Дифракция электромагнитных волн на ограниченных неоднородностях, образованных частично экранированными областями и диэлектриком

• Автор: Ульянов, Виктор Николаевич
• Шифр специальности: 01.04.03
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Харьков
• Количество страниц: 160 c. : ил

ГЛАВА I. ЗАДАЧИ ДИФРАКЦИИ Н - ПОЛЯРИЗОВАННОЙ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЙ ВОЛНЫ НА ОТКРЫТЫХ ДВУМЕРНЫХ РЕЗОНАТОРАХ, РАСПОЛОЖЕННЫХ В МЕТАЛЛИЧЕСКОМ ЭКРАНЕ
1.1. Прямоугольные резонаторы с полупрозрачными внешними стенками. Применение и развитие р - варианта обобщенного
метода собственных колебаний (ОМСК).

Использование неоднородных интегральных уравнений второго рода
1.2. Прямоугольные резонаторы со щелями во внешних стенках. Модификация р - варианта ОМСК с заданным поведением собственных функций
1.3. Метод частичных пересекающихся областей в задачах со щелевыми резонаторами кругового профиля
ГЛАВА 2. ЗАДАЧИ ДИФРАКЦИИ Н - ПОЛЯРИЗОВАННЫХ ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫХ ВОЛН НА ОТКРЫТОМ ДВУМЕРНОМ КРУГОВОМ ЦИЛИНДРИЧЕСКОМ РЕЗОНАТОРЕ, НАХОДЯЩЕМСЯ
В СВОБОДНОМ ПРОСТРАНСТВЕ
2.1. Дифракционное излучение плоского модулированного потока электронов в присутствии полупрозрачного резонатора
2.2. р - вариант ОМСК в задачах с резонатором, образованном металлической по-

верхностью с одной или с несколькими щелями
ГЛАВА 3. ДИФРАКЦИЯ НЕОДНОРОДНОЙ ПЛОСКОЙ Н - ПОЛЯРИЗОВАННОЙ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЙ ВОЛНЫ НА ПОЛУПРОЗРАЧНОМ КРУГЛОМ ВОЛНОВОДЕ (КВАЗИТРЕХМЕРНАЯ ЗАДАЧА) ИЛИ НА ДИЭЛЕКТРИЧЕСКОМ ШАРЕ (ТРЕХМЕРНАЯ ЗАДАЧА)
3.1. Дифракционное излучение плоского модулированного потока электронов в присутствии круглого волновода, образованного полупрозрачной поверхностью
3.2. Длинноволновое дифракционное излучение плоского модулированного электронного потока в присутствии диэлектрического
шара
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ПРИЛОЖЕНИЯ
ЛИТЕРАТУРА

Современный уровень развития радиофизики требует использования для обоснованного расчета, проектирования и совершенствования многих функциональных устройств, применяемых в электронных приборах, квазиоптике, антенной, волноводной и ускорительной технике решений задач дифракции электромагнитных волн на неоднородностях, образованных частично экранированными или заполненными диэлектриком областями. Так как число таких областей в этих устройствах всегда конечно, они представляют собой ограниченные неоднородности, взаимодействующие с электромагнитным полем. Особый прикладной интерес имеют случаи, когда это взаимодействие приобретает резонансный характер.
Обширный круг указанных задач обусловлен разнообразием важных для приложений конфигураций дифрагирующих структур и спецификой возбуждающих их полей, которые реализуются в используемых на практике устройствах. Для их эффективного решения необходимо привлечение конструктивных методов теории дифракции»позволяющих провести электродинамическое исследование рассматриваемого устройства в частотных диапазонах, включающих длины волн, соизмеримые с характерными размерами дифрагирующей структуры. При отмеченной многочисленности названных задач разработка таких методов и выбор определенного метода для решения задачи дифракции с конкретной геометрией - актуальная и, часто, достаточно сложная проблема. Она вызвана, в частности, тем, что резонирующие области в структурах указанного типа являются открытыми. Исследования широких классов задач, связанных с этой проблемой представлены в ^1 - 20 ] . Значительные результаты в ее

по , Фл уравнению Лапласа, представив іі п в виде
разложения по собственным функциям этого уравнения.
2. Удовлетворить этим представлением граничным условиям для (І. п при 4>л = 0,2ТҐ , если кромка ребро, или при
= 0, -|-1Г , если кромка прямой угол, и оставить в этом
разложении первый член, определяющий поведение и п при
3. Определить поведение на бГ в рассматриваемой
окрестности кромки щели в системе координат *£д , 4>д ,учи-
^ і
тывая, что 4^^ = 1^. • Результаты, полученные за счет
выполнения пунктов 1,2,3 позволяют убедиться в справедливости условий (32), (33) , которые не нарушаются, если в
граничном условии (31) функция $ ( ^ ■§ ) имеет вид (31) .
Дальнейший ход решения рассматриваемой задачи с помощью предлагаемой модификации р - метода такой же как в случае применения р - метода к решению задачи с резонатором, имеющим полупрозрачную стенку. Так, выражение для коэффициентов
АК=РЛ $34^0"* $Иг1(5)ГД5)^ (34)

получается из требования выполнения представлением (29) граничного условия (28.3) с использованием ортогональности
ід ч'к'К» <*? = $*,* $8 4»* «К (35)
5 Б
функций Ч'и. с весом ^ на интервале Б , которая доказывается в приложении I. Остальные соотношения в (28)