Доставка любой диссертации в формате PDF и WORD за 499 руб. на e-mail - 20 мин. 800 000 наименований диссертаций и авторефератов. Все авторефераты диссертаций - БЕСПЛАТНО
Кириллов, Виталий Васильевич
01.04.03
Докторская
2005
Санкт-Петербург
347 с. : ил.
Стоимость:
499 руб.
Тема исследования и обзор литературы
Цель диссертационной работы
Публикация материалов диссертации и её краткое содержание 33 Положения, выносимые на защиту
1. Двумерное телеграфное уравнение
1.1. Поверхностная форма уравнения сохранения заряда
1.2. Связь между электромагнитным полем и поверхностными
плотностями заряда и тока ‘
1.3. Двумерное телеграфное уравнение
1.4. Индуктивная и емкостная высоты, определяемые
по электромагнитному полю нулевой моды в изотропной плоскослоистой модели волновода
1.5. Оценка влияния сферичности волноводного канала на параметры
Ььи Ьс
1.6. Стороннее напряжение, соответствующее вертикальному
электрическому диполю
1.7. Поле точечного источника в однородном изотропном волноводе
1.8. Стороннее удельное напряжение, соответствующее
горизонтальному электрическому диполю
1.9. Поле стороннего удельного напряжения в однородном изотропном волноводе
1.10. Параметры двумерного телеграфного уравнения в случае изотропной непрерывной модели ионосферы
1.11. Неоднородный волновод в методе двумерного телеграфного
уравнения
2. Обоснование применимости метода двумерного телеграфного уравнения
2.1. Распространение электромагнитных волн в плоском
анизотропном одномодовом волноводе
2.2. Метод поперечной координаты для уравнений Максвелла
2.3. Влияние локальной неоднородности на электромагнитное
поле вертикального электрического диполя
2.4. Поле смещенного источника в регулярном плоском
изотропном волноводе
2.5. Влияние локальной произвольно расположенной неоднородности
на электромагнитное поле вертикального электрического диполя
3. Параметры двумерного телеграфного уравнения в
диапазоне частот 0,1-500 Гц
3.1. Определение поверхностной емкости С и локальной
индуктивности Ь по ведущей моде
3.2. Ёмкостная высота
3.3. Приближенная модель локальной индуктивности
3.4. Приближенная модель Ь в СНЧ - диапазоне
3.5. Модель ионосферы для электромагнитного поля КНЧ и
СНЧ диапазонов
3.6. Определение матричной локальной индуктивности в диапазоне
0,1-50 Гц
4. Некоторые решения двумерного телеграфного уравнения
4.1 Точное решение двумерного телеграфного уравнения для
случая неоднородности волновода типа день - ночь
4.2 Приближенный квазистатический метод расчета поля
4.3 Решение двумерного телеграфного уравнения с учетом анизотропии и неоднородности
Заключение
Список литературы
В случае, когда нижний проводник является Земля, то на частотах ниже 10 кГц это отношение более чем на два порядка меньше единицы даже при проводимости почвы 10“4См/м. Таким образом, пренебрегая отношением токов смещения к токам проводимости, получаем связь между поверхностной плотностью заряда и вертикальной компонентой электрической индукции на поверхности проводника в виде
Л,( 0) = д. (1.2.2)
Формула (1.2.2) - первое из соотношений, связывающих компоненты электромагнитного поля на поверхности проводника с поверхностями плотностями заряда и тока, имеет такой же вид как и аналогичное соотношение в электростатике. Существенное различие заключается в том, что в электростатике q- поверхностная плотность заряда в прямом смысле этого слова и характеризует распределение заряда в приповерхностном слое тела, в соотношении (1.2.2) q, являясь поверхностной плотностью заряда, характеризует распределение заряда в столбе тела и пригодно на частотах, ограниченных условием преобладания в теле токов проводимости над токами смещения. Очевидно, что соотношение (1.2.2) не зависит от конкретного электромагнитного поля и. пригодно также в случае шарообразного проводника, для которого оно приобретает вид
ад=?. (1.2.3)
Перейдём теперь к выводу соотношений, связывающих поверхностные плотности тока и касательные компоненты магнитного поля. Для облегчения рассуждений, снова предположим проводник плоском с однородными диэлектрической проницаемостью и проводимостью сг?. В случае,
когда в проводнике токи проводимости преобладают над токами смещения, второе уравнение Максвелла записывается в виде
гоШ = 1.
Горизонтальные компоненты этого уравнения выглядят как
Название работы | Автор | Дата защиты |
---|---|---|
Локационное радиовидение с контролируемым сканированием | Федянин, Иван Сергеевич | 2012 |
Особенности акустооптического взаимодействия в кристаллах с сильной акустической анизотропией | Волошин Андрей Сергеевич | 2016 |
Нелинейное взаимодействие многочастотных и шумовых сигналов в СВЧ усилителях на полевых транзисторах | Аверина, Лариса Ивановна | 1998 |