНЫХ ФЕРРИМАГНЕТИКОВ В ИНТЕРВАЛЕ ТЕМПЕРАТУР 4,2
2.1. Описание экспериментальной установки
2.1.1. Источник света
2.1.2, Оптический криостат с регулируемой температурой
2.2. Способы получения и характеристики исследуемых образцов и E^Fe^O^
ГЛАВА 3. ИССЛЕДОВАНИЕ ДОМЕННОЙ СТРУКТУРЫ ГЕКСАГОНАЛЬНЫХ
ФЕРРИМАГНЕТИКОВ СИСТЕМЫ ИДДЇ
3.1. Ферримагнетик типа "легкая плоскость" Rt>Ж
3.1.1. Визуальное исследование доменной структуры
3.1.2. Построение моделей доменной структуры реальных кристаллов

3.2. Визуальное исследование и моделирование доменной структуры ферримагнетиков типа "легкая ось"
( X = 0,19 и 0,23)
Выводы
ГЛАВА 4. ИССЛЕДОВАНИЕ МАГНИТНЫХ СОСТОЯНИЙ (ПО)-ПЛАСТИНЫ
Егз%Ч2В ШТЕРВМЕ ТЕМПЕРАТУР 300 - 4,2К
4.1. Магнитооптические и спектральные исследования магнитных состояний (ПО)-пластины ЕгЛ„0
3 5
4.2. Модели ориентационных фазовых переходов в размагниченной (ПО)-пластине Ег/еД„ с учетом наведено £
ной анизотропии
4.2.1. Ориентации магнитного момента в доменах и энергетически выгодные положения доменных границ
4.2.2. Модели неоднородных магнитных состояний и фазовых переходов в размагниченном образце
4.3. Возможная природа совпадения температур переориентации и компенсации магнитных моментов в Е'*/езг^2
Выводы
ГЛАВА 5. ИССЛЕДОВАНИЕ ПЕРЕХОДНЫХ СЛОЕВ МЕОТ ДОМЕНАМИ В
(ПО)-ПЛАСТИНЕ Еп/ес0,о
3 б
5.1. Спектральные и магнитооптические исследования 180°- переходных слоев в (ПО)-пластине
5.2. Двумерная модель аномально широкой доменной границы
Выводы
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА

102,

1.5.2. Ориентационные переходы в размагниченных образцах реальных кристаллов
Вышеприведенная теория является недостаточной для описания СПФП в реальных кристаллах. Во-первых, для реальных кристаллов характерно наличие дополнительной анизотропии, индуцируемой внутренними механическими напряжениями или наведенной в процессе роста кристаллов [21-23]. Эта дополнительная анизотропия в сочетании с кристаллографической обусловливает появление новых однородных фаз и, следовательно, новых СПФП, т.е. возможные фазы в реальных кристаллах определяются как решения уравнений (1.25) с учетом 6 „
К ;
и * Анажз, основанный на вышеприведенной теории, с учетом дополнительной анизотропии произвольного допустимого вида не производился. Рассмотрены лишь некоторые частные случаи. Например, исследованы СПФП в кубическом ферромагнетике, находящемся под действием внешнего упругого напряжения, когда одноосные напряжения приложены вдоль осей типа <Ю0> и <П0> [34], или при наличии одноосной наведенной анизотропии с легкой осью вдоль <Ш> [55].
Во-вторых, в ограниченных образцах, какими являются реальные кристаллы, минимуму термодинамического потенциала могут соответствовать неоднородные магнитные состояния (неоднородные фазы), которые определяются как решения вариационной задачи (1.24).Неоднородной фазе, вообще говоря, нельзя приписать какую-либо определенную ориентацию намагниченности, т.к. ориентацияйг непрерывно изменяется при переходе от одной точки образца к другой. В тех случаях,когда неоднородная фаза имеет характер ДС, фазовые переходы в размагниченном образце можно рассматривать как СПФП в доменах, т.е. в сосуществующих однородных фазах, и описывать их на основе теории ДС. При этом многообразие и локализация СПФП по температуре (Т п) могут отличаться от таковых в безграничном кристалле или данном