Низкоэнергетическая физика мезонов в кварковой модели сверхпроводящего типа

• Автор: Осипов, Александр Андреевич
• Шифр специальности: 01.04.02
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Дубна
• Количество страниц: 105 c. : ил

ГЛАВА I. КВАРКОВАЯ МОДЕЛЬ СВЕРХПРОВОДЯЩЕГО ТИПА С НАРУШЕННОЙ и (ЗА-СИММЕТРИЕЙ

§ I. Введение

§ 2. Векторнне и псевдоскалярные мезоны

§ 3, Распады ф-*К К и К*-+Ктг

§ 4. Скалярные и аксиально-векторные мезоны

§ 5. Ейводы

Глава II. СИЛЬНЫЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ МЕЗОНОВ В КВАРКОВОЙ МОДЕЛИ СВЕРХПРОВОДЯЩЕГО ТИПА

§ I. Введение

§ 2. Амплитуда Ш -рассеяния

§ 3. Длины рассеяния и параметры эффективной области ЯЯ -системы

§ 4. Упругое Я К -рассеяние

§ 5. Выводы
Глава III. СИЛЬНЫЕ И РАДИАЦИОННЫЕ РАСПАДЫ АКСИАЛЬНО-ВЕКТОРНЫХ МЕЗОНОВ
§ I. Введение
§ 2. Аксиально-векторные Г1"” мезоны в кварковой
модели сверхпроводящего типа
§ 3. Сильные двухчастичные распады аксиально-векторных мезонов
§ 4. Радиационные распады аксиально-векторных мезонов
§ 5. Выводы

ГЛАВА IУ. ПОЛЯРИЗУЕМОСТИ ПИОНОВ И КАОНОВ
§ I. Введение
§ 2. Лагранжианы
§ 3. Поляризуемости пионов
§ 4. Поляризуемости каонов
§ 5. Выводы
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ПРИЛОЖЕНИЕ I
ПРИЛОЖЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА

Кварки и глюоны являются не наблюдаемыми непосредственно на опыте основными объектами теории сильных взаимодействий - квантовой хромодинамики (КХД). При переходе к средним, а затем и низким энергиям законы, описывающие взаимодействия этих фундаментальных частиц, приводят к сложным перестройкам внутри кварк-глюонной системы, в результате которых на конечном этапе появляются составные двух- и трехкварковые образования - адроны. Одна из основных трудностей при последовательном проведении микроскопической точки зрения на эти процессы связана с неприменимостью теории возмущений по хромодннамической константе связи которая
в данных областях перестает быть малой. В результате приходится предлагать другие модели, с помощью которых удается проанализировать основные этапы такого перехода.
В настоящее время в целом ряде работ/1, 2> 3// приводятся аргументы в пользу того факта, что эффективным лагранжианом для КХД в области средних энергий является чисто кваркошй лагранжиан с четырехфермионным взаимодействием. Вершины такого типа (в общем случае нелокальные) могут быть продуктом одноглгоонного/1/ или инстантонного/3/ взаимодействий кварк-кварковой системы. Такие модели обладают двумя существенными достоинствами. Во-первых, на их основе удается понять каким образом легкие токовые кварки, фигурирующие в лагранжиане КХД, приобретают довольно большие массы и становятся тяжелыми составляющими кварками, из которых формируются мезоны. Во-вторых, отталкиваясь от лагранжиана с четырехфермионным взаимодействием можно получить хорошо зарекомендовавшие себя при описании шзкоэнергетической физики мезонов ки-

Глава III. СИЛЬНЫЕ И РАДИАЦИОННЫЕ РАСПАДЫ АКСИАЛЬНО-ВЕКТОРНЫХ МЕЗОНОВ.
§ I. Введение
В этой главе рассматриваются распады аксиально-векторных Ь44" и 1+~-мезонов. Для описания нонета 1+"-мезонов в исходный лагранжиан кварковой модели сверхпроводящего типа (26) вводится новое аксиально-векторное четырехфермионное взаимодействие с производной. Далее используется метод производящего функционала для перехода к новым коллективным переменным, которые интерпретируются как поля физических Г^-мезонов. Вычисляются константы связи этих мезонов с кварками ^ (см. § 2).
В третьем параграфе сделаны расчеты ширин основных мод сильных двухчастичных распадов аксиально-векторных мезонов. Такие распады описываются кварковыми треугольными диаграммами, при вычислении которых, как и в предыдущих главах, последовательно учитывается неравенство масс странных и нестранных кварков. Странные (^ (1280) и (*£ (1400) -мезоны рассматриваются как суперпозиции (Зд И состояний, являющихся членами 1++ и ^“-нонетов ( 1=-1/2, ) соответственно. Из совокупности распадов этих мезонов определяется угол смешивания ф
В четвертом параграфе изучаются радиационные распады аксиально-векторных мезонов. Включение электромагнитных взаимодействий в рассматриваемую модель подробно обсуждалось в работах/^’^3//и приводит к картине векторной доминантности. В наших расчетах мы еле-