Обменное и суперобменное взаимодействие при спиновом выстраивании в многоцентровых системах

• Автор: Орленко, Елена Владимировна
• Шифр специальности: 01.04.02
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2005
• Место защиты: Санкт-Петербург
• Количество страниц: 278 с. : ил.

Состояние проблемы многочастичных взаимодействий и магнитное упорядочение спиновых систем

ГЛАВА 1. ОБМЕННАЯ ТЕОРИЯ ВОЗМУЩЕНИЙ (ОТВ)

^ 1.1. Неоднозначность ряда ОТВ и основные трудности его построения

1.2. Схемы Юнга и неприводимые представления в ОТВ

1.3. Стационарная ОТВ (симметричный гамильтониан)

1.4. Свойство полноты базиса антисимметризованных функций

1.5. ОТВ случай вырождения

1.6. ОТВ, возмущения, зависящие от времени

1.1.. Суперобмен

1.8. Расчет взаимодействия атома водорода и атома гелия по ОТВ

и по формализму Van der Avoird

ВЫВОДЫ К ГЛАВЕ
ГЛАВА 2. МАГНИТНОЕ УПОРЯДОЧЕНИЕ В
ФЕРМИ-СИСТЕМАХ
2.1. Параметр Гейзенберга и спиновое упорядочение в ВТСП-материалах
2.2. Обменное взаимодействие в атомной ферми-системе
2.3. Спиновый гамильтониан и магнитное упорядочение частиц
0 с полуцелым спином

2.4. Влияние обменного взаимодействия на энергию Ферми и полную
• энергию системы атомов
2.5. Усиление парамагнетизма при наличии
обменного взаимодействия
2.6.0 возможности ферромагнитного состояния
атомарного Фер ми-газа
2.7. Спиновые волны в вырожденном атомарном Ферми-газе
2.8. Спиновое упорядочение в Больцмановских газах.
Ядерный обмен
2.9. Спиновые волны в Больцмановских газах
2.10. Спиновая релаксация
ВЫВОДЫ К ГЛАВЕ

ГЛАВА 3. МАГНИТНЫЕ СВОЙСТВА
АТОМАРНОГО БОЗЕ-ГАЗА
3.1. Спиновый гамильтониан j^l бозонов
3.2. Основное состояние системы спинов j=l
3.3. Спиновый гамильтониан j=2 бозонов
3.4. Основное состояние бозонов
3.5. Спиновый "dark-bright" солитон в однородном конденсате Бозе-Эйнштейна
ВЫВОДЫ К ГЛАВЕ
ГЛАВА 4. ОБМЕННЫЕ ЭФФЕКТЫ
ПРИ СВЕРХИЗЛУЧЕНИИ (СИ)
4.1. Гамильтониан кооперативной СИ-системы
двухуровневых атомов
4.2. Изоспиновые возбуждения.
Температурная зависимость интенсивности СИ
4.3. Константа взаимодействия

4.4. Обменная энергия при дипольном взаимодействии атомов
* 4.5. Сверхизлучение в многоуровневой кооперативной
системе атомов
4.6. Гамильтониан кооперативной системы
трёхуровневых атомов(]=1)
4.7. Состояния в j=l системе
4.8. Гамильтониан и основное состояние пятиуровневой кооперативной системы (j=2)
4.9. Кооперативная система четырёхуровневых атомов
ВЫВОДЫ К ГЛАВЕ
ГЛАВА 5. КОЛЛЕКТИВНЫЕ ЭФФЕКТЫ ПРИ КОГЕРЕНТНОМ
• РАССЕЯНИИ ПУЧКОВ ЧАСТИЦ НЕУПОРЯДОЧЕННЫМИ СРЕДАМИ
5.1. Слабая локализация нового типа
5.2. Кинематическая модель
5.3. Влияние обменных эффектов на явление слабой локализации нового типа
5.4. Слабая локализация пучков атомов, когерентно рассеянных конденсатом Бозе - Эйнштейна
5.5. Влияние неразличимости атомов на слабую локализацию
атомного пучка
ВЫВОДЫ К ГЛАВЕ
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
Литература

1=I2'1І^Х*» 1^'=ЖХ'1'* 1^=Р**>
(1.32)
к Ь
где использовано коммутационное соотношение, вообще говоря, требующее доказательства
Последнее справедливо только для двухэлектронной системы.
Аналогичный приём использования феноменологических операторов Л был использован при построении ряда ОТВ в форме разложения Релея-Шредингера в работе [60], однако явный вид оператора также не был указан и следовательно все сомнения о правомерности его использования остаются в силе.
Развивая формализм для двух электронов, даже если они принадлежат двум различным центрам, следует иметь в виду наличие ортогональности двухэлектронных функций, антисимметризованных по двум различным схемам Юнга. Иными словами, симметричные и антисимметричные линейные комбинации координатных частей двухэлектронной волновой функции ортогональны между собой. Это обстоятельство специфично и реализуется только для двухэлектронной системы, чем сильно облегчает процедуру построения ряда теории возмущений даже в случае исходного
неортогонального базиса несимметризованных состояний. Именно это было использовано при расчёте молекулы водорода с помощью метода теории возмущений [11].
[уМ~‘] = 0,
имеем
(1.33)
откуда получаем свойство полноты в виде
(1.34)