Построение кинетических уравнений для жестких и мягких возбуждений кварк-глюонной плазмы

• Автор: Марков, Юрий Адольфович
• Шифр специальности: 01.04.02
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2003
• Место защиты: Иркутск
• Количество страниц: 327 с. : ил

Оглавление
Введение

1 Кинетические уравнения для жестких цветных частиц

1.1 Интеграл столкновений Балеску-Ленарда для классической кварковой плазмы

1.1.1 Исходные уравнения

1.1.2 Усреднение микроскопических уравнений

1.1.3 Спектральные плотности флуктуаций

1.1.4 Связь с квантовой кинетической теорией

1.1.5 Случай 5И(Зс)-группы

1.2 Интеграл столкновений Балеску-Ленарда для кварковой плазмы с учетом спина

1.2.1 Одновременной оператор Вигнера
1.2.2 Спинорная декомпозиция
1.2.3 Усреднение операторных уравнений
1.2.4 Спектральная плотность флуктуаций источника
1.2.5 Интеграл столкновений
1.2.6 Переход к физическим функциям распределения
1.3 Кинетические уравнения для глюонов с учетом спина
в приближении среднего ПОЛЯ
0 1.3.1 Оператор Вигнера
1.3.2 Поляризационное разложение
1.3.3 Приближение абелевой доминантности

1.3.4 Глюонный ток
2 Нелинейное затухание Ландау мягких возбуждений кварк-
<0 глюонной плазмы
2.1 Индуцированное рассеяние мягких глюонных возбуждений КГП
2.1.1 Приближение случайных фаз
2.1.2 Наведенный цветной ток
2.1.3 Кинетическое уравнение для продольных возбуждений

2.1.4 НТЬ-функции. Калибровочная инвариантность
2.1.5 Физические механизмы нелинейного рассеяния плазмонов
2.1.6 Связь с НТЬ-приближением
2.1.7 Оценка 7*(0). Зависимость от калибровочного параметра
□ 2.2 Индуцированное рассеяние мягких кварковых возбуждений КГП
2.2.1 Уравнения Блайзота-Янку. Линейное приближение наведенного источника т]
2.2.2 Второе и третье приближение наведенного источника Г) .
2.2.3 Согласованность с калибровочной симметрией. Характерные амплитуды мягких полей
2.2.4 Обобщенное кинетическое уравнение для мягких ферми-
возбуждений КГП
2.2.5 Система кинетических уравнений для плазминов и плазмонов
2.2.6 Калибровочная инвариантность 1тк). Декремент
нелинейного затухания Ландау для плазмино
2.2.7 Перекачка энергии мягких возбуждений по спектру . . .

2.2.8 Декремент затухания плазмино в покое
2.2.9 Особенности на световом конусе. Уточненные уравнения
Блайзота-Янку

3 Кинетические уравнения больцмановского типа для мягких бесцветных и цветных глюонных возбуждений КГП
3.1 Предварительные замечания
3.2 Принцип соответствия Цытовича
3.3 Уравнения Больцмана для четырехплазмонного распадного процесса
3.4 Характерные амплитуды мягкого глюонного поля
3.5 Матричные элементы для (2п + 2)-плазмонных распадов
3.6 Калибровочная инвариантность эффективных амплитуд
3.7 Уравнение Власова-Больцмана для цветных плазмонов
4 Процессы индуцированного рассеяния мягких глюонных возбуждений высшего порядка
4.1 Предварительные замечания
4.2 Процесс нелинейного затухания Ландау
4.3 Высшие коэффициентные функции
4.4 Характерные амплитуды мягкого глюонного поля
4.5 Калибровочная инвариантность матричных элементов Таа1"'а>ь .
5 Потери энергии быстрого цветного партона в КГП в приближении жестких температурных петель
5.1 Исходные уравнения
5.2 Потери энергии, порождаемые процессом рассеяния на бесцветных плазмонах
5.3 Внедиагональный вклад в потери энергии
5.4 Уравнение Фоккера-Планка для пучка быстрых партонов
Заключение
А Тензорная структура
В Вычисление 4-векторов и е^2К

= т 0°/Ъ1т(бибА?и± Е-'-СГ] Ь* ще МАЗЬ* ■
+ £‘"І ТіЩа(рсМИҐ±М%,к)^ ± (1.20)
±ае‘^‘/тіЩІА>гА‘іи^іЩ.,

Ц — 5 ^ кіку) 4- {к{У^ (V • к))^^ >
5? = 52(*у (¥>* - (V • А6)) - (і*,- - ь^А^І Т{ = д к< - .
В /* мы явно выделяем цветовую структуру.
Обратимся теперь к уравнению (1.18). Полагаем для конкретности значение индекса и = 0 (векторная часть уравнения исследуется аналогичным образом). Переходя к трехмерным обозначениям, с учетом (1.3) и (1.19) получаем
сііуЕ“ - деаЪс{Аь • Ес) = д)За(/+ - /_) с1р<Щ+
+ £*/КцЫ(И^)„,к ^ + / И.е(М?<МД,ь ^ , (1.21)

-А)у — д {и 5ц кіку} , а)

Р;р = -д2^(2А%5ас - Аь^кі5ас - А“к^Ьс) - и(<рь6ас - <ра5Ьс)6^.