Эффекты взаимодействия нейтрино с горячей замагниченной средой

• Автор: Гвоздев, Александр Александрович
• Шифр специальности: 01.04.02
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2012
• Место защиты: Ярославль
• Количество страниц: 243 с.

Содержание
Введение
Глава 1. Прямые игса-процессы в условиях оболочки сверхновой с сильным магнитным полем
1.1. Введение
1.2. Физические предположения
1.3. Квадрат Д-матричного элемента игса-процессов в сильном
магнитном поле
1.4. Энергия и импульс, передаваемые единице объема среды в
единицу времени в прямых игса-процессах
Глава 2. Процессы рассеяния нейтрино на нуклонах в сильном магнитном поле
2.1. Введение
2.2. Квадрат Д-матричного элемента процесса рассеяния нейтрино на нуклонах
2.3. Импульс, передаваемый среде в реакциях рассеяния нейтрино на нуклонах
Глава 3. Нейтринные динамические эффекты в условиях сильно замагниченной оболочки сверхновой
3.1. Введение
3.2. Вид функции распределения нейтрино и параметры среды
при локальном равновесии
3.3. Динамические эффекты, вызванные переизлучением нейтрино
Глава 4. Процессы е+е” —» гг>, е± —> ё^рй и их приложение к

магнитарной модели ЭСИ
4.1. Введение
4.2. Матрица плотности заряженной частицы в постоянном однородном магнитном поле
4.3. Слабые одновершинные процессы
4.4. Светимость в процессе нейтринного синхротронного излучения
4.5. Нейтринное остывание электрон-позитронной плазмы
4.6. Ограничение на напряженность магнитного поля ЭС11 из
скорости нейтринного остывания
4.7. Заключение
Глава 5. Процессы и —>■ 1/7, и —> ие+е~ и их возможное проявление в коллапсарах с сильным магнитным полем
5.1. Введение
5.2. Эффективный лагранжиан мг/7-взаимодействия
5.3. Процесс и V7 в сильном магнитном поле
5.4. Вероятность и потери энергии на одно нейтрино в процессе
и —> ме+е~ при условии к_ 3> еВ 3> 4т
5.5. Процессы рождения е+е“-пар и 7-квантов одиночным нейтрино, как возможный источник СШЗ при асиметричном взрыве сверхновой
5.6. Эффективность рождения электрон-позитронных пар при излучении нейтрино с сильно замагниченного диска керровской черной дыры
5.7. Оценка нейтринного нагревания вещества ударной волны в магниторотационной модели взрыва сверхновой
Заключение

Приложение А
Приложение Б
Приложение В
Приложение Г
Литература

дующии вид:
32тртп(1 + а)д1(е + р3)(ш - к3), (1.46)
16шртп(1 + ада)2(е + р3){ш + к3), (1.47)
где мы воспользовались явным видом матриц Л и ф, приводящим к следующим соотношениям: ААВ = А^Во — А3В3, АфВ = А$В3 — А3Во-
Полученное выражение для квадрата ^-матричного элемента реакции
(1.5) легко может быть обобщено на остальные игса-процессы при использовании кроссинг-симметрии. Так как |^/12 Для прямой и обратной реакций совпадают, а процесс (1.8) может быть получен из (1.5) заменой лептонов на антилептоны (с соответствующей их перестановкой), то модификация для процессов (1.7) - (1.8) сводится к смене знака у 4-импульсов лептонов: к -4 —к, р -4 —р. Аналогично реакция (1.10) может быть получена из
(1.5) заменой нейтрино на антинейтрино (также с его перестановкой), что соответствует замене к -4 —к и смене общего знака у всего выражения (так как нейтрино является фермионом). Как видно из структуры квадрата 5-матричного элемента, при таких заменах изменяется лишь аргумент ^-функций и выражение для (ф2±. Таким образом, мы можем привести окончательное выражение для квадрата 5-матричного элемента игса-процессов
(1.5) - (1.10) в единицу времени в следующем виде:
энергии, импульса вдоль магнитного поля и одной из компонент импульса

ьа0 (1-49)
= 32трт„(1 + сг)д1(е + р3)(и - к3), (1.50)
= 16трт„(1 + сгда)2{е + Р){ш + к3), (1.51)

где = <5о«^2^з _ произведение 5-функций от сохраняющихся в реакции