Фотостимулированная эмиссия частиц в атомных и ядерных процессах

• Автор: Корнев, Алексей Станиславович
• Шифр специальности: 01.04.02
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2007
• Место защиты: Воронеж
• Количество страниц: 291 с. : ил.

Глава 1 Анализ моделей
1.1 Метод тестирования модельных решений
1.2 Кулон-волковские функции
1.2.1 Формулы тестирования КВФ
1.2.2 Численные оценки точности КВФ
1.3 Адиабатические волновые функции
1.3.1 Стационарная задача
1.3.2 Нестационарная задача
1.3.3 Результаты тестирования
1.4 Современная модель Томаса-Ферми
1.4.1 Модель Томаса-Ферми-Патила
1.4.2 Поляризационное взаимодействие
1.4.3 Ридберговский электрон в атоме
1.4.4 Формула квантового дефекта
1.4.5 Обсуждение результатов
1.5 Сложные мишени
1.5.1 Эффективный потенциал
1.5.2 Оптический потенциал
Выводы

Глава 2 Образование многозарядных ионов в поле лазерного излучения
2.1 Теория туннельной ионизации
2.1.1 Линейно-поляризованное поле
2.1.2 Циркулярно-поляризованное поле
2.2 Туннельная ионизация и многочастичные эффекты
2.2.1 Неупругий туннельный эффект
2.2.2 Многоэлектронный туннельный эффект
2.3 Интегралы перекрытия для р-подоболочки
2.3.1 Волновая функция р-подоболочки
2.3.2 Вычисление интегралов перекрытия
2.4 Кинетическая теория образования многозарядных ионов
2.4.1 Качественный анализ роли коллективного туннельного эффекта
2.4.2 Кинетические уравнения
2.5 Результаты расчетов
2.5.1 Пространственно однородное распределение интенсивности
2.5.2 Учет геометрии лазерного пучка
2.6 Сравнение с экспериментом
2.6.1 Двухэлектронная ионизация неона
2.6.2 Многоэлектронная ионизация аргона
2.7 Возбуждение ядер при перерассеянии атомных электронов
в лазерном поле
2.7.1 Сечение возбуждения ядер электронами
2.7.2 Перерассеяние электронов на ядре
2.7.3 Индуцированная активность
Выводы

Глава 3 Развитие адиабатической теории
3.1 Аналитические модели надпороговой ионизации
3.2 Адиабатическая теория ионизации водородоподобного атома
3.2.1 Волновые функции в адиабатическом приближении
3.2.2 Амплитуда и вероятность процесса
3.3 Особенности расчетной схемы адиабатического приближения
3.4 Кинетические уравнения для спектров надпороговой ионизации
3.5 Результаты расчетов: сравнение адиабатического приближения с другими моделями
3.5.1 Ионизация из возбужденных состояний
3.5.2 Приближение Ландау-Дыхне в задаче надпороговой ионизации атома
3.6 Приближение Ландау-Дыхне для дипольно-запрещенных переходов
3.6.1 Адиабатическое приближение Ландау-Дыхне
3.6.2 Дипольно-запрещенные резонансные переходы
3.6.3 Анализ результатов
Выводы
Глава 4 Метод Крамерса
4.1 Эллиптически-поляризованное излучение
4.2 «Одетый полем» атом: сферически-симметричная часть потенциальной энергии
4.2.1 Уравнения Хартри-Фока и приближения случайных
фаз с обменом
4.2.2 Метод сильной связи каналов
4.3 Условия применимости метода Крамерса

Чтобы вычислить ФрсДг), сделаем мультипольное разложение потенциала электрического поля, созданного ридберговским электроном:
г'Г1
£ J^PL(COS0), (1.71)
L=0 Г>
где г — координата ридберговского электрона, г' — координата точки наблюдения его потенциала, r< = min(r,г'), r> = max(r,г'), в — (г,г').
Так как классический радиус ридберговской орбиты значительно превосходит радиус остова, в разложении (1.71) достаточно положить г< = г', г> = г. После этого разложение (1.71) приводится к виду (1.66), что позволяет воспользоваться уже известным алгоритмом получения функций г]ь(г'). Малость поляризационного взаимодействия позволяет учитывать вклад каждого мультиполя независимым образом. Чтобы вычислить потенциал Фр01(г) по известной зависимости г}ь(г'), необходимо положить г = г’, 0 = 0 и вычесть самодействие ридберговского электрона:
*ро.М - i Е (!•«)

Слагаемое с L = 0 отсутствует, поскольку оно не влияет на поляризацию остова. Множитель 1/2 возникает в классической электродинамике при вычислении энергии системы зарядов в созданном ими самими поле [84].
На основе (1.72) и асимптотического выражения (1.68) при г —> оо получается хорошо известная формула энергии взаимодействия между атомом и заряженной частицей:
Vint (г-) - (L73)
1.4.4 Формула квантового дефекта
Квантовый дефект цп; одноэлектронных возбужденных состояний определяется формулой Ридберга для энергии состояния с главным п и орбитальным I квантовыми числами:
Enl = -Д7 ~ N2) (1-74)
2(гг - fjLniY