Расчет электромагнитных моментов тяжелых ядер с учетом многочастичных эффектов

• Автор: Сеньков, Роман Александрович
• Шифр специальности: 01.04.02
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2004
• Место защиты: Новосибирск
• Количество страниц: 73 с. : ил.

1 Введение

2 Ядерные возбуждения в приближении случайных фаз

2.1 Метод зависящего от времени самосогласованного поля

2.2 Классификация решений

2.3 Эффективное поле

2.4 Эффективное взаимодействие

2.5 Учет парных корреляций

3 Сверхтонкое расщепление в ионе висмута 209В1

3.1 Введение

3.1.1 Формула Ферми и релятивизм

3.1.2 Распределение заряда в ядре

3.1.3 Распределение магнитного момента и КЭД поправки
3.2 Сверхтонкое расщепление и магнитные моменты
3.3 Уравнение ПСФ
3.4 Эффекты поляризации кора
3.5 Результаты
3.6 Заключение
4 Шиффовский момент ядра ртути 190Нд
4.1 Введение
4.2 Нуклон-нуклонное Р- и Т- нечетное взаимодействие
4.3 Среднее поле
4.4 Поляризация кора. Часть I
4.4.1 Вычитание нулевой моды
4.5 Поляризация кора. Часть II
4.0 Результаты для 199Н§
4.7 Результаты для других ядер
4.8 Заключение
5 Заключение
А Приложения к Главе 2
А.1 Уравнение ПСФ

В Приложения к Главе 3
В.1 Сверхтонкое взаимодействие
В.2 Поправки от взаимодействия, зависящего от скорости
B.З Ядро интегрального уравнения ПСФ
С Приложения к Главе 4
C.1 Шиффовский момент
1 Введение
Прогресс 15 развитии эксперимента, достигнутый в последнее время [21,43], требует от теории серьезных усилий. Это в полной мере относится и к теории строения атомных ядер, где существующие феноменологические модели, точность которых 20 — 30%, с трудом справляются с поставленными задачами.
Учет эффектов многочастичного взаимодействия приводит к лучшему пониманию строения ядра и более четкому определению статуса существующих ядерных моделей. Принципиальная важность такого рода эффектов может быть продемонстрирована на примере задачи о вкладе внутренних электрических дипольных моментов (ЭДМ) нуклонов в Шиффовский момент ядра ртути. В модели невзаимодействующих нуклонов только ЭДМ валентного (неспаренного) нуклона дает ненулевой вклад в Шиффовский момент ядра. В случае 199Hg нечетной частицей является нейтрон. Однако, при учете остаточного квазичастичного взаимодействия между валентным нейтроном и протонами из кора ядра, вклад ЭДМ протона в Шиффовский момент ядра становится отличным от нуля. Оценки таких вкладов, сделанные в работе [51], показывают, что на основе этого эффекта может быть получено сильное ограничение на ЭДМ протона.
Диссертация состоит из введения, трех глав и приложений.
Для описания ядерных возбуждений существует большое число теоретических подходов, разных по форме, но эквивалентных но существу, которые можно условно объединить названием - приближение случайных фаз (ПСФ)1. Во второй главе выводится основное уравнение ПСФ, которое учитывает эффекты многочастичного взаимодействия 15 ядре. Рассматривается классификация и некоторые свойства решений. Полная система функций естественным образом разбивается на два класса. Класс I содержит собственные функции, связанные с возбуждениями четного ядра (возбуждения типа частица-дырка). К классу II относятся функции, описывающие переходы нечетной частицы в нечетном ядре. Отправной точкой для вывода уравнения ПСФ был выбран метод зависящего от времени самосогласованного поля. Практически, в диссертации решалось уравнение для
'Впервые это словосочетание било введено Д.Бомом и Д.Пайсом (D.Bohm, D.Pines, 1933) при изу-чении распространения поли в электронном газе или плазме.

Таблнца 8: Вклады прямого и обменного потенциала в одночастинний Шнффовский момент іі ядре 133Сз.
от .<75*71 от
прямой 0.011 -0.109 -0
обменный -0.016 -0.003 -0
Таблица 9: Затравочный (без эффектов поляризации кора) и Перенормированный (с эффектами поляризации кора) Шнффовский момент в ядрах с нечетным числом протонов.
от <75.91 от
133Сз 6’5Р -0.005 -0.112 -0
1ззСз *5с&ге 0.088 0.088 -0
223 Гг 0.014 0.084 0
2231Т Ьсоге -0.135 -0.135 0
Таблица 10: Эффекты поляризации кора для Шиффовского момента в ядрах с нечетным числом протонов. Затравочное значение Шиффовского момента без учета эффектов поляризации кора приведено первым. Единицы 10~8 ефм3.
Орр Лрп О'рп
133Сз -0.78 1.34 -0
13зСз -0.025 0.445 -0
223 1.8 -0.99 0
223 Ег 0.29 -0.04 0
Таблица 11: Эффекты поляризации кора для Шиффовского момента в ядрах с нечетным числом нейтронов. Затравочное значение Шиффовского момента без учета эффектов поляризации кора в последнем столбце. Единицы 10-8 ефм3.
Опр Опп Опр Ппр
1УУНй -0.495 -0.365 0.06 -1
129Хе 0.06 0.05 0.05 0
211 Ни 0.21 0.74 0.115 -1
21311а -0.198 -0.136 -0.064 -1
22Ша -0.19 -0.39 0.16 1