Электрослабые эффекты в некоторых процессах лептон-ядерного взаимодействия и рождения Z -бозона

• Автор: Агаларов, Агалар Закиевич
• Шифр специальности: 01.04.02
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1983
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 137 c. : ил

ГЛАВА I. НЕЙТРАЛЬНЫЕ ТОКИ В ЕДИНЫХ ТЕОРИЯХ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОГО И СЛАБОГО ВЗАИМОДЕЙСТВИЙ
§1.1. Калибровочная теория электрослабого взаимодействия и соотношения масс промежуточных векторных бозонов
§1.2. Слабые нейтральные токи в калибровочных
моделях большого объединения .
§1.3. Пространственно-нечетный лагранжиан лептон-кваркового взаимодействия и изоспиновая структура адронного слабого нейтрального тока . .
ГЛАВА II. ЭЛЕКТРОСЛАШЕ ЭФФЕКТЫ В ЛЕПТОН-ЯДЕРНОМ
РАССЕЯНИИ И СТРУКТУРА НЕЙТРАЛЬНЫХ ТОКОВ
§2.1. Общий формализм для описания электромагнитного и слабого рассеяний лептонов на ядрах с мультипольними моментами
§2.2. Соотношения между Р-нечетными асимметриями в лептон-ядерном рассеянии и величина угла Вайнберга
§2.3. Электрослабая асимметрия в упругом рассеянии
поляризованных электронов ядрами 1р-оболочки . . . .
§2.4. Электровозбуждение ядер продольно поляризованными электронами и изоскалярная структура адронного слабого нейтрального тока
ГЛАВА III. ЭФФЕКТЫ НЕЙТРАЛЬНЫХ ТОКОВ ПРИ РАССЕЯНИИ НЕЙТРИНО /АНТИНЕЙТРИНО/ ЯДРАМИ ПРОИЗВОЛЬНОГО СПИНА
§3.1. Рассеяние нейтрино /антинейтрино/ на ядрах
и V* »А -варианты слабого взаимодействия
§3.2. Нейтринное возбуждение ядер и изоспиновая
структура адронного нейтрального тока

§3.3, Взаимосвязь процессов нейтрино- и электрон-ядерного рассеяний в рамках калибровочных теорий электрослабого взаимодействия
§3.4. Р-нечетные эффекты в упругом и неупругом рассеянии нейтрино/антинейтрино/ на поляризованном ядре
§3.5. Чувствительность слабых нейтральных токов к природе нейтрино
ГЛАВА ІУ. ПРОСТРАНСТВЕННО НЕЧЕТНЫЕ СПИНОВЫЕ ЯВЛЕНИЯ
ПРИ РОВДЕНИИ К-БОЗОНА В ЭЛЕКТРОН-ПРОТОННЫХ И ФОТОН-ФЕРМИОНШХ СТОЛКНОВЕНИЯХ
§4.1. Поляризационные явления при рождении Х°-бозона
в фотон-электронных столкновениях
§4.2. Полное сечение и Р-нечетная асимметрия рождения "Н^-бозона в глубоконеупругом столкновении циркулярно поляризованных фотонов с протоном
§4.3. Р-нечетные явления электрослабой интерференции при рождении '2ч°-бозона в электрон-протонных столкновениях
§4.4. Полное сечение реакции по теории
возмущений и сравнение с предсказанием ковари-антного метода Вейцзеккера-Вильямса
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
Приложение I
Приложение
Приложение
ЛИТЕРАТУРА

В последнее время в теоретической физике развивается тенденция описания огромного многообразия свойств и типов элементарных частиц, а также фундаментальных взаимодействий между ними на основе единого калибровочного подхода.
Построение единой теории электрослабых взаимодействий [1-3], удовлетворяющей требованиям калибровочной инвариантности и пере-нормируемости [4] стало возможным благодаря успешному применению концепции неабелевых калибровочных полей. Недавнее открытие [5,6] промежуточных векторных бозонов V и Н° на рр -коллайдере ЦЕРНа свидетельствует в пользу справедливости калибровочной структуры теории электрослабого взаимодействия Глэшоу-Вайнберга-Салама /ГВС/ [1-3].
Значительный успех неабелевых калибровочных полей связан также с построением квантовой хромодинамики /КХД/ - теории, описывающей сильные взаимодействия между элементарными частицами и обладающей, вследствие своего неабелева характера, свойством "асимптотической свободы". Асимптотическая свобода теории неабелевых калибровочных полей означает, что в этой теории, в отличие от квантовой электродинамики, нет знаменитой проблемы "нуль заряда" [7,8] и при высоких энергиях /а, следовательно, на малых расстояниях/ частицы ведут себя кал "свободные". В силу асимптотической свободы становится возможным вычисление процессов, обусловленных сильными взаимодействиями, в рамках обычной теории возмущений [9,10].
Прогресс калибровочного теоретико-полевого подхода [п-13] в построении перенормируемых единых теорий слабого и электромаг-

пулярных калибровочных моделей электрослабого взаимодействия /стандартная модель ГВС и др./.
Рассмотрим вытекающую из системы уравнений (2.1) - (2.4) непосредственную связь наблюдаемых электрослабых асимметрий в леп-тон-ядерном рассеянии (_€) с параметрами калибровочных моделей.
Из (2Л) и (2.3) получаем соотношение
- (ге)
~ ъ - а ; с }
между константами СНТ лептонов и величиной
*1 = (4л )/ь
Как видно, измерение величины , определяемой характерными электрослабыми асимметриями АКк , и в процессах (*),
позволяет получить важные сведения о структуре СНТ лептонного сектора калибровочных моделей:
1) ^ < 0 или £ > 2, ==> > 0 ;
2) 0 < < 2, ^/^<0 0;
3) £ = 0, =^> ^ = 0; (2.9)
4) £ = 2, -—> = 0.
В частности, в стандартной 2и(2) ® И(±) -модели ГВС первое
условие в (2,9) означает, что ос > 1/4, а второе - сс < 1/4.
Таким образом, измерением знака £ можно фиксировать положение
«2
угла Вайнберга ос = /•£'/7 относительно критической точки ОС — 1/4 (/^ = 0) , что может оказаться решающим для некоторых схем большого объединения /основанных, например, на группах 531Г/Д), ЪО(Ю) и др./, требующих ГС 1/4 /см. § 1.3 /. Условие 4) в (2.9) полностью реализуется в вектороподобных моделях электрослабого взаимодействия /например, в модели Ли-Вайнберга, основанной на калибровочной группе Я?и(3)® и(1) /, где значение