Структурные особенности и некоторые магнитные свойства пленок редкоземельных интерметаллидов на основе 3d-металлов

• Автор: Любушкина, Людмила Михайловна
• Шифр специальности: 01.04.07
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1985
• Место защиты: Иркутск
• Количество страниц: 172 c. : ил

ГЛАВА I КРИСТАЛЛИЧЕСКАЯ СТРУКТУРА И ОСНОВНЫЕ МАГНИТНЫЕ

ХАРАКТЕРИСТИКИ К -Т СОЕДИНЕНИЙ

(ОБЗОР ЛИТЕРАТУРЫ)

1.1. Соединения Я - Со как материалы для постоянных магнитов

1.2. Фазовые диаграммы сплавов ЗСІ- 4 ^ металлов в области составов 60 - 96 ат.$ 3(1-элемента

1.2.1. Структура и стабильность полиморфных форм К2Со7

1.2.2. Соединения ТССо5

1.2.3. Полиморфизм соединений ТС2Со17

1.3. Структурные превращения в сплавах на основе КСо5

1.3.1. Эвтектоидный распад

1.3.2. Распад пересыщенных твердых растворов ЯСо5+х

1.4. Влияние структурных превращений на магнитные свойства сплавов на основе Я Со5
1.5. Соединения ТС Со,, в производстве постоянных магнитов
1.6. Структура и условия образования соединений ТСТд . ♦
1.7. Основные магнитные характеристики фаз Лавеса типа
ТСТ2 с ТСе , Со и Ж
1.8. Особенности структуры и технологии получения пленочных редкоземельных интерметалпидов
ЗАКЛЮЧЕНИЕ И ПОСТАНОВКА ЗАДАЧ ИССЛЕДОВАНИЯ
Глава II МЕТОДИКА ЭКСПЕРИМЕНТА
2.1. Получение пленочных образцов
2.2. Определение фазового состава вакуумных конденсатов
2.3. Определение параметров элементарной ячейки пленочных интерметалпидов

2.4. Количественный рентгенографический фазовый анализ сплавов Вт - Со
2.5. . Изучение характеристик субструктуры
2.5.1. Метод аппроксимации
2.5.2. Метод гармонического анализа
2.5.3. Рентгенографическое определение плотности дислокаций
2.5.4. Исследуемый материал и методика эксперимента
2.6. Методы измерения магнитных и магнитоупругих характеристик . •
Глава III ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ
3.1. ФАЗОВЫЙ СОСТАВ И ЕГО СВЯЗЬ С МАГНИТНЫМИ СВОЙСТВАМИ РЕДКОЗЕМЕЛЬНЫХ ПЛЕНОЧНЫХ КОНДЕНСАТОВ
3.1.1. Фазовый состав пленок, подученных из сплава БтСо^ методом ''вспышки"
3.1.2. Изменение фазового состава пленок Бт -Со при отжиге
3.1.3. Изменение гистерезисных свойств пленочных образцов
Бт - Со в процессе отжига
3.1.4. Гистерезисные свойства пленок с разным соотношением
фаз БтСо5 и 5т2Со17.
3.1.5. Влияние фазового состава на коэрцитивную сипу пленок
на основе БіТІдСо^у
3.1.6. Образование соединений кт2 в вакуумных конденсатах
3.1.7. Влияние фазового состава на изменение магнитоупругого параметра пленок .
3.2. ПЕРИОДЫ РЕШЕТКИ ПЛЕНОЧНЫХ ИНТЕШЕТАЛЛИДОВ (}Т2
И ИХ ОСНОВНЫЕ МАГНИТНЫЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ
3.2.1. Изменение параметра элементарной ячейки пленочных
интерметалпидов ТСТ2 по нормали к плоскости образца

3.2.2. О параметре элементарной ячейки соединений ТСТ2
в плоскости пленки
3.2.3. Взаимосвязь структурных особенностей с магнитными свойствами пленок
3.3. СУБСТРУКТУРА ПЛЕНОЧНЫХ РЕДКОЗЕМЕЛЬНЫХ ИНТЕШЕТАЛЛИДОВ И ЕЕ СВЯЗЬ С МАГНИТНЫМИ СВОЙСТВАМИ
3.3.1. Субструктура соединения БтСо^и твердых растворов
на его основе в массивных и пленочных образцах
3.3.2. Размер блоков и величина микродеформации у соединений ТС Т2 в пленочных конденсатах
3.3.3. Магнитострикция пленочных интерметаллических соединений со структурой типа фазы Лавеса
3.3.4. Субструктура и поведение коэрцитивной силы и поля анизотропии пленок ТСТ2
3.3.5. Связь субструктурных характеристик с поведением магнитоупругого параметра, модуля Юнга и температуры Кюри пленок ТСТ2
ГЛАВА 17 ОБСУЖДЕНИЕ ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫХ РЕЗУЛЬТАТОВ
4.1. ОСОБЕННОСТИ СТРУКТУРНЫХ ПРЕВРАЩЕНИЙ В ДИСПЕРСНЫХ
СПЛАВАХ НА ОСНОВЕ СОЕДИНЕНИЙ ТССо5
4.1.1. Физические явления, происходящие при получении пленок из сплава Бт Сметодом "вспышки"
4.1.2. О смещении температурной границы области существования соединения БтСо^в пленочных образцах
4.1.3. О природе компонентов распада соединений ТССо^
4.2. Кристаллическая структура и стабильность полиморфных форм К г, С о7 с ТС -элементами цериевой подгруппы
с позиции эвтектоидного распада ТССо^

слоя. Для SmTe^is ТЬТв2 магнитоотрикция, напротив, особенно велика (табл. 5). При этом вклад константы в магнитострикцию поликристалла преобладает.
Огромная анизотропия магнитострикции (Л^>х1да) приводит к ромбоэдрическим искажениям кубической решетки {Fd3m-*K3m) ниже Тс, о чем говорят многичисленные рентгенографические данные [119, 121,122]. Элементарная ячейка ромбоэдрического кристалла описывается параметром 0и углом . Выраженная в радианах величина £ = (А - &/2 является характеристикой искажений кристалла вдоль пространственной диагонали [ill] и однозначно связана с магнито-стрикцией [119] :
1^1= 1*1- <5)
Перечисленные параметр! могут быть найдены из значений d1 и с/2 межплоскостных расстояний, получаемых при измерении расщепленной линии, например, (440) [123]. Расщепление, вызванное искажениями по величине сравнимо с дублетным расщеплением -пиний. Знак ромбоэдрического искажения можно определить из анализа профиля рефлексов, например, (620) или (642) [121].
Величины аС2)и £ монотонно зависят от температуры: £ - увеличивается, уменьшается при понижении температуры [119].
В то же время период кубической решетки а. интерметалпидов R Г2 эстается почти неизменным в широкой области температур: от 100 до 500 К для КТег [124,125] и от 100 до 300 К для КСа2 [126]. Наряду с большой етрикцией парапроцесса ЬХ /В Н , постоянство периода решетки а в широкой области температур является одной из аномалий, типичной для инварных материалов [112].
В заключение следует отметить, что существующие теоретические лодели для объяснения величины X , основанные на изложенных пред-)тавпениях, еще далеки от завершения. Некоторые авторы, например,