Теория элементарных возбуждений в обобщенной модели ферромагнитного металла

• Автор: Нейматов, Ягут Мамед Оглы
• Шифр специальности: 01.04.11
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 116 c. : ил

Глава I. Обобщенная модель ферромагнитного металла
(ОМФМ)
1.1. Обзор моделей, предлагавшихся для описания магнитных свойств соединений РЗМ-З^/-металл
1.2. Обоснование ОМФМ. Гамильтониан задачи
1.3. Обзор методов, применявшихся для расчета магнитных характеристик соединений
РЗМ-З У-металл
1.4. Выбор приближения и соответствующего базиса операторов
Выводы к главе I
Глава 2. Спектр элементарных возбуждений и магнитные
свойства изотропной ОМФМ
2.1. Изотропная ^-подсистема ОМФМ в приближении слабой связи. Случай 3 = 1/2 ( %5- величина
спина отдельного иона У-подсистемы)
2.2. Изотропная У-подсистема в приближении сильной связи. Случай произвольного
Выводы к главе
Глава 3. Энергетический спектр ОМФМ с однойонной анизотропией (ОА) при низких температурах
3.1. Природа магнитокристаллической анизотропии в соединениях РЗМ-З У-металл
3.2. Анизотропная ОМФМ типа "легкая ось" в поперечном магнитном поле
3.3. Низкотемпературная ОМФМ с различающимися по знаку константами ОА в У- и У-подсистемах
Выводы к главе
Глава 4. Элементарные возбуждения в ОМФМ с ОА в широком
интервале температур

4.1. Анизотропная ^/-подсистема в приближении слабой связи. Случай 61 = I
4.2. Анизотропная ^-подсистема в приближении сильной связи. Случай «51 = I
4.3. Природа спиновых волн в ОМФМ с ОА
Выводы к главе
Глава 5. Магнитооптические свойства ОМФМ с ОА
5.1. Постановка задачи. Выбор граничных условий
5.2. Динамическая восприимчивость ОМФМ с ОА. Уравнения Максвелла
5.3. Неоднородный ферромагнитный резонанс в ОМФМ с ОА
Выводы к главе
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА

Актуальность темы. За последние десятилетия физика магнитных явлений превратилась в обширную и разветвленную отрасль современной физической науки. Огромные успехи, достигнутые в области магнетизма, в значительной мере обусловлены применением так
математических моделей (или их комбинаций) позволяет качественно (а часто и количественно) правильно описать реальную физическую ситуацию. Однако из-за трудностей точного расчета электронной зонной структуры и проведения всех необходимых экспериментов мы все еще не можем с полной определенностью утверждать, какая из микроскопических моделей (или их комбинаций) наиболее адекватно описывает реальную ситуацию в том или ином веществе. Поэтому определение истинного механизма возникновения магнитоупорядоченного состояния в настоящее время считается проблемой номер один в теории магнетизма.
В последнее время интерметаллические соединения (интерметал-лиды) РЗМ-З У -металл находят все большую область практических применений [ч]. Одним из наиболее важных примеров таких соединений является интерметаллид Згт? С&б, на основе которого созданы постоянные магниты с рекордными значениями запасенной магнитной энергии. Для описания магнитных свойств интерметаллидов РЗМ-зУ-металл преимущественно применяются модели, в которых как редкоземельная подрешетка ( У -подсистема), так и подрешетка зУ-металла ( У-подсистема), рассматриваются в рамках модели Гейзениз которых является прямым. Однако известно, что модель Гейзенназываемого метода модельного гамильтониана
[і]. Использование
берга /Зу. При этом используются представления о трех магнитноактивных (обменных) взаимодействиях -У-У, У-У, У- У, каждое
-металлы

/Є"
-*ь£ г/, Ф4-) -$£&&- «.в,
/ґ /і
~ 2 /22+ф 2) - ф 2 У? Ф
'Л ✓ ^л , /Л _— <Л •"' , А
х ~^2.ґ2ф у4/ф~Л

£}>№)= //Я^/'Де у.
/ «$У ф - ф/ф ^>«5* У ^ у/$//г + с?ІЗ,
•у =ф ^ /Г; = Л^З
/5=^«^ ^ -4 =<*-4 ^ ^ 3?ф
4*'=зз ф У-4- , 4?=У У У з> •
У ^ у *г
Исследуя минимум ^ 34 - свободной энергии при Уу
для У получим следующие решения:
£//г¥>=/щ/^+зл£)2^Щ ^/ув2 (3.7)
соответственно в докритической и закритической областях значений поперечного магнитного поля (см. рис. 3).
При критическом значении поперечного поля величины <45і >,