Процессы распада вакансий в глубоких электронных оболочках

• Автор: Кочур, Андрей Григорьевич
• Шифр специальности: 01.04.07
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 1997
• Место защиты: Ростов-на-Дону
• Количество страниц: 299 с.

РОСТОВСКИЙ ОРДЕНА ТРУДОВОГО КРАСНОГО ЗНАМЕНИ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ ПУТЕЙ СООБЩЕНИЯ
На правах рукописи
Кочур Андрей Григорьевич
ПРОЦЕССЫ РАСПАДА ВАКАНСИЙ В ГЛУБОКИХ ЭЛЕКТРОННЫХ
ОБОЛОЧКАХ
01.04.07 - физика твердого тепа
Диссертация на соискание ученой степени доктора физико-математических наук
Ростов-на-Дону

ОГЛАВЛЕНИЕ
Введение
Глава 1. Многоэлектронные эффекты в оже-эмиссии атомов
1.1. Основы теории оже-эффекта
1.2. Многозлектронные корреляции, проявляющиеся в оже-спектрах
1.3. Метод учета многоэлектронных корреляций, основанный на
многоконфигурационном приближении Хартри-Фока
1.4. Моделирование методов учета корреляций в оже-процессе путем
непосредственной диагонализации матриц с учетом состояний непрерывного спектра
1.5. Ширины автоионизационных состояний атома гелия
1.6. Вероятности кратных оже-процессов в атоме неона
1.7. Основные результаты
Глава 2. Каскадные распады вакансий в глубоких оболочках атомов
2.1. Введение
2.2. Основные положения теории каскадов
2.2.1. Построение дерева распада
2.2.2. Расчет вероятностей ветвления
2.2.3. Учет процессов кратной ионизации
2.2.4. Энергии переходов и учет мультиплетных расщеплений
2.2.5. Вычисление энергий взаимодействия между электронами и
вероятностей дополнительных монопольных выбросов электронов с использованием средних радиусов атомных орбиталей
2.2.6. Вычисление одноэлектронных энергий, средних радиусов орбиталей
парциальных ширин на пару электронов и матричных элементов оператора дипольного перехода для произвольной конфигурации иона
2.2.7. Влияние детальности описания каскада на точность расчета
2.3. Спектры выхода многозарядных ионов

2.3.2. Аргон
2.3.3. Криптон
2.3.4. Ксенон
2.4. Оже-электронные спектры каскадов
2.4.1. Аг ЬгзММ-спектр, испускаемый после К-ионизации

2.4.2. Низкоэнергетические оже-спектры криптона, испускаемые при
ионизации его внутренних оболочек
2.4.3. Электронные оже-спектры каскадов в ксеноне
2.5. Фотоэлектронные спектры с разрешением по заряду фотоиона
2.5.1. Метод расчета
2.5.2. Результаты расчета и выводы
2.6. Эмиссионные спектры каскадов
Глава 3. Теоретическое исследование оже~спектров простых кластеров
3.1. Введение
3.2. Метод расчета
3.2.1. Основные формулы
3.2.2. Одноцентровое представление МО
3.3. Методические исследования. KW-спектр молекулы HF
3.3.1. Исследование влияния длины ряда одноцентрового переразложения 180 МО на точность расчета Оже-спектра.
3.3.2. Использование экспериментальных потенциалов ионизации МО при 182 расчете диагональных матричных элементов электронного гамильтониана
3.3.3. Исследование влияния выбора исходного набора МО и выбора ... 186 базиса АО для их расчета.
3.3.4. Исследование влияния учета электронной плотности лигандов на .. 193 результаты расчета Оже-пшрин переходов
3.3.5. Сателлиты кратной ионозации в KW оже спектре молекулы HF
3.3.6. Основные выводы
3.4. Ьгз W-спеюр молекулы НС1
3.5. KW-спектры молекулы СО
3.6. Статистический подход к описанию сателлитов кратной ионизации в 218 оже-спектрах молекул
Глава 4. Разработка методов систематического расчета энергий и ширин
Оже-спектров атомов. Банк теоретических оже-спектров
4.1. Энергии оже-пдэеходов
4.2. Ширины уровней
4.3. Исследование возможности аппроксимации характеристик оже
спектров степенными полиномами
4.4. Краткое описание банка данных по теоретическим оже-спектрам
4.5. Исследование точности приближений, использованных при
построении банка данных по теоретическим оже-спектрам атомов

На рис. 1.2 представлены радиальные части волновых функций 1я0, 1яХФ (штриховая и сплошная линии), а также ФСКВ, рассчитанная по формуле (1.26) с использованием хартри-фоковской функции (кружки). На этом же рисунке пунктиром приведена ФСКВ, рассчитанная после диагонализации
матрицы ВУ на базисе
щ = 2я0, Зя0, 4$0, 5я0, щ, 0<е<70 Ку. (1.27)
по формуле (1.22). Из рисунка видно, что ФСКВ, рассчитанные диагонализацией матрицы ВУ и непосредственно с использованием готового решения по (1.26) хорошо совпадают в области локализации Н-функции. Биения при больших расстояниях от ядра атома связаны с ограниченностью использованного базиса (1.27). Штрих-пунктиром на рис. 1.2 показан также результат расчета ФСКВ по формуле (1.22) на базисе (1.27), но коэффициенты участия базисных функций рассчитаны не диагонализацией полной матрицы ВУ, а в первом порядке теории возмущений, то есть,

< 1в$|//|Ц} > - < І50ет0|Я|ІУ0и0 >
Видно, что последний вариант расчета уступает по точности получения волновой функции.
Как видно из рис. 2, ФСКВ Кя обладает следующими свойствами:
1. Она локализована в области локализации тех электронов (в данном случае 1я0), корреляции в движении которых учитываются данным каналом возбуждения. Как показали систематические расчеты корреляционных энергий Не, Ве, Ые, выполненные в работе автора [279] в рамках предлагаемого метода, это свойство выполняется для ФСК любых возбуждений, т.к. учет корреляций, в конечном счете , сводится к небольшому перераспределению плотности остовных атомных орбиталей.
2. ФСКВ ортогональна к поправляемой функции 1я0 т.к. она построена в виде линейной комбинации (1.22) из функций тя0, ортогональных к 1я0.
3. Радиальная часть ФСКВ имеет узловой характер, типичный для 2я- функции.