Влияние границ и внутренних возбуждений на кинетику электронов проводимости в полуметаллах

• Автор: Богород, Юрий Абрамович
• Шифр специальности: 01.04.07
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Харьков
• Количество страниц: 344 c. : ил

ГЛАВА I. ВОПРОСЫ ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОЙ ТЕХНИКИ.

1.1. Общая характеристика методики исследований

1.2. Приготовление образцов

1.3. Гальваномагнитные измерения в стационарных

полях

1.4. Измерение вольт-амперных характеристик

на импульсах

Глава II. ВЛИЯНИЕ ГРАНИЦ НА СТАТИЧЕСКУЮ ПРОВОДИМОСТЬ И МАГНЕТОСОПРОТИВЛЕНИЕ ВИСМУТА И СУРЬМЫ.

2.1. Взаимодействие электронов проводимости с поверхностью кристаллов

2.2. Размерный эффект в электропроводности

висмута и сурьмы

2.3. Влияние размеров, формы и состояния граничной поверхности на гальваномагнитные свойства полуметаллов.
2.3.1. Висмут
2.3.2. Сурьма
2.4. Размерный эффект на границах двойников
2.5. О распределении потенциала в ограниченных образцах висмута
Глава III. ВЛИЯНИЕ ЭЛЕКТРОН-ФОНОННОГО ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ НА ТЕМПЕРАТУРИЛО ЗАВИСИМОСТЬ АМПЛИТУДЫ ОСЦИЛЛЯЦИЙ
ШУБНИКОВА - де ГААЗА
Глава IV."ВЫСОКОТЕМПЕРАТУРНЫЕ" ОСЦИЛЛЯЦИИ КАК ВНУТРЕННИЙ РЕЗОНАНС В ТВЕРДОМ ТЕЛЕ.
4.1. Обнаружение и предварительный анализ эффекта

4.2. Влияние температуры на период осцилляций.
ВТО в ультра квант овом пределе
4.3. Температурная зависимость амплитуды ВТО
4.4. Анализ резонансных условий
4.5. Соотношения симметрии
4.6. О корреляции периода ВТО и циклотронной
массы носителей заряда
4.7. Зависимость периода ВТО от концентрации носителей заряда
4.8. Амплитуда ВТО в сплавах висмут-сурьма
4.9. Заключительные замечания о свойствах и физической природе осцилляций
4.10.0 возможности исследования электронного
энергетического спектра с помощью ВТО
Глава V. СВОЙСТВА ВИСМУТА В УСЛОВИЯХ ГЕНЕРАЦИИ УПРУГИХ ВОЛН.
5.1. Взаимодействие упругих волн с подвижными
носителями заряда
5.2. Эффект Есаки и усиление звука в висмуте
5.3. Стационарные вольт-амперные характеристики висмута в режиме генерации фононов при биполярном дрейфе носителей заряда
5.3.1. Влияние температуры и квантующего магнитного поля на стационарные ВАХ
5.3.2. Эффект невзаимности и отрицательное дифференциальное сопротивление
5.3.3. Дрейфовая скорость носителей заряда и переход в режим усиления и генерации в многодолинных анизотропных проводниках
5.3.4. Теоретическое описание стационарных

5.3,5. О перегреве электронного газа
в висмуте
5.4. Механизмы стабилизации неравновесных фононов при переходе в режим генерации в условиях биполярного дрейфа
5.5. Возбуждение электрических колебаний в
режиме генерации звука
5.6. Генерация фононов при встречном дрейфе электронов и дырок
5.6.1. Экспериментальные результаты
5.6.2. Физическая модель
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ПРИЛОЖЕНИЯ.
1. Энергетический спектр носителей заряда в висмуте
и сурьме
2. Спектр фононов в висмуте
3. Определение тензоров подвижностей носителей заряда по данным измерений в квазиклассической области сильных магнитных полей
4. Зависимость плазменной частоты висмута от магнитного
поля
5. Об усилении звука в многодолинных анизотропных проводниках
ЛИТЕРАТУРА

граничной поверхности образцов, из монокристаллического слитка, послужившего заготовкой для образца Bi-1 , были вырезаны две

пластины ( Bi-7 и BL-8 ) с поперечными размерами 9,5 * 3 мм и

6,5^3 мм-,, соответственно, для полного исключения влияния электроискровой обработки образцы полировались так, что толщина пластин с индексом "А" составила 0,6-0,7 мм. Электропроводность
-+»• -У*
пластины с h 11С3 оказывается большей, чем с К II : отношение
$ ^ ^ образца Bi-8А(К II С5) и Bi-7A(h II С^") составляет.
соответственно, 475 и 260; при водородной температуре изменение ^ 20, 4 К _ не ,50Jiee 5^^

Таблица 3,
1* (мм) х'х' VO о 1—1 2 1 CH-
ТОО 1 (мм) S В. сек .
Настоящая работа Данные /25/ Данные /28/
1,6 1,6 2,7 Ы*) 470 150 —
Т= 2К
4,2 0,7 1,5оС 186 100 НО
14 0,04 0,4об 11,8 13 12,6
Т= 13,7К
20 0,02 0,3об 5,84 6 -
*) «х. = С 1- p)-i
В 1970 г. в работе Богода, Веркина и Красовицкого /31/ было замечено, что в интервале 4-I4K 30 монокристаллических образцов сурьмы зависит от их поперечных размеров. Далее при I4K изменение толщины образца от 1,3 мм до 4 мм сопровождалось увеличени-ем Oq примерно на 23% (от 250 до 314). Этот результат позволяет считать, что при I4K длина пробега носителей заряда в сурьме ~I мм (см.также /32/). Отсутствие в то время литературных данных о длинах пробега носителей заряда в сурьме при низких температурах заставило для контроля полученного результата прибегнуть к