Релаксация первичной радиационной дефектности в кристаллах фторидов лития и магния

• Автор: Гречкина, Татьяна Валерьевна
• Шифр специальности: 01.04.07
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2004
• Место защиты: Томск
• Количество страниц: 141 с.

СОДЕРЖАНИЕ
ВВЕДЕНИЕ
Глава 1 ОСНОВНЫЕ ПРЕДСТАВЛЕНИЯ О СВОЙСТВАХ ПЕРВИЧНОЙ РАДИАЦИОННОЙ ДЕФЕКТНОСТИ В
ИОННЫХ КРИСТАЛЛАХ
§ 1.1. Автолокализованные экситоны
§ 1.2. Энергетическая и электронная структура АЭ
§1.3. Образование точечных дефектов
§ 1.4. Спектры свечения и поглощения кристаллов LiF и MgF2 при
воздействии радиации
1.4.1. Спектральный состав свечения в кристалле LiF
1.4.2. Радиационные дефекты и люминесценция
кристаллов MgF
Глава 2 МЕТОДИКА ПРОВЕДЕНИЯ ЭКСПЕРИМЕНТА
§2.1. Объекты для исследования
§ 2.2. Импульсный оптический спектрометр
§2.3. Градуировка измерительного тракта спектрометра
§2.4. Обработка результатов кинетических исследований
Глава 3 СПЕКТРАЛЬНО-КИНЕТИЧЕСКИЕ ЗАКОНОМЕРНОСТИ
ЛЮМИНЕСЦЕНЦИИ КРИСТАЛЛА LiF
§ 3.1. Спектры импульсной катодолюминесценции кристалла LiF при ^
низкой температуре
§ 3.2. Температурные зависимости кинетических параметров
затухания свечения в кристалле LiF
3.2.1. Температурные зависимости характеристического времени затухания
3.2.2. Температурные зависимости интенсивностей и высвеченных светосумм в спектрах ИКЛ кристалла LiF
§ 3.3. Обсуждение результатов и выводы
Глава 4 АВТОЛОКАЛИЗОВАННЫЕ ЭКСИТОНЫ В MgF
§4.1. Спектры импульсной катодолюминесценции MgF
§ 4.2. Кинетика затухания ИКЛ в кристалле MgF2
§ 4.3. Спектрально-кинетические параметры экситонного поглощения
в кристалле MgF
§ 4.4. Обсуждение результатов и выводы

Глава 5 СООТНОШЕНИЕ КАНАЛОВ ДИССИПАЦИИ ЭНЕРГИИ ПЕРВИЧНЫХ ПРОЦЕССОВ ДЕФЕКТООБРАЗОВАНИЯ В КРИСТАЛЛАХ LiF И MgF
§ 5Л. Особенности создания АЭ в кристаллах LiF u MgF
§ 5.2. Температурные зависимости эффективности создания АЭ и F-
центров в кристаллах LiF и MgF
5.2.1. Автолокализованные экситоны
5.2.2. F-центры
5.2.3. Анализ температурных зависимостей
§ 5.3. Обсуждение результатов и выводы
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
СПИСОК ИСПОЛЬЗОВАННОЙ ЛИТЕРА ТУРЫ

ОБОЗНАЧЕНИЯ
АЛД - автолокализованная дырка (Vk- центр)
АЭ -автолокализованный экситон
АЭТ - автолокализованный экситон в триплетном состоянии
ИКЛ - импульсная катодолюминесценция
ИЭ - импульс потока электронов
РЛ - рентгенолюминесценция
ТСЛ - термостимулированная люминесценция
УФ - ультрафиолетовая область спектра
ФЛ - фотолюминесценция
ФП - френкелевская пара
ФЭУ - фотоэлектронный умножитель
ЩГК - щелочно-галоидные кристаллы
ЩЗМ - кристаллы фторидов щелочно -земельных металлов
ЭПР - электронный парамагнитный резонанс
on- и off- - центральносимметричное и нецентральносимметричное положение молекулярного иона Х2‘ в структуре АЭ

« увеличивается с ростом температуры образца при облучении. В [66]
показано, что имеет место нарастание концентрации /^-центров после воздействия на кристалл К1 импульса радиации пикосекундной
длительности. Однако процесс преобразования АЭТ в Р,Н или а,1 пары, вероятно, не является эффективным процессом.
Образующаяся в результате распада сильно коррелированная Р,Н пара дефектов способна разделяться пространственно за счет энергии,
* выделяющейся в месте рождения пары при релаксации электронного возбуждения. При этом разделение компонентов может происходить в результате таких процессов, как смещение динамического кроудиона или процесса термоактивированного движения подвижного компонента пары дефектов.
Эффективное пространственное разделение компонентов заряженных пар может быть обеспечено смещением динамического
* кроудиона. Под динамическим кроудионом понимается
плотноупакованный ряд анионов с одним лишним ионом. Такой ряд получается при локализации электрона на Я-центре. Результатом
смещения, согласно [22,31,32,67], является создание устойчивого
состояния смещенного иона, ядро которого занимает более
низкоэнергетическое междоузельное положение.
Очень высокой может быть вероятность пространственного
* разделения нейтральных пар посредством термоактивированного
движения подвижного компонента первичной пары дефектов [16]. Дело в том, что в кристаллической решетке число возможных направлений для скачка подвижного компонента в сторону неподвижного всегда меньше, чем в сторону разделения. Я- и Я- центры являются нейтральными по отношению к решетке, поэтому не существует сильного притяжения или отталкивания между ними. К настоящему времени оценка вероятности
л пространственного разделения компонентов первичных пар проведена в