Спектры многократно ионизованных атомов изоэлектронной последовательности железа

• Автор: Подобедова, Лариса Ивановна
• Шифр специальности: 01.04.05
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Троицк
• Количество страниц: 174 c. : ил

ГЛАВА I. МЕТОДЫ РАСЧЕТОВ СПЕКТРОВ МНОГОЗАРЯДНЫХ ИОНОВ УЗ
§1.1. Метод Хартри-Фока
§1.2. Метод теории возмущений (разложение по 2 “*)
§1.3. Метод модельного потенциала
§1.4. Полуэмпирическая экстраполяция
§1.5. Полуэмпирический метод расчета сложных спектров ,26
ГЛАВА II. МЕТОД ОТОЖДЕСТВЛЕНИЯ СЛОЖНЫХ СПЕКТРОВ МНОГОКРАТНО ИОНИЗОВАННЫХ АТОМОВ
§11.1. Описание метода
§11.2. Определение энергетической структуры конфигурации
id в ионе Get VI
§11.3. Экспериментальная методика
ГЛАВА III. АНАЛИЗ СПЕКТРОВ МНОГОКРАТНфюНИЗОВАННЫХ АТОМОВ
И30ЭЛЕКТР0НН0Й ПОСЛЕДОВАТЕЛЬНОСТИ Fel
g ? -
§111.1. Переходы 3d -3d Ър в спектрах ионов 2r)l-GtW 62 §111.2. Спектры ионов А$Ш - ВгХ ; переходы в основное состояние из взаимодействующих конфигураций 3d^Ap и 3p^3d^
§111.3. Переходы 3d8 - 3d^^p в МХ[(, Sr/fff и экстраполяция на МоХШ
§111.4. Переходы 3d8 -3p^3d8в ионах AflMJl -SnXXV
§111.5. Переходы между возбужденными конфигурациями
? ? -3d & - 3d 4р в ионах Ga V/ и GeVlt
§111.6. Анализ поведения атомных параметров и энергий уровней вдоль изоэлектронной последовательности Fel

ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ТАБЛИЦЫ энергий уровней конфигураций:
(27) - Зо(8 и за74р в У
(28) - За8 и за74р в б-о
(29) - за8, 3a74s и за74Р в Geffi
(30) - за8, за74Р и зр5за9 в fcW
(3D - за8, за74Р и зР5за9 в Se/x
(32) - за8, за74Р и зР5за9 в &гх
(33) - 3d74p в мм
(34) - За74р в Srm
(35) - за8 и 3р53а9 в Ajffit-S/iXXjt
ЛИТЕРАТУРА
Возникновение спектроскопии многозарядных ионов (СМИ) относится к 30-м годам и связано с работами шведского спектроскописта Эдлена. За последнее десятилетие СМИ окончательно сформировалась как самостоятельная ветвь классической атомной спектроскопии. Это обусловлено рядом причин, к основным из которых относятся специфичность источников возбуждения спектров с эффективными

электронными температурами плазмы ~30-1000 эВ (10 -10 К), сдвиг оптических переходов в коротковолновую область' (вакуумную, ультрафиолетовую и рентгеновскую) по мере увеличения зарядов ионов и атомного номера элементов и, наконец, существенное влияние релятивистских и коллективных эффектов, рассматриваемых ранее лишь с теоретической точки зрения, на структуру излучательных переходов и их вероятности. Таким образом, при экспериментальных спектроскопических исследованиях ионов высокой кратности ионизации ( ^£10, где эффективный заряд ядра) весь процесс возбеждения, регистрации, обработки спектров, а зачастую и их интерпретации претерпевает значительное качественное преобразование. Перечисленные особенности изучения спектров многозарядных ионов, в свою очередь, стимулировали разработку и усовершенствование новых источников высокотемпературной, плазмы, спектрографов повышенного разрешения в дальней ультрафиолетовой области (А~50-2000А°), традиционно "неудобной” для регистрации спектров, а'также развитие новых методов расчета сложных атомных структур.
Помимо изучения процессов, происходящих в многозарядных атомных системах, и определения фундаментальных атомных констант исследования в области СМИ стимулируются также эффективным использованием результатов СМИ для диагностики высокотемпературных плазменных объектов, как лабораторных, так и астрофизических.
Таблица 5 . Продолжение
1 2 3
(4>) ^М-(41'Оооо ]изв.9Зо 42 0
(21,)1РЗ-(2Р)1Е2 1059.848 2 30
(2Ц)Ш2-(2Р)ЗГ>2 1060.405 40
(4Р)ЗР2-(4Р)5БЗ 1061.789 3
(4Р)ЗРЗ*-(4Р)5йЗ 1069.739 70 2
(2Н)1Н5-(2Н)Зй4 1071.536 80
(2<})1(34-(2<5)ЗН5 1077.948 140
(4Р)31’3-(4Р)5й4 1078.332 180
(4Р)ЗР2-(4Р)ЗЭ1 1079.932 240
(2Н)ЗН6-(2(4)ЗН6 1080.389 180 3
(4Р)ЗР4-(4Р)5Р4 1085.988 25 2
(4Р)ЗР2-(4Р)562 1087.746 30 2
, (2Н)1Н5-(2Н)316 1089.452 310
(4Т)5РЗ-(4Р)532 1101.2108 140
(2Н)1Н5-( 203(54 1105.706 150
:(4Р)5Р1-(4Р)5Э2 1121.090 150
(4Р)3Р4_(4Р)5С5 1129.096 110 7
(2Н)1Н5-(2Й)164 1138.016 190
(2Б)1Б2-(20)1РЗ 1149.072 40 7
Обозначения переходов даны без индексов : классификацию первой линии (4Р)5»5-Г№)*М (764.930) следует читать как