Влияние многодоменного состояния на температурные зависимости намагниченности и аномальный эффект Холла в интерметаллидах R2Fe14B,Y2(Fe,Co)17 и Er(Fe,Co)11Ti

• Автор: Хохолков, Алексей Георгиевич
• Шифр специальности: 01.04.11
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2005
• Место защиты: Тверь
• Количество страниц: 152 с. : ил.

Глава 1. Кристаллическая структура и магнитные свойства соединений И^енВ, У2(Ге,Со)і7 и Ег(Ге,Со)цТі
§1Л. Кристаллическая структура соединений К2Реі4В, У2(Ре,Со)і7 и
Ег(Ге,Со)пТі
1ЛЛ. Кристаллическая структура соединений У2(Ре,Со)п
1Л.2. Кристаллическая структура соединений Я-Ре-В и ► Ег(Ре,Со)цТі
§1.2. Магнитные свойства соединений 112Ре14В, У2(Ре,Со)17 и Ег(Ре,Со)цТі
1.2.1. Магнитные свойства соединений У2(Ре,Со)і7
1.2.2. Магнитные свойства соединений Я2Ре14В и Ег(Ре,Со)иТі
1.2.3. Основные теоретические подходы к описанию намагниченности феромагнетиков
1.2.4. Доменная структура ферромагнетиков
§1.3. Электросопротивление и аномальный эффект Холла соединений Я2Ре14В, У2(Ре,Со)17 и Ег(Ре,Со)пТі
1.3.1. Электросопротивление соединений ЯЛ-енВ, У2(Ре,Со)]7 и
« Ег(Ре,Со)цТі
1.3.2. Аномальный эффект Холла в соединениях К2Ре!4В, У2(Ре,Со)17 и Ег(Ре,Со)цТі
Заключение по обзору и постановка задачи исследования
Глава 2. Методика проведения эксперимента
§2.1. Методика приготовления образцов

§2.2. Методика исследования кристаллической и доменной структуры соединений
§2.3. Методика магнитных измерений
§2.4. Методика измерения электросопротивления и эффекта Холла
Глава 3. Кристаллическая структура и магнитные свойства соединений К2Реі4В, У2(Ре,Со)п и Ег(Ре,Со)иТі
§3.1. Кристаллическая и доменная структуры соединений К2Ре14В, У2(Ре,Со)17 и Ег(Ре,Со)цТІ
§3.2.Магнитные свойства соединений ІТРемВ, У2(Ре,Со)!7 и Ег(Ре,Со)пТі
§3.3. Моделирование температурных зависимостей намагниченности соединений КТенВ, У2(Ре,Со)17 и Ег(Ре,Со)цТі в малых полях
Глава 4. Температурные зависимости электросопротивления и эффекта Холла
§4.1 Исследование температурных зависимостей
электросопротивления и аномального эффекта Холла соединений У2(Ре,Со)17
§4.2. Моделирование температурных зависимостей сопротивления Холла и спонтанного коэффициента Холла в соединениях У2(Ре,Со)і7 и Ш2Ре14В
Выводы
Литература
Интерметаллические соединения редкоземельных металлов (Я, РЗМ) с Зб-переходными металлами находят широкое практическое применение. Уникальность их магнитных характеристик обусловлена свойствами, присущими редкоземельным металлам (большая намагниченность насыщения, гигантские величины магнитокристаллической анизотропии и анизотропной магнитострикции) и Зб-металлам (высокие значения температуры магнитного упорядочения и намагниченности насыщения). Сочетание экстремальных свойств Я и Зб-металлов в одном соединении позволяет получать принципиально новые магнитные материалы, перспективные для применения в различных областях современной техники [1-8].
На основе Я—Зб-интерметаллидов получены постоянные магниты с наивысшим энергетическим произведением (ВНтах«57 МГс-Э) [9,10]и магни-тострикционные материалы с максимальным значением констант магнитострикции (А1/1 > 10'3). Однако до настоящего времени потенциальные возможности этих и других практически важных магнитных материалов не полностью реализованы.
Поиск путей совершенствования магнитных материалов с экстремальными свойствами связан с глубоким пониманием природы их фундаментальных магнитных констант и выявлением взаимосвязи реальной структуры материалов и их микромагнитного состояния [11-16].
В большинстве модельных построений, используемых для описания магнитного поведения магнетиков, предполагается, что магнитный материал находится в однодоменном состоянии, в то время как такое состояние в массивных материалах при намагничивании вдоль оси легкого намагничивания достигается только в магнитном поле, превышающем размагничивающее поле образца. Для сферического монокристалла наиболее важного в практическом отношении материала ЫбгРенВ это поле при комнатной температуре
§2.3. Методика магнитных измерений
Полевые зависимости намагниченности при температурах от 1,5 до 300 К измерялись на емкостном магнетометре в Международной Лаборатории Сильных Магнитных Полей и Низких Температур (г. Вроцлав, Польша). Для создания магнитного поля использовался сверхпроводящий соленоид йДепт^пебсз, в котором можно получать магнитные поля до 140 кЭ. Принцип действия датчика емкостного магнитометра (рис. 11) заключался в следующем.
Рис.11 Схематическое устройство емкостного датчика магнитометра
На магнитный момент, находящийся в неоднородном магнитном поле действовала сила
F = MxgradH. (38)
Образец крепился на подвижной пластине плоского конденсатора. Емкость конденсатора измерялась мостом переменного тока Е7-8. При увеличении магнитного момента образца емкость конденсатора увеличивалась и ба-