Квантовые кинетические явления в дырочном газе размерно-квантованной валентной зоны германия

• Автор: Неверов, Владимир Николаевич
• Шифр специальности: 01.04.10
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2013
• Место защиты: Екатеринбург
• Количество страниц: 197 с. : ил.

Оглавление
Введение
Глава 1. Электронный спектр германия и явления переноса в двумерных системах
1.1. Зонная структура объемного германия
1.1.1. Кристаллическая решетка германия
1.1.2. Электронная структура германия
1.2. Размерное квантование дырок в полупроводнике со сложной валентной зоной
1.2.1. Особенности размерного квантования в валентной зоне
классических полупроводников
1.2.2. Расчет энергетического спектра размерно-квантованной валентной зоны
1.2.3. Энергетический спектр размерно-квантованной валентной
зоны германия
1.3. Квантовый эффект Холла
1.3.1. Наблюдение квантового эффекта Холла
1.3.2. Теоретические представления. Квантовый эффект Холла
1.3.3. Скейлинг в режиме квантового эффекта Холла. Двухпараметрический скейлинг
1.4. Квантовые поправки к проводимости
1.4.1. Классическая проводимость
1.4.2. Слабая локализация
1.4.3. Время сбоя фазы
1.4.4. Отрицательное магнитосопротивление
1.4.5. Квантовые поправки за счет электрон-электронного взаимодействия
1.4.6. Влияние эффекта Зеемана на межзлектронкое взаимодействие
Глава 2. Образцы: методы получения, приготовления и измерения
2.1. Описание установки для исследования гальваномагнитных явлений в полупроводниковых структурах
2.2. Образцы: метод получения, приготовление
2.3. Электрофизические параметры исследованных образцов
Глава 3. Осцилляции Шубникова - де Гааза в напряженных гетероструктурах р-Ое/Оеь^ц
3.1. Влияние пространственного квантования и одноосного напряжения на спектр валентной зоны германия
3.2. Зависимости эффективной массы от энергии в напряженном тонком слое германия
3.3. Осцилляции магнитосопротивления в наклонном магнитном поле
Глава 4. Квантовый эффект Холла в гетероструктурах р-Ое/Оеі.х8іх..
4.1. Нерегулярности плато квантового эффекта Холла в гетероструктурах р-Ое/ОеіДЗі*
4.1.1. Энергетический спектр двумерного дырочного газа в квантующем магнитном поле
4.1.2. Спиновое расщепление осцилляций магнитосопротивления и квантовый эффект Холла в наклонном магнитном поле
4.2. Локализованные состояния в режиме квантового эффекта Холла
4.2.1. Формулы для активационной проводимости
4.2.2. Щели подвижности
4.2.3. Плотность локализованных состояний
4.2.4. Оценка параметров примесного потенциала
4.3. Делокализованные состояния в режиме квантового эффекта Холла
4.3.1. Диаграммы скейлинга
4.3.3. Температурная зависимость проводимости по делокализованным состояниям
4.3.4. Переходы плато-плато в режиме квантового эффекта Холла
4.3.5. Температурная зависимость ширины полосы
делокализованных состояний
Глава 5. Квантовые интерференционные поправки к проводимости в
гетероструктурах р-Ое/Се^Бц
5.1. Параболическое отрицательное магнитосопротивление гетероструктур р-Се/Ое^ц
5.2. Разделение вкладов слабой локализации и электрон -электронного взаимодействия в проводимость гетероструктур р-Ое/Се,.^
5.3. Влияние сильного зеемановского расщепления на
магнетосопротивление двумерного дырочного газа в гетероструктуре р-Ое/Ое1_х81х
Заключение
От автора
Литература

занимают полосу вблизи первоначального уровня Ландау, тогда как локализованные состояния в большей мере разбросаны по энергии.
X =оо х =Ь/Г
а Ь с
Рис. 1.7 Зависимость плотности состояний от энергии: а - в отсутствии магнитного поля; Ь -в отсутствии рассеяния; с - при наличии конечного поля и рассеяния.
Существование делокализованных состояний в центре каждой зоны Ландау объясняет конечное значение ахх для соответствующих величин магнитного поля. Полосы локализованных состояний в крыльях уширенных уровней играют двоякую роль. С одной стороны, они служат резервуаром, благодаря которому уровень Ферми может находиться между уровнями Ландау вне полосы делокализованных состояний. С другой стороны, локализованный характер этих состояний обеспечивает как равенство нулю продольной проводимости ахх так и постоянство холловской проводимости оху в промежутке между центрами зон Ландау.